REKAYASA MATERIAL ABSORBER GELOMBANG MIKRO BERBASIS LANTANUM MANGANAT

LAPORAN PENELITIAN KOLEKTIF

REKAYASA MATERIAL ABSORBER GELOMBANG MIKRO BERBASIS LANTANUM MANGANAT

PENELITI Ketua

SITTI AHMIATRI SAPTARI 19770416 200501 2 008 Anggota

PRIYAMBODO 19800507 200910 1 002

Pusat Penelitian dan Penerbitan Lembaga Penelitian dan Pengabdian kepada Masyarakat (LP2M) UIN SYARIF HIDAYATULLAH JAKARTA 2013

DAFTAR ISI DAFTAR ISI ii DAFTAR GAMBAR DAFTAR TABEL

v viii

BAB 1 PENDAHULUAN

1

1.1.

Latar Belakang

1

1.2.

Rumusan Masalah

3

1.3.

Tujuan Penelitian

3

1.4.

Batasan Penelitian

3

1.5.

Manfaat Penelitian

4

BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA

5

2.1.

5

Lantanum Manganat 2.1.1. Struktur Kristal Lantanum Manganat

5

2.1.2. Sifat Magnetik Lantanum Manganat

7

2.1.3. Sifat Absorbsi Gelombang Elektromagnet Lantanum Manganat 2.2. Struktur Kristal

10 12

2.2.1. Kisi Kristal

13

2.2.2. Parameter Kisi

14

2.2.3. Sistem Kristal

15

2.2.4. Indeks Miller

18

2.2.5. Jarak Bidang Kristal

19

2.3. Teori Dasar Sinar X

19

2.3.1. Brehmstrahlung

22

2.3.2. Sinar X Karakteristik

23

2.3.3. X Ray Diffractometer (XRD)

24

2.4. Metode Analisis Rietveld

27

2.4.1. Prinsip Dasar

29

2.4.2. Persamaan Profil Pola Difraksi

30

2.5. Magnetisasi Material

32

2.6. Teori Double Exchange

35

2.7. Teori Interaksi Superexchange

38

2.8. Ligand Field Theory (LFT)

39

2.9. Mechanical Alloying

45

2.10. Mekanisme Absorpsi Gelombang Elektromagnet

48

2.11. Gelombang Mikro

52

2.12. Scanning Electron Microscope (SEM)

53

BAB 3 METODE PENELITIAN

57

3.1. Waktu dan Tempat Penelitian

57

3.2. Alat dan Bahan

57

3.3. Analisis Data

59

3.3.1. Thermogravimetric Analysis (TGA)

59

3.3.2. Difraksi Sinar X (XRD)

60

3.3.3. SEM

61

3.3.4. Permagraf

62

3.3.5. VNA

62

3.4. Diagram Alir Penelitian

63

3.5. Jadwal Penelitian

64

BAB 4 HASIL DAN PEMBAHASAN

65

4.1. Karakterisasi TGA

65

4.2. Karakterisasi SEM

66

4.3. Karakterisasi Difraksi Sinar X (XRD)

69

4.3.1. XRD Sampel La0,67Ba0,33MnO3

69

4.3.2. XRD Sampel La0,67Ba0,33Mn0.98Ni0.02O3

72


74


76

4.4. Karakterisasi Sifat Magnet

79

4.5. Karakterisasi Sifat Absorpsi Sampel La0,67Ba0,33Mn0.94Ni0.06O3

82

BAB 5 KESIMPULAN

88

DAFTAR PUSTAKA

89

PEMAKAIAN ANGGARAN DANA

92

CURICULUM VITAE

DAFTAR GAMBAR

Gambar 2.1.

Struktur perovskite ideal

5

Gambar 2.2.

Diagram fase La1-x CaxMnO3

8

Gambar 2.3.

Diagram fase La1-xBaxMnO3

9

Gambar 2.4.

Diagram fase La1-xSrxMnO3

10

Gambar 2.5.

Hubungan refletation loss dengan frekuensi gelombang mikro pada La0,6Sr0,4MnO3

Gambar 2.6.

11

Hubungan antara reflektansi dan frekuensi gelombang mikro pada La0,8Ba0,2MnO3

12

Gambar 2.7.

Sistem dan kisi kristal

13

Gambar 2.8.

Parameter kisi

14

Gambar 2.9.

Tujuh sistem kristal dan 14-kisi bravais

16

Gambar 2.10. Bidang kristal pada berbagai indeks miller

18

Gambar 2.11. Skema produksi sinar-X

21

Gambar 2.12. Sinar-X bremsstarhlung

22

Gambar 2.13. Sinar-X karakteristik

23

Gambar 2.14. Berkas sinar-x konstruktif dan destruktif

25

Gambar 2.15. Hamburan sinar-X pada kristal

26

Gambar 2.16. Skema XRD

27

Gambar 2.17. Kurva Histerisis

34

Gambar 2.18. Skema Teori Double Exchange (DE)

37

Gambar 2.19. Mekanisme interaksi superexchange

39

Gambar 2.20. Perubahan energi elektronik selama proses pembentukan kompleks Gambar 2.21. Splitting octahedral pada level d5

40 41

Gambar 2.22. Spin state pada weak field dan strong field ligand untuk d4 sistem

43

Gambar 2.23. Struktur elektronik dari Mn3+ dan Mn4+ sebelum dan setelah adanya distorsi Jahn-Teller

45

Gambar 2.24. Prinsip dan tahapan dari mechanical alloying

46

Gambar 2.25. Aplikasi metode mechanical alloying

47

Gambar 2.26. Parameter-parameter di dalam proses mechanical milling

48

Gambar 2.27. Skema absorpsi gelombang electromagnet

49

Gambar 2.28. Pengaruh medan listrik pada bahan dielektrik

50

Gambar 2.29. Interaksi antara electron primer dengan benda

54

Gambar 2.30. Skematis pembentukan citra pada SEM

56

Gambar 3.1.

TGA

60

Gambar 3.2.

Alat Difraksi sinar-X (XRD) Shimadzu-7000

61

Gambar 3.3.

SEM

61

Gambar 3.4.

Permagraf

62

Gambar 3.5.

VNA

62

Gambar 4.1.

Kurva TGA campuran bahan dasar setelah milling

66

Gambar 4.2.

SEM sampel La0,67Ba0,33MnO3

67

Gambar 4.3.

SEM sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3

67

Gambar 4.4.


68

Gambar 4.5.


68

Gambar 4.6.

Pola difraksi sinar X sampel La0,67Ba0,33MnO3

70

Gambar 4.7.

Refinement sampel La0,67Ba0,33MnO3

71

Gambar 4.8. Pola difraksi sinar X sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3

72

Gambar 4.9.

73

Refinement sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3


75

Gambar 4.11. Refinement sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3

76


77


78

Gambar 4.14. Kurva histerisis sampel La0,67Ba0,33MnO3

79

Gambar 4.15. Kurva histerisis sampel La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3

81


82

Gambar 4.17. Skematik proses absorpsi gelombang elektomagnetik

83

Gambar 4.18. Kurva RL sampel La0,67Ba0,33MnO3

84

Gambar 4.19. Kurva RL sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3

85


86


87

DAFTAR TABEL

Tabel 2.1.

Tujuh sistem kristal

17

Tabel 2.2.

Energi ionisasi beberapa atom ringan

20

Tabel 2.3.

Pembagian daerah jangkauan gelombang mikro

53

Tabel 3.1.

Bahan Dasar Penelitian

59

BAB 1 PENDAHULUAN

1.1. Latar Belakang Beberapa tahun terakhir ini, polusi interferensi gelombang elektromagnet cukup serius muncul akibat perkembangan yang pesat dari bisnis alat komunikasi, seperti telepon selular dan sistem radar [1]. Hal ini dapat menyebabkan terganggunya sistem peralatan berbasis elektronik dan sistem keamanan yang sangat vital. Diyakini pula bahwa radiasi gelombang mikro yang berasal dari sinyal telepon selular dapat memicu terjadinya sel kanker [2]. Fenomena tersebut menarik minat banyak peneliti untuk mengembangkan material yang mampu menyerap gelombang elektromagnet. Material absorber ini dapat mengubah energi gelombang elektromagnet menjadi energi panas sehingga material ini sangat bermanfaat untuk melindungi suatu objek dari gelombang elektromagnet yang tidak diinginkan [3]. Material absorber secara umum dibagi menjadi dua tipe yaitu material dielektrik dan material magnetik. Magnet lunak seperti ferit tipe spinel dan campuran feromagnet adalah material yang biasa digunakan sebagai absorber [4]. Namun pada umumnya saat daerah frekuensi 1-5 GHz, absorber seperti ferit tipe spinel tidak dapat berfungsi dengan baik karena permeabilitasnya menurun dengan drastis seperti yang ditentukan oleh Snoek (Snoek’s limit) [5]. Oleh karena itu banyak peneliti melakukan riset untuk merekayasa atau pun mencari material baru yang memiliki permeabilitas tetap besar ketika daerah frekuensi tinggi.

Material lantanum manganat La1-xAxMnO3 (A : Sr, Ba, Ca) telah beberapa dekade ini menjadi topik riset yang menarik bagi para peneliti. Hal ini disebabkan karena sifat magnetik dan transport yang tidak biasa, serta adanya fenomena magnetoresistansi yakni perubahan resistansi listrik ketika ada medan magnet eksternal [6,7]. Sifat magnetoresistensi ini diaplikasikan untuk sensor magnetik dan juga penyimpanan data (data storage) [8]. Selain itu, ditemukan pula bahwa lantanum manganat dapat menjadi kandidat yang potensial sebagai material penyerap gelombang mikro pada frekuensi tinggi. Pada tahun 2002 Li dkk [9] mensintesis La 1-xSrxMnO3 dengan metode solid state reaction kemudian absorbsi gelombang mikronya dikarakterisasi pada rentang frekuensi 8-14 GHz. Selanjutnya terdapat penelitian yang mendoping material La1-xSrxMnO3 dengan ion Fe sehingga menjadi La 1-xSrxMn1-yFeyO3 [1012]. Penelitian tersebut menggunakan metode sol-gel dan sifat absorbsi gelombang mikronya dipelajari dengan rentang frekuensi 2-18 GHz. Dari hasil pendopingan tersebut diperoleh bandwidth dan intensitas gelombang mikro yang lebih baik. Zhou dkk [13] melaporkan bahwa nanopartikel La0,8Ba0,2MnO3 memiliki sifat absorbsi gelombang mikro pada frekuensi 2-18 GHz, dengan puncak 13 dB pada frekuensi 6,7 GHz, dan bandwidth absorbing diatas 10 dB pada frekuensi 1,8 GHz. Penelitian tentang material absorber gelombang mikro terus mengalami perkembangan dengan ditemukannya berbagai material baru atau pun rekayasa material. Berdasarkan deskripsi yang telah dipaparkan kami tertarik untuk melakukan sintesis La0.67Ba0.33Mn1-xNixO3.

1.2. Rumusan Masalah Kriteria sebuah material untuk dapat dijadikan material absorber gelombang elektromagnet salah satunya adalah bahan tersebut memililki nilai permeabilitas dan permitivitas setinggi mungkin dan saturasi magnet yang tinggi. Material lanthanum manganat diketahui memiliki criteria yang sesuai untuk keperluan sebagai bahan absorber gelombang elektromagnet terutama setelah adanya substitusi ion divalent terhadap La. Namun material ini masih memiliki permeabilitas yang rendah. Oleh karena itu masih diperlukan rekayasa material lanthanum manganat agar dapat menjadi material absorber gelombang electromagnet yang unggul.

1.3. Tujuan Penelitian Penelitian ini bertujuan a. Untuk menganalisis proses pembentukan sampel La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3. b. Untuk menganalisis struktur kristal sampel La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3. c. Untuk menganalisis karakteristik magnetik sampel La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3. d. Untuk menganalisis pengaruh dopan Ni pada sampel La0,67Ba0,33Mn1xNi xO3

terhadap kinerja sampel sebagai material absorber gelombang

mikro .

1.4. Batasan Penelitian Kajian penelitian hanya dibatasi pada pembuatan sampel dengan variasi konsentrasi nilai x = 0 – 0,06. Selanjutnya sampel hanya dikarakterisasi dengan

TGA (Thermogravimetry Analyser), XRD (X Ray Diffraction), SEM (Scanning Electron Microscope), Permagraf, dan VNA (Vector Network Analyser).

1.5. Manfaat Penelitian Penelitian ini di lakukan dengan harapan mendapatkan material berbasis lantanum manganat yakni La0.67Ba0.33Mn1-xNixO3 yang dapat diaplikasikan sebagai material penyerap gelombang mikro.

BAB 2 TINJAUAN PUSTAKA

2.1. Lantanum Manganat Lantanum manganat, La1-xAxMnO3, dapat dianggap sebagai sistem biner yang terdiri dari larutan padat LaMnO3 dan AMnO3, untuk x = 0 dan x = 1. G.H Jonker dan J.H Van Saten [14] adalah pelopor penelitian bahan perovskite pada tahun 1950, dengan

menerbitkan kilasan dari sistem biner bahan perovskite

seperti LaMnO3 – CaMnO3, LaMnO3 – SrMnO3, dan LaMnO3 – BaMnO3.

2.1.1. Struktur Kristal Lantanum Manganat Struktur kristal lantanum manganat merupakan turunan dari struktur perovskite, yang memiliki formula umum ABO3. Gambar 2.1 menunjukkan struktur perovskite kubik yang ideal. Dalam lantanum manganat kedudukan A diisi oleh ion La3+ dan jika x>0 maka disubstitusi kation Ca 2+, Sr2+, Ba2+, dan lain-lain. Sedangkan kedudukan B diisi oleh ion Mn.

Gambar 2.1. Struktur perovskite ideal [15]

Kestabilan struktur perovskite tergantung pada ukuran ion kedudukan A dan B. Jika ada ketidakcocokan antara ukuran ion kedudukan A dan B dalam kisi dimana mereka berada maka stuktur perovskite akan mengalami distorsi. Goldschmidt [16] mendefinisikan faktor toleransi sebagai berikut

(2.1)

Dengan rA dan rB adalah jari-jari ion kedudukan A dan kedudukan B, secara bertuturut-turut., dan rO adalah jari-jari ion oksigen. Struktur perovskite kubik yang ideal didapatkan jika harga t*=1. .Norby dkk [17] melaporkan bahwa material dasar dari lantanum manganat, LaMnO3, memiliki struktur ortorombik pada suhu ruang. Berbeda halnya dengan lanthanum

manganat yang telah didoping oleh ion lain,

strukturnya tergantung dari ion dopingnya, variasi konsentrasi ion doping, temperatur, dan lain-lain. Untuk La1-xSrxMnO3 ketika harga x sekitar 0,1 memiki struktur ortorombik namun saat x=0,175 memiliki struktur rombohedral [18]. Ju dkk [19] memperoleh struktur La0,62Ba0,38MnO3 adalah kubik dengan parameter kisinya 3,906 Å. Pada penelitian lain yang dilakukan oleh Sergei [20] xBa xMnO3,

La1-

saat 0≤x≤0,05 memiliki struktur ortorombik, saat 0,1≤x≤0,25

strukturnya rombohedral sedangkan saat 0,27≤x≤0,5 strukturnya kubik. Transformasi fasa struktur ini biasanya disertai dengan perubahan fasa magnetik dan elektriknya.

2.1.2. Sifat Magnetik Lantanum Manganat Karakteristik mendasar dari manganat dengan valensi campuran adalah hubungan yang dekat antara transport elektronik dan kemagnetan. Ciri utamanya adalah transisi simultan dari antiferomagnetik dengan sifat isolator ke feromagnetik dengan sifat konduktor akibat adanya substitusi pada kedudukan A. Teori dasar dari fenomena ini telah dikemukan oleh Zener tahun 1951 [21] , yang memperkenalkan konsep double exchange, yaitu terjadi karena transfer elektron yang bergantung pada spin dari ion Mn3+ ke Mn4+ pada tetangga terdekat melalui ion O2-. Teori ini selanjutnya diperbarui oleh Anderson dan Hasegawa tahun 1953 [22] dan de Gennes tahun 1960 [23] yang melibatkan distorsi Jahn-Taller. Schiffer dan Ramirez [24] pada tahun 1995 melakukan penelitian tentang diagram fase magnetik dari La1-x CaxMnO3 dengan variasi konsentrasi 0≤x≤1 (Gambar 2.2). Ketika x=0 dan x=0,1 bahan bersifat feromagneti isolator pada temperature rendah dengan temperature Currie sekitar 160K. Diantara x=0,2 dan x=0,45 bahan bersifat feromagnetik logam dan menunjukkan fenomena colossal magnetoresistance (CMR). Untuk x lebih besar dari 0,45 bahan bersifat antiferomanetik isolator.

Gambar 2.2. Diagram fase La1-x CaxMnO3 [24]

Penelitian diagram fase magnetik La1-xBaxMnO3 (Gambar 2.3) dilakukan oleh Ju dkk [19]. Sampel keramik padatan La1-xBaxMnO3 (x=0; 0,06; 0,13; 0,19; 0,25; 0,31; 0,38; 0,44; 0,5; 0,63; 0,75; 0,88; 1,0) dibuat dengan metode solid state reaction. Bahan La2O3, BaCO3, dan MnCO3 dicampur selanjutnya dipanaskan pada suhu 1100oC-1300oC kemudian dikalsinasi pada suhu 1400oC-1550oC. Sifat magnetic dikarakterisasi dengan menggunakan SQUID (superconducting quantum interference device). Ditemukan bahwa bahan bersifat feromagnetik untuk seluruh harga x, namun terdapat tiga fase. Untuk wilayah konsentrasi doping yang rendah bahan bersifat feromagnetik isolator, wilayah 0,2≤x≤0,5 bahan bersifat feromagnetik logam, sedangkan untuk konsentrasi doping yang tinggi bahan bersifat feromagnetik dengan multiphase.

Gambar 2.3. Diagram fase La1-xBaxMnO3 [19]

Urushibara dkk [18]

pada tahun 1995 melakukan pendopingan Sr

terhadap LaMnO3, ketika doping Sr kecil bahan bersifat isolator. Saat x mencapai titik kritis yakni sekitar 0,17 bahan bersifat metalik diserta dengan munculnya sifat feromagnetik. Digram fase dari La1-xSrxMnO3 dapat dilihat pada Gambar 2.4.

Gambar 2.4. Diagram fase La1-xSrxMnO3 [18]

2.1.3. Sifat Absorbsi Gelombang Elektromagnet Lantanum Manganat Penelitian yang dilakukan oleh Cheng dkk [25] menemukan bahwa nanopartikel La0,6Sr0,4MnO3 yang dibuat dengan metode sol gel

mampu

menyerap gelombang mikro. Daerah frekuensi yang diamati dari 1 GHz sampai 12 GHz. Reflection loss (RL) optimal -41,1 dB pada frekuensi 8,2 GHz dengan ketebalan 2,2 mm, bandwidth dengan haga RLkurang dari -10 dB dicapai pada daerah frekuensi 5,5-11,3 GHz (Gambar 2.5). Dalam laporannya Cheng juga mengungkapkan bahwa semakin kecil ukuran partikel maka sifat absorbsinya semakin baik.

Gambar 2.5. Hubungan refletation loss dengan frekuensi gelombang mikro pada La0,6Sr0,4MnO3 [25]

Zhou dkk pada tahun 2007 [13] melaporkan bahwa nanopartikel La0,8Ba0,2MnO3 memiliki sifat absorbsi gelombang mikro pada frekuensi 2-18 GHz, dengan puncak 13 dB pada frekuensi 6,7 GHz, dan bandwidth absorbing diatas 10 dB pada frekuensi 1,8 GHz. Nanopartikel La 0,8Ba0,2MnO3 dibuat dengan metode sol-gel dari bahan dasar La2O3, Mn(C2H4O2)2, dan Ba(OH)2 dengan berat fraksi mol 2:5:1. Bahan dasar tersebut dicampur bersama pada suhu 70 oC selama 6 jam dan selanjutnya dikalsinasi pada suhu 800 oC selama 2 jam.

Kurva

hubungan antara frekuensi dan flection lossnya dapat dilihat pada Gambar 2.6.

Gambar 2.6. Hubungan antara reflektansi dan frekuensi gelombang mikro pada La0,8Ba0,2MnO3 [13]

2.2. Struktur Kristal Zat padat yang terdapat di alam ini bila ditinjau secara mikrostruktur dapat dikelompokkan ke dalam dua kategori, yaitu zat padat yang memiliki susunan atom tidak teratur ( non kristal ) dan zat padat yang memiliki susunan atom yang teratur (kristal) [26]. Kristal didefinisikan sebagai material padat yang letak atom-atomnya membentuk barisan yang teratur rapih secara periodik dalam pola tiga dimensi, sehingga memiliki sifat fisika maupun kimia serba sama di seluruh bagiannya, adapun yang termasuk bahan-bahan kristal seperti: semua logam, sebagian besar keramik dan beberapa polimer.

2.2.1. Kisi kristal Cara paling sederhana untuk memahami kisi kristal adalah dengan membayangkan atom-atom dalam kristal berupa titik-titik. Setiap titik-titik mempunyai lingkungan yang serba sama, sehingga satu sama lain tidak dapat dibedakan walaupun dipandang dari segala arah. Bila tiap-tiap titik tersebut dihubungkan maka akan diperoleh kisi-kisi yang teratur dan periodik memenuhi ruang. Gambar 2.1 adalah ilustrasi yang menunjukan kisi sebuah suatu sistem kristal [27].

Gambar 2.7 Sistem dan kisi kristal

2.2.2. Parameter Kisi Panjang tiap-tiap ruang sel yang searah dengan sumbu kristalografi disebut dengan tetapan kisi (lattice constant), dan dinamakan dengan parameter kisi sumbu a, b, dan c. Sudut yang dibentuk oleh garis bc, ac, dan ab berturut-turut disebut dengan α, β, γ . Gambar 2.8 adalah ilustrasi dari parameter kisi.

Gambar 2.8 Parameter kisi

2.2.3. Sistem kristal Terdapat tujuh sistem kristal yang dikembangkan menjadi empat belas kisi bravais dalam pengelompokan struktur kristal. Pengelompokan ini berdasarkan pada karakteristik unit selnya, antara lain sifat-sifat vektor basis, sudut antar vektor basis dan karakteristik elemen simetrinya. Pada karakteristik unit sel terdapat sifat-sifat geometri kristal antara lain ; indeks Miller, bidang kristal (hkl) dan konstanta kisi. Pada gambar 2.9 ditunjukkan tujuh system krsital berikut pengembangan empat belas kisi bravaisnya.

Gambar 2.9 Tujuh sistem kristal dan 14-kisi bravais

Tabel 2.1 Tujuh sistem kristal Sistem

Panjang sumbu dan

Kristalografi

sudut

Triklinik

Kisi Bravais

Simbol Kisi

a≠b≠c

Simple

P

Simple

P

α ≠ β ≠γ =90 0 Monoklinik

a≠b≠c

5

α = β =90 0 ≠ γ ataua ≠ Base – centered

C

b≠c α = γ = 900 ≠ β a≠b≠c

Simple

P

α = β =γ =90 0

Base centered

C

Face centered

F

Body centered

I

a=b≠c

Simple

P

α = β =γ =90 0

Body centered

I

Trigonal/

a=b=c

Simple

P

Rombohedral

α = β =γ ≠ 90 0 < 120 0

Hexagonal

a=b≠c

Simple

P

a=b=c

Simple

P

α = β =γ =90 0

Face centered

F

Body centered

I

Ortorombik

Tetragonal

α = β = 90 0 γ =120 0 Kubus

2.2.4. Indeks Miller Misalkan x adalah fraksi perkalian dari vektor basis a, y adalah fraksi perkalian dari vektor b dan z adalah perkalian dari vektor basis c, maka invers dari ketiga fraksi dapat dikalikan dengan suatu bilangan sedemikian rupa sehingga ketiga fraksi (triplet) menghasilkan bilangan bulat terkecil. Triplet atau set bilangan bulat ini disebut indeks miller, diberi simbol (hkl). Hubungan ketiga indeks miller ini akan membentuk bidang yang disebut dengan bidang Bragg.

Gambar 2.10 Bidang kristal pada berbagai indeks miller

2.2.5. Jarak Bidang Kristal ( d ) Untuk mengetahui jarak antara bidang di dalam kristal adalah harus mengetahui indeks miller dari bidang-bidang tersebut. Misalkan jarak antar bilangan diberi symbol dhkl , maka secara matematis hubungan antara d hkl dengan indeks miller basis kostanta kisi untuk sistem orthorombik, dapat ditulis sebagai berikut: (2.2)

dimana : h k l itu merupakan bidang kristalografi atau indeks miller.

2.3. Teori Dasar Sinar-X Sinar-X adalah salah satu bentuk dari radiasi gelombang elektromagnetik yang memiliki panjang gelombang antara 0,01 – 100 Ǻ. Karena berbentuk gelombang maka energi yang dimiliki oleh foton sinar-X ini dapat dihitung dengan menggunakan persamaan [28] berikut: (2.3) Dengan h konstanta planck ( 6,626 x 10-34 [J.s] ), c kecepatan cahaya ( 3 x 108 [m/s ) dan λ sebagai panjang gelombang [m]. Sehingga untuk sinar-X dengan panjang gelombang 1 Ǻ ( 10-10 m ) akan memiliki energi sebesar 1,9898 x 10 -15 Joule atau 12400,8 eV. Dengan energi yang demikian besar, sinar-X dapat mengionisasi elektron terdalam dari beberapa unsur ringan seperti pada Tabel 2.2 [29]

Tabel 2.2 Energi ionisasi beberapa atom ringan Atom

Energi Ionisasi (eV) I

II

III

IV

V

VI

VII

H

14

1

He

25

55

4

Li

5

76

123

9

Be

9

18

154

218

16

Be

8

25

38

260

341

25

C

11

24

48

64

393

492

36

N

14

30

48

78

98

523

668

49

Sinar-x ditemukan dengan tidak sengaja oleh seorang professor Fisika Wilhelm K. Rontgen 8 November 1895 ketika sedang melakukan percobaan dalam laboratorium yang berada di lantai dua apartemennya di Würzburg, Bavaria (sekarang bagian dari German). Dia melakukan percobaan dengan menggunakan tabung sinar katoda dengan sumber tegangan DC sebesar 20 Volt dan dengan menggunakan koil dia dapat menaikan tegangan sampai 35000 Volt dengan cara memutus secara periodik aliran arus ke rangkaian sebanyak 8 kali per detik. Dia menyimpulkan bahwa radiasi dengan kemampuan tembus yang besar dapat ditimbulkan jika elektron dengan energi kinetik yang besar menumbuk materi. Radiasi ini dapat menembus bahan dengan mudah, menyebabkan bahan fosforesen berkilau dan menghitamkan plat foto. Karena sifat-sifat dari radiasi ini

belum diketahui maka pada saat itu dinamakan sinar-X. Daya tembus sinar-X akan bertambah dangan bertambahnya energi kinetik elektronnya, juga intensitas yang makin besar dengan bertambahnya jumlah elektron. Pada Gambar 2.11 diperlihatkan skema dari produksi sinar-X didalam sebuah tabung katoda. Beda potensial Ua akan mempercepat gerakan elektron dari katoda ke target anoda, sedangkan Uh menentukan banyaknya elektron yang terlepas dari katoda. Elektron yang terlepas akan menumbuk target anoda sehingga akan kehilangan sebagian besar atau seluruh energi kinetiknya ketika mengalami tumbukan dengan dengan atom target; energi inilah yang berubah menjadi sinar-X.

Gambar 2.11 Skema produksi sinar-X

2.3.1. Brehmsstrahlung Elektron yang bergerak cepat dari katoda akan mengenai target anoda dan mengalami penghentian mendadak. Berdasarkan teori elektromagnetik, muatan listrik yang mengalami percepatan akan meradiasikan gelombang elektromagnetik dan elektron yang bergerak cepat yang tiba-tiba dihentikan jelas mengalami percepatan. Sinar-X brehmsstrahlung atau “breaking radiation” merupakan produksi sinar-x yang dihasilkan dari penghentian elektron yang bergerak dengan kecepatan yang tinggi oleh inti atom target. Kekuatan sinar-x yang dihasilkan merupakan selisih energi kinetik elektron mula-mula dan energi elektron setelah mengalami penghentian. Gambar 2.9 menjelaskan bagaimana proses terjadinya sinar-X bremsstarhlung dan spektrum sinar-X tungsten pada berbagai potensial pemercepat [29].

Gambar 2.12 Sinar-X bremsstarhlung

2.3.2 Sinar-X Karakteristik Pada gambar 2.13 terlihat dua puncak dengan intensitas yang tajam pada panjang gelombang tertentu dari target unsur molybdenum. Puncak-puncak ini timbul pada berbagai panjang gelombang tertentu untuk masing-masing bahan target dan asalnya adalah penataan kembali struktur elektron atom target setelah diganggu oleh tembakan elektron energi tinggi.

Gambar 2.13 Sinar-X karakteristik

Elektron dari katoda yang bergerak dengan percepatan yang cukup tinggi, dapat mengenai elektron dari atom target (anoda) sehingga menyebabkan elektron tereksitasi dari atom, selanjutnya elektron lain yang berada pada sub kulit yang lebih tinggi akan mengisi kekosongan yang ditinggalkan oleh elektron tersebut

dengan memancarkan sinar-X yang memiliki energi sebanding dengan selisih level energi elektronnya. Mekanisme munculnya K dan K adalah ketika kekosongan terjadi pada kulit kulit-K (n=1), elektron dari kulit di atasnya (L, M, N dst) akan turun mengisi kekosongan tersebut sambil memancarkan foton dengan energi yang merupakan selisih energi dari kulit elektron asal (L,M,N dst) dan kulit-K . Sinar-X yang dihasilkan oleh elektron dari L ke K dinamakan sinar-X Kα dan sinar-X Kβ untuk dari M ke K. Sedangkan pada kulit-L akan menghasilkan sinar-X Lα untuk transisi M ke L dan Lβ untuk transisi N ke L dan seterusnya. Sedangkan kekosongan pada kulit yang ditinggalkan elektron untuk mengisi level energi dibawahnya akan diisi oleh elektron dengan level energi yang ada diatasnya dan seterusnya sehingga dihasilkan sinar-X dengan berbagai panjang gelombang.

2.3.3. X-Ray Diffractometer (XRD) Pada tahun 1912, Max Von Laue menyatakan bahwa panjang gelombang sinar-X ternyata bersesuaian dengan jarak antar atom-atom dalam kristal. Dengan alasan itu dia mengusulkan untuk menggunakan kristal untuk mendifraksikan sinar-X dengan kisi kristal berlaku sebagai kisi tiga dimensi. Sebuah kristal terdiri dari deretan atom yang teratur letaknya, masingmasing

atom

dapat

menghamburkan

gelombang

elektromagnetik

yang

mengenainya. Berkas sinar-X monokromatik yang jatuh pada sebuah kristal akan dihamburkan ke segala arah, tetapi karena keteraturan letak atom-atom, pada arah

tertentu gelombang hambur itu akan berineraksi konstruktif sedangkan yang lain berinteraksi destruktif. Atom-atom dalam kristal membentuk keluarga bidang datar dengan masing-masing keluarga mempunyai jarak tertentu untuk tiap komponen bidangnya. Analisis ini diusulkan oleh W. L. Bragg pada tahun 1913, yang kemudian bidang-bidang tersebut dinamai bidang Bragg. Ketika suatu bidang kristal disinari, maka akan terjadi dua kemungkinan interferensi akibat difraksi atom-atom penyusun kristalnya; pertama interferensi konstruktif: berkas sinar yang didifraksikan saling menguatkan karena mempunyai fasa yang sama dan kedua intrferensi destruktif: berkas sinar yang didifraksikan saling melemahkan. Kedua jenis interferensi tersebut dapat dilihat pada Gambar 2.14

Gambar 2.14 Berkas sinar-x konstruktif dan destruktif

Gambar 2.15 Hamburan sinar-X pada kristal Syarat yang diperlukan agar sinar-x membentuk interaksi konstruktif dapat dilihat pada Gambar 2.15 diatas. Suatu berkas sinar-x dengan panjang gelombang λ jatuh pada kristal dengan sudut θ terhadap permukaan bidang Bragg yang jarak diantaranya d. Berkas sinar mengenai atom Z pada bidang pertama dan atom B pada bidang berikutnya, dan masing-masing atom akan menghamburkan sebagian berkas tersebut pada arah rambang. Interferensi konstruktif hanya terjadi antara sinar yang terhambur sejajar dengan beda jarak jalannya tepat λ, 2 λ, 3 λ dan seterusnya. Jadi beda jarak jalan harus n λ, dengan n sebagai bilangan bulat. Maka syarat Bragg untuk berkas hamburan konstruktif adalah -

Sudut jatuh dan sudut hambur kedua berkas harus sama

-

2d sin θ = n λ ; n = 1, 2, 3, ... dst karena sinar II harus menempuh 2d sin θ lebih jauh dari sinar I,

bilangan bulat n menyatakan orde berkas sinar yang dihamburkan.

Gambar 2.16 Skema XRD

2.4. Metode Analisis Rietveld Metode tradisional untuk melakukan analisis kualitatif dan kuantitatif pada teknik Difraksi sinar-X biasanya melibatkan pengukuran intensitas dari puncak yang terpilih dan membandingkannya dengan data standar seperti International Committee Difraction Data (ICDD). Bagaimanapun, metoda ini sangat membosankan, disamping memerlukan data standar yang sangat bervariasi pada saat muncul keganjilan intensitas yang disebabkan oleh penyimpangan sudut. Sehingga terkadang hasil analisisnya sulit untuk dipertanggungjawabkan.

Disamping itu pula metode ini tak dapat lagi memberikan hasil yang akurat jika terdapat banyak puncak-puncak yang saling tumpang tindih (overlap) sehingga akan menyebabkan hilangnya rincian informasi yang terkandung di dalam profil puncak difraksi tersebut. Dengan demikian diperkenalkan metode baru untuk menganalisis profil multifasa dari pola difraksi serbuk. Dasar untuk analisis profil multifasa dari pola difraksi serbuk secara lengkap pertama kali diperkenalkan oleh Rietveld tahun 1969. Rietveld menunjukkan bahwa kemungkinan mereplika hasil sebuah pengukuran pola difraksi dengan pola hitungan/kalkulasi. Kelebihannya adalah di kala terjadi kesalahan yang disebabkan oleh penyimpangan intensitas dari preparasi cuplikan atau ketidaksempurnaan model struktur cenderung akan meninggalkan sisa intensitas baik negative maupun positif selama factor-faktor dari kalkulasi tersebut tidak diubah oleh Taylor tahun 1991. Kemudian para peneliti lain seperti Hewat tahun 1973, Wiles & Young tahun 1981, Will, Huang dan Parrish tahun 1983, Hill dan Howard tahun 1986, dan Taylor tahun 1991 melengkapi hasil refinement program Rietveld ini dengan memberikan sebuah parameter kualitas. Setiap titik pada pola difraksi dipandang sebagai satu pengamatan tunggal yang kemungkinan mengandung kontribusi dari sejumlah refleksi Bragg yang berbeda. Pada setiap posisi sudut atau setiap titik pada profil pola difraksi, jumlah kontribusi intensitas akibat overlap dapat dihitung berdasarkan nilai parameterparameter yang didapat dengan asas perhitungan Siroquant. Siroquant adalah suatu program analisis multi fasa jenis Rietveld yang dapat mereplika pola difraksi hasil pengukuran/observasi dengan memanfaatkan least-square fitting routine, yaitu melakukan penyesuaian faktor skala sampai pola yang dihitung

terbaik mendekati pola difraksi yang terukur. Sehingga perbedaan yang dihasilkan dari pola difraksi observasi dan kalkulasi ditandai dengan derajat tingkat replikasinya. Derajat tingkat replika (degree of fit) dilambangkan dengan sebuah parameter statistik χ2 (chi-squared). Idealnya nilai dari chi-squared χ2 = 1. Namun nilai ini sangat sulit dicapai, umumnya kurang dari 3. Namun program Rietveld versi Izumi (1994) memberikan parameter lain, dimana goodness of fit yang dilambangkan dengan parameter S terbaik kurang dari 1,3 [30]. 2.4.1. Prinsip Dasar Prinsip dasar analisis Rietveld adalah mencocokkan (fitting) profil puncak perhitungan terhadap profil puncak pengamatan. Pencocokan profil tersebut dilakukan dengan menerapkan prosedur perhitungan kuadrat terkecil non linear yang diberi syarat batas. Jadi analisis Rietveld tidak lain adalah problem optimasi fungsi non linear dengan pembatas (constraints). Sehingga minimumkan fungsi obyektif dapat dinyatakan sebagai berikut : N

f ( x)   wi  yi (o)  yi (c)

2

(2.4)

i 1

dengan wi ( 1/ yi (o)) dan yi (o) berturut-turut adalah faktor bobot (weighting factor) dan intensitas pengamatan (observation) pada posisi 2i . Sedangkan yi(c) merupakan intensitas perhitungan (calculation).

2.4.2. Persamaan Profile Pola Difraksi Fungsi intensitas secara fisis yang dinyatakan : I (k )  s Fk (hkl ) ML(k ) 2

(2.5)

dengan s, Fk(hkl), M, dan L berturut-turut adalah factor skala, factor struktur, multiplisitas, dan faktor Lorentz-polarization. Persamaan tersebut menyatakan bahwa banyaknya elektron akan didifraksikan hanya jika sudut hamburan () sama dengan sudut Bragg (  k ). Jadi fungsi intensitas tidak lain adalah persamaan intensitas garis. Namun pada kenyataannya bahwa pengukuran intensitas difraksi tersebut tidak terbentuk garis tetapi berupa puncak-puncak Bragg yang melebar. Berdasarkan hasil pengembangan program analisis Rietveld ini bahwa fungsi bentuk puncak merupakan fungsi pseudo-voigt yang telah dimodifikasi, yakni kombinasi linear dari fungsi Gauss dan fungsi Lorentz dengan tinggi puncak dan lebar penuh setengah tinggi puncak maksimum (FWHM) tidak sama. Fungsi pseudo-Voigt yang telah dimodifikasi dituliskan sebagai berikut : 2    2  2 k    G  2   C  exp  4 ln 2    H k (G )        



2   2  2 k 2    2  2 k        1  At      H k ( L)     tan  k     

1    1  4  

(2.6) dengan    1 2  (1   ) H k ( L)   C     H k (G )  2  4ln 2  

1

(2.7)

H k (G)  U (tan k  Cs )2  V (tan k  Cs )  W 

H k ( L) 

1

(2.8)

2

H k (G)

(2.9)



Pada persamaan-persamaan (2.6) komponen Gauss,

hingga (2.9) di atas,  = fraksi

H k (G) = FWHM komponen Gauss,

H k ( L) = FWHM

komponen Lorentz, Cs  0 atau 0,6 dan 1  At  2  2 k  = faktor koreksi tan  k   

2

 

bentuk puncak asimetris. Faktor koreksi bentuk asimetris perlu diberikan karena pada sudut hamburan yang sangat rendah dan sangat tinggi, puncak-puncak difraksi menjadi tidak simetris akibat terbatasnya divergensi vertikal berkas. A = parameter asimetris dan t = konstanta yang diberi nilai +1, 0 atau -1 tergantung pada apakah selisih (2  2k ) berturut-turut positif, nol atau negatif. Persamaan (2.8) menyatakan ketergantungan H k (G) pada  k , U V dan W disebut parameter FWHM. Bila korelasi antara parameter-parameter FWHM sangat tinggi, maka Cs sebaiknya diberi nilai 0,6. Dalam persamaan

(2.6)

terdapat lima buah parameter variabel yakni : U, V, W,  dan . Fungsi bentuk puncak dapat diubah-ubah tergantung pada berapa nilai parameter . Jika  = 1 bentuk puncak memenuhi fungsi Gauss dan bentuk puncak memenuhi fungsi Lorentz jika  diberi nilai 0. Parameter variabel  memiliki daerah nilai : 0    1.

Untuk pola difraksi neutron, profile puncak difraksinya tepat memenuhi fungsi Gauss ( = 1). Dengan demikian nilai intensitas profile pola difraksi pada posisi 2i dapat dihitung dengan mengalikan persamaan (2.4) dengan persamaan (2.6), setelah dikoreksi dengan fungsi latar belakang yib (c) dan fungsi orientasi “preferred” Pk , diperoleh : yi (c)   s Fk (hkl ) M k Pk L(k )G(2i )  yib (c) 2

(2.10)

k

 melambangkan penjumlahan jika terdapat puncak-puncak Bragg yang saling k

tumpang tindih. Penjumlahan dilakukan terhadap semua refleksi yang dianggap masih dapat menyumbangkan intensitasnya pada yi (c) [28].

2.5. Magnetisasi Material Ketika suatu material ditempatkan pada medan magnet, maka material tersebut akan mengalami magnetisasi. Momen magnet persatuan volume yang terbentuk dalam material disebut magnetisasi M. Pada suatu material dengan n magnetic dipole atomic elementer persatuan volume dengan masing-masing m momen magnet, maka saat momen-momen ini tersusun secara paralel akan memiliki magnetisasi yang disebut magnetisasi saturasi M [31]. Parameter yang penting adalah suseptibilitas magnetic material magnetic, yang dirumuskan :

, yang menyatakan kualitas dari suatu

(2.11)

dimana H adalah kuat medan magnet eksternal. Medan magnet dapat di deskripsikan sebagai dua vektor, yaitu induksi magnet B dan medan magnet H yang memiliki hubungan seperti pada persamaan dalam kondisi vakum berikut ini (2.12)

Dimana

adalah permeabilitas pada ruang vakum (4 x 10-7 Hz/m)

Ketika sebuah material diletakkan pada medan magnet, maka material tersebut akan mengalami magnetisasi. Magnetisasi ini dinyatakan dengan vektor M, yang menyatakan besaran momen magnet persatuan volume. Induksi magnetik didalam material dinyatakan dengan

(2.13)

Jika magnetisasi diinduksi oleh medan magnet H, maka magnetisasi yang ada akan berbanding lurus dengan medan magnet, yaitu :

(2.14)

Dimana koefisien

disebut suseptibilitas magnetic material. Jadi persamaan B

dan H dapat dinyatakan dengan

(2.15) Pada bahan ferromagnetic, nilai

dan

tidak memiliki nilai yang konstan.

Permeabilitas dan suseptibilitas sangat dipengaruhi oleh medan magnet luar. Kurva magnetisasi mempresentasikan densitas fluks induksi magnet B terhadap kekuatan medan magnet luar untuk bahan ferromagnetic dapat dilihat pada Gambar 2.17.

Gambar 2.17. Kurva Histerisis

Kurva magnetisasi untuk bahan yang belum termagnetisasi disebut dengan initial curve magnetization. Kurva diawali dengan permeabilitas awal, dengan bertambahnya medan magnet H, induksi magnetic B dengan cepat naik (disebut dengan easy magnetization) dan selanjutnya menjadi menjadi lebih rendah hingga tercapai nilai maksimum tertentu atau disebut dengan saturasi magnetik. Jika medan magnet H diturunkan kembali, maka fluks induksi magnet B juga ikut turun, tetapi lebih pelan dari medan magnet H nya. Dengan kata lain, menurunnya kurva magnetisasi tidak mengikuti kurva ketika medan magnet dinaikkan pertama kali. Dengan demikian, terdapat sisa/residu induksi medan magnet B (remanen)

ketika medan magnet telah mencapai nol. Untuk mengembalikan B kembali ke nol, diperlukan medan magnet negative yang disebut dengan coercive force. Jika medan magnet negative terus dinaikkan, maka material akan termagnetisasi dengan arah polaritas kearah negative. Ketika medan magnet dinaikkan hingga nol, maka juga akan didapati residu induksi medan magnet –B yang membutuhkan medan magnet positif untuk membuat induksi medan magnet menjadi nol kembali. Kurva seperti ini yang disebut dengan kurva loop histerisis [31]. Berdasarkan koersivitasnya, bahan magnetik dapat dibedakan menjadi soft magnetic dan hard magnetic. Untuk bahan yang memiliki koersivitas yang besar (di atas 10 kA/m) disebut hard magnetic, sedangkan untuk bahan yang memiliki koersivitas kecil (dibawah 1 kA/m) disebut soft magnetic [32].

2.6. Teori Double Exchange (DE) Mekanisme Double Exchange (DE) merupakan tipe magnetik exchange yang muncul diantara ion yang berdekatan dengan keadaan oksidasi yang berbeda [33]. Teori ini pertama kali diajukan oleh Zener (1951) dan mempunyai implikasi yang penting dari sifat magnetik dari suatu material. Energi sistem berada pada nilai terendah jika spin inti yang bertetangga saling sejajar atau parallel. Demikian juga dengan keadaan spin elektron, energi akan menjadi lebih rendah ketika spin elektron parallel dengan spin inti ion Mn [34]. Teori ini sesuai dengan aturan Hund untuk membuat energi sistem menjadi seminimal mungkin. Aturan pertama Hund menyatakan bahwa energi akan minimum bila susunan spin-spin elektron saling sejajar satu dengan yang lainnya.

Teori Double Exchange (DE) merupakan salah satu dari sekian banyak teori pertukaran yang ada dalam material. Mekanisme Double Exchange (DE) pada material perovskite manganites terjadi perpindahan spin elektron yang parallel pada tetangga terdekat dengan melakukan dua kali hopping secara bersamaan dari Mn3+ ke Mn4+ melalui O2-. Pada sistem sampel LaSrMnO3, yang berperan sebagai ion ialah atom Mn karena atom Mn telah menjadi ion Mn 3+ dan Mn4+ akibat adanya doping unsur Sr pada site La. Zener (1951) telah mendapatkan persamaan yang menggambarkan korelasi antara konduktivitas listrik terhadap sifat magnetiknya, yang dikaitkan terhadap temperatur Curie (Tc) ferromagnetik pada sistem sampel La 1-xAxMnO3 (A = Ca atau Sr), tetapi hanya berlaku untuk variasi doping Berikut persamaan yang menyatakan hubungan tersebut

(2.16)

Dimana

x

adalah

konsentrasi

doping

A

(untuk

),

, h = konstanta Planck, e = muatan elektron, T adalah temperature, dan Tc adalah temperature Curie.

Berdasarkan persamaan (2.16)

dapat diketahui bahwa untuk sistem sampel La1-xAxMnO3 dimana membuka hubungan linier antara magnetoresistansi terhadap magnetisasi dari sampel, sehingga dapat disimpulkan konduktivitas listrik dan sifat magnetik sampel saling berhubungan.

Gambar 2.18. Skema Teori Double Exchange (DE) [35]

Gambar 2.18 mengilustrasikan mekanisme Double Exchange (DE) yang terjadi pada Mn3+-O-Mn4+. Elektron dari orbital eg pada ion Mn3+ melompat ke orbital O2- dan secara bersamaan elektron pada orbital 2p O2- melompat ke orbital eg ion Mn4+ yang kosong. Kedua elektron yang terlibat dalam pertukaran harus memiliki spin yang sama (sesuai prinsip larangan pauli). Hal ini menyebabkan terjadinya sifat feromagnetik dari elektron e g [35]. Teori lebih lanjut telah dilakukan oleh Anderson & Hasegawa yang menyatakan bahwa sudut antara spin inti ion Mn tetangga terdekat turut mempengaruhi pada proses Double Exchange (DE) [22]. Hal ini diperkuat oleh de Gennes [23] membahas tentang batas besarnya coupling Hund (JH), spin elektron pada eg terikat pada inti spin t2g yang mengubah parameter hopping (t), yang dipenuhi oleh persamaan berikut :

(2.17)

Dimana θij adalah sudut antara spin inti pada t 2g yang berdekatan dengan ion manganese, dan tij hanya bergantung pada orientasi relatif pada dua spin. Energi kinetik pada elektron eg adalah sebanding terhadap t. Dengan demikian, jika spin tersusun secara feromagnetik (spin parallel) maka nilai t akan maksimum sehingga resistivitas sampel bernilai minimum [22].

2.7. Teori Interaksi Superexchange Superexchange

merupakan

coupling

kuat

antara

interaksi

spin

antiferomagnetik terhadap tetangga terdekat kation melalui anion non magnetik [36]. Gagasan bahwa pertukaran dapat dimediasi oleh sebuah atom non magnetik telah diajukan pada tahun 1934, dan secara resmi dikembangkan oleh Anderson pada tahun 1950. Pada superexchange, interaksi magnetik antara ion yang berdekatan di mediasi oleh ion non-magnetik dengan spin elektron yang berpasangan. Hal ini merupakan interaksi yang lazim terjadi pada oksida manganiat terisolasi, dimana ion penghubungnya adalah O2-. Pada kasus manganat, orbital yang telibat adalah orbital eg yang kosong dari ion Mn dan orbital 2p pada O2- yang terisi. Jadi elektron pada orbital 2p pada O2- terbagi diantara dua ion Mn yang berdekatan yang mengisi orbital eg yang kosong. Ini merupakan transfer elektron secara tidak langsung yang menjadi ciri khas dari mekanisme interaksi superexchange [36]. Berikut gambar yang mengilustrasikan proses terjadinya interaksi superexchange.

Gambar 2.19. Mekanisme interaksi superexchange (a) sesama ion Mn3+ dan (b) sesama ion Mn4+[36].

2.8. Ligand Field Theory (LFT) Ligand Field Theory (LFT) merupakan salah satu teori yang digunakan untuk menjelaskan struktur elektronik kompleks [37].

Awalnya teori ini adalah

aplikasi dari Crystal Field Theory (CFT). Menurut LFT, interaksi antara metal transisi dan ligand muncul karena adanya gaya tarik antara muatan positif pada metal sebagai kation bebas dengan muatan negatif pada elektron yang tidak berikatan pada ligand. Ketika ligand tertarik mendekati ion metal, elektronelektron pada ligand juga akan semakin mendekati elektron-elektron yang ada pada orbital d, sehingga menghasilkan gaya tolak diantara kedua muatan yang sama tersebut. Elektron-elektron pada orbital d yang mempunyai jarak paling dekat dengan ligand akan memiliki energi yang lebih tinggi di bandingkan dengan

yang lain, sehingga akan terjadi perbedaan energi. Perbedaan energi ini disebut dorbital splitting energy. Oktahedral kompleks merupakan bentuk paling umum yang membentuk ikatan dengan metal-metal transisi. Lima orbital d dalam kation logam transisi terdegenerasi dan memiliki energi yang sama, dimana probabilities density elektron berbanding lurus dengan satuan level energi yang akan ditempati elektron pada orbital d tersebut, dan adanya ligand akan menimbulkan pemisahan level energi pada beberapa sub orbitalnya.

Gambar 2.20. Perubahan energi elektronik selama proses pembentukan kompleks [37]

Gambar 2.20 di atas menyatakan bahwa medan listrik negatif sferik di sekitar kation logam akan menghasilkan tingkat energi total yang lebih rendah dari tingkat energi kation bebas yang disebabkan karena adanya interaksi elektrostatis. Interaksi repulsif antara elektron dalam orbital logam dan medan listrik mendestabilkan sistem dan sedikit banyak mengkompensasi stabilisasinya.

Sekarang ion tidak berada dalam medan negatif yang seragam, tetapi dalam logam yang dihasilkan oleh enam ligand yang terkoordinasi secara octahedral pada atom logam. Medan negatif dari ligand disebut medan ligand. Level energi yang lebih rendah diberi simbol t2g (triply degenerate orbital) dan level energi yang lebih tinggi diberi simbol eg (exited degenerate orbital). Bila ligand ditempatkan di sumbu, reaksi repulsifnya lebih besar untuk orbital eg

dari pada untuk t2g

, dan orbital eg di

stabilkan dan orbital t2g distabilkan dengan penstabilan yang sama. Perbedaan energi antara orbital t2g dan eg sangat penting dan energi rata-rata orbital-obital ini dianggap sebagai skala nol. Bila perbedaan energi dua orbital e g dan tiga orbital t2g dianggap Δo, tingkat energi eg adalah

dan energi total t2g adalah

.

Gambar 2.21. Splitting octahedral pada level d5 [37]

Ion logam transisi memiliki 0 sampai 10 elektron d dan bila orbital d yang terbelah diisi dari tingkat energi rendah, konfigurasi elektron

yang

berkaitan dengan masing-masing ion didapatkan. Jika tingkat energi nol

ditentukan sebagai tingkat energi rata-rata, energi konfigurasi elektron relatif terhadap energi nol adalah

(2.18)

Nilai ini disebut energi penstabilan medan ligand (Ligand Field Stabilization Energy LFSE). Konfigurasi elektron dengan nilai LFSE lebih kecil (dengan memperhitungkan tanda minusnya). LFSE merupakan parameter penting untuk menjelaskan kompleks medan transisi. Syarat lain selain tingkat energi yang diperlukan untuk menjelaskan pengisian elektron dalam orbital t2g dan eg adalah energi pemasangan (pairing energy Pe), yaitu energi yang diperlukan untuk memasangkan dua elektron dalam level energi yang sama namun dengan syarat spin berlawanan. Ada dua kemungkinan yang muncul bila ada 4 jumlah elektron di orbital d. orbital yang energinya lebih rendah t2g lebih disukai, tetapi pengisian orbital ini akan memerlukan energi pemasangan (Pe). Energi totalnya menjadi

(2.19)

Bila elektron mengisi orbital yang energinya lebih tinggi e g, maka energi totalnya menjadi

(2.20)

Dengan demikian, jelas bahwa untuk ion Mn yang terdapat pada material perovskite manganites lebih menyukai konfigurasi medan lemah (weak field) karena akan lebih stabil. Parameter pemisahan medan ligand ∆O ditentukan oleh ligand dan logam, sedangkan energi pemasangan (Pe) hampir konstan dan menunjukkan sedikit ketergantungan pada identitas logam [37]. Pada keadaan high-spin state ∆O > Pe, konfigurasi t2g4 lebih disukai dan konfigurasinya disebut medan kuat (strong field) karena gaya tolakan yang terjadi lebih besar dibandingkan pada kasus low-spin state. Sedangkan pada keadaan low-spin state ∆O < Pe yaitu konfigurasi t2g3

eg1 lebih disukai dan disebut

konfigurasi medan lemah (weak field) atau konfigurasi elektron spin tinggi.

Gambar 2.22. Spin state pada weak field dan strong field ligand untuk d4 sistem [37]

Dengan demikian, jelas bahwa untuk ion Mn yang terdapat pada material perovskite manganites lebih menyukai konfigurasi medan lemah (weak field) karena akan lebih stabil. Parameter pemisahan medan ligand ∆O ditentukan oleh

ligand dan logam, sedangkan energi pemasangan (Pe) hampir konstan dan menunjukkan sedikit ketergantungan pada identitas logam [37]. Pada sifat elektrik dari lantanum manganat La1-xSrxMnO3 sangat terkait dengan adanya ion manganese dengan valensi yang berbeda. Untuk x = 0 dan 1 ion manganese hanya memiliki satu jenis valensi dan biasanya bersifat antiferromagnetic-insulator (AF-I). Untuk konsentrasi doping intermediate, ion manganese muncul dengan valensi yang berbeda, dan mengubah sifatnya menjadi ferromagnetic- metallic (F-M). Orbital yang aktif secara elektronik adalah orbital d manganese, dimana konfigurasi keadaan dasar dari trivalent dan quadrivalent Mn adalah 3d4 dan 3d3. Kelima orbital d masing-masing dapat mengakomodasi elektron dengan satu spin up dan satu spin down akan terpecah (splitting) akibat adanya medan kristal octahedral yang berasal dari 6 atom oksigen yang berada disekeliling ion Mn. Pemisahan energi ini membagi orbital d menjadi tiga orbital pada energi rendah t2g

dan dua orbital pada level energi yang lebih tinggi eg . Terjadinya pemisahan orbital ini berada pada orde 1,5 eV,

sehingga elektron mengisi pada keadaan orbital dengan spin maksimum sesuai dengan aturan Hund. Oleh karena itu, konfigurasi elektronik pada Mn 3+ adalah , dan Mn4+ adalah

[15].

Gambar 2.23. Struktur elektronik dari Mn3+ dan Mn4+ sebelum dan setelah adanya distorsi Jahn-Teller [15]

Gambar 2.23 mengilustrasikan splitting Jahn-Teller, energi dari Mn3+ menjadi lebih rendah sekitar 0,6 eV, sedangkan Mn4+ tidak mengalami apapun akibat distorsi octahedron oksigen [37].

2.9. Mechanical Alloying Proses mechanical alloying dengan mekanisme mechanical milling atau pun dengan menggunakan high energy ball milling (HEBM) pada prinsipnya adalah pengurangan ukuran butir atau partikel dan proses substitusi yang diakibatkan oleh tumbukan yang terus menerus antar bola logam (ball mill) dan sampel di dalam alat milling, seperti pada Gambar 2.24. Aplikasi metode mechanical alloying seperti pada Gambar 2.25 [38].

Gambar 2.24. Prinsip dan tahapan dari mechanical alloying [39]

Gambar 2.25. Aplikasi metode mechanical alloying [38]

Parameter yang harus diperhatikan di dalam proses mechanical milling, yang akan mempengaruhi kualitas produk akhir dari serbuk yang dicampur adalah seperti pada Gambar 2.26 [40].

Gambar 2.26. Parameter-parameter di dalam proses mechanical milling [40]

Ball mill adalah alat yang baik untuk grinding banyak material menjadi bubuk halus. Ball Mill digunakan untuk menggiling berbagai jenis tambang dan bahan lainnya. Ada dua jenis proses grinding yaitu proses kering dan proses basah. Setelah bahan mengalami proses grinding maka bahan padat akan berubah: ukuran, bentuk partikelnya, dan lain-lainnya.

2.10. Mekanisme Absorpsi Gelombang Elektromagnet Pada dasarnya suatu

material jika dikenai gelombang electromagnet

maka akan mengalami interaksi antara material dengan gelombang electromagnet. Misalkan suatu bahan memiliki ketebalan x dikenai gelombang electromagnet dengan intensitas

maka gelombang electromagnet akan mengalami attenuasi

sehingga intensitas yang keluar dari material menjadi

(2.21)

dengan µ adalah konstanta. Dari persamaan (2.21) terlihat semakin tebal bahan maka energi gelombang electromagnet semakin banyak yang diserap.

x Gambar 2.27. Skema absorpsi gelombang electromagnet

Namun seiring dengan perkembangan zaman, material absorber yang dibutuhkan adalah bahan yang tipis tapi memiliki kemampuan absorpsi yang maksimal. Selain karena ketebalan suatu bahan, absorpsi gelombang elektomagnet juga terjadi akibat interaksi gelombang dengan material yang menghasilkan efek rugi-rugi energy yang umumnya didisipasikan dalam bentuk panas. Dalam hal ini material absorber dibagi menjadi dua yakni material dielektrik dan magnetic. Pada bahan dielektrik energy gelombang electromagnet diserap sehingga terjadi polarisasi yang mengikuti arah medan listrik. Ketika gelombang electromagnet berubah-ubah terhadap waktu maka arah polarisasi juga berubah-ubah sehingga terjadi gesekan antar molekul yang menimbulkan panas.

Gambar 2.28. Pengaruh medan listrik pada bahan dielektrik (telah diolah kembali)

Hal yang analog juga terjadi pada bahan ferromagnetik. Ketika medan magnet mengenai bahan ferromagnet maka energy gelombang electromagnet akan digunakan untuk menyearahkan momen magnet. Untuk material absorber yang baik dibutuhkan bahan magnetic yang memiliki koersifitas yang rendah. Karakteristik dielektrik dan magnetik suatu bahan direpresentasikan oleh permitifitas kompleks dan permeabilitas kompleks [41]

(2.22) (2.23)

Dimana

, tanda ‘ dan ‘’ bagian real dan imaginer. Impedansi yang tiba

pada material ditunjukkan

(2.24)

Dimana d adalah ketebalan sampel,

adalah faktor propagasi kompleks

(2.25)

f adalah frekuensi dan c adalah kecepatan gelombang elektomagnet dalam ruang vakum. Reflektifitas radiasi electromagnet, Γ, dalam gelombang normal yang tiba pada permukaan material ditunjukkan

(2.26)

Dan reflection lossnya, R (dB), didefinisikan sebagai

=

(2.27)

Dimana

adalah bilangan kompleks dan

adalah modulus dari . Sedangkan

adalah impedansi pada ruang hampa.

(2.28)

Nilai

H/m dan . Kondisi impedansi yang cocok saat

F/m, sehingga diperoleh menunjukkan bahwa

terjadi penyerapan yang sempurna. Secara umum criteria material absorber yang baik haruslah memiliki permeabilitas dan permitifitas yang tinggi. Selain itu diperlukan resistifitas yang tinggi dan saturasi magnet tinggi.

2.11. Gelombang Mikro Gelombang electromagnet ketika sampai pada material maka sebagian gelombang tersebut akan direfleksikan dan sebagian lagi diabsorpsi. Karakter ini bisa kita manfaatkan untuk mengurangi pantulan radiasi. Beberapa material memantulkan banyak radiasi namun ada juga yang hampir tidak memantulkan sama sekali. Sebagai contoh air, yang hampir tidak memantulkan radiasi sama sekali oleh karena itu air termasuk absorber yang bagus. Material magnetic misalnya ferit juga dapat menyerap gelombang electromagnet. Hal ini dikarenakan adanya perubahan arah momen magnetic ketika dikenai medan electromagnet [42]. Gelombang mikro adalah bagian dari gelombang electromagnet yang memiliki daerah frekuensi sekitar 0,3-300 GHz atau panjang gelombang 1m1mm. Gelombang mikro digunakan pertama kali untuk teknologi RADAR pada awal perang dunia kedua. Saat ini gelombang mikro umum digunakan sebagai oven microwave atau pun perangkat-perangkat komunikasi dan teknologi informasi. Gelombang mikro dibagi dalam beberapa daerah jangkauan yang telah ditetapkan secara internasional (Tabel 2.3).

Tabel 2.3. Pembagian daerah jangkauan gelombang mikro [43]. Simbol

Daerah Frekuensi (GHz)

L

1.22 - 1.70

R

1.70 - 2.60

S

2.60 - 3.95

H

3.95 - 5.85

C

5.85 - 8.20

X

8.20 - 12.4

Ku

12.4 - 18.0

K

18.0 - 26.5

Ka

26.5 - 40.0

U

40.0 - 60.0

E

60.0 - 90.0

F

90.0 - 140.0

G

140.0 - 220.0

2.12. Scanning Electron Microscope (SEM) Scanning Electron Microscope (SEM) adalah suatu alat yang digunakan untuk mengamati dan menganalisis karakteristik strukturmikro dari material baik yang konduktif maupun non konduktif. Dibandingkan dengan MO, SEM mempunyai daya pisah (resolusi) yang lebih tinggi yaitu 5nm, sehingga SEM dapat menghasilkan perbesaran hingga 500.000 kali. Perbedaan daya pisah ini ditimbulkan dari sumber radiasi yang berbeda. Elektron sebagai sumber radiasi

pada SEM mempunyai panjang gelombang yang jauh lebih pendek dari pada sinar foton pada MO. Berkas elektron primer yang datang mengenai permukaan benda uji akan berinteraksi dan menghasilkan berbagai macam sinyal secara serentak, sinyalsinyal tersebut diantaranya adalah elektron, sinar-X dan foton. Secara skematik ditunjukan pada Gambar 2.29.

Interaksi elektron primer dengan benda uji

tersebut mengakibatkan hamburan elektron (elastic scattering) dan hamburan nonelastik (inelastic scattering).

Gambar 2.29. Interaksi antara electron primer dengan benda uji

Hamburan elastik ditimbulkan akibat adanya tumbukan berkas elektron primer dengan inti atom benda uji (sampel) tanpa perubahan energi. Pada saat

terjadinya hamburan elastik, arah komponen kecepatan elektron, v, akan berubah, tetapi besarnya |v| relatif konstan, sehingga energi kinetik E = 1/2 mev2, dengan me adalah massa elektron, tidak berubah. Dalam hal ini energi sebesar <1eV dipindahkan dari elektron [primer ke benda uji, perpindahan energi ini relatif kecil bila dibandingkan dengan energi elektron primer sebesar 10 keV, karenanya perpindahan enrgi tersebut dapat diabaikan. Hamburan elektron dari permukaan benda uji setelah berkas elektron primer masuk ke dalam benda uji dan melintasi jarak beberapa nm dengan distribusi energi 0≤E≤E o, dimana Eo adalah energi elektron p[rimer, disebut sebagai backscattered electron (elektron terhambur balik – BSE). Hamburan nonelastik (inelastic scattering) diakibatkan adanya tumbukan elektron primer dengan elektron benda uji. Dalam proses tumbukan ini terjadi perpindahan energi dari elektron primer ke atom dan elektron benda uji, sehingga terjadi penurunan energi kinetik dari berkas elektron. Energi yang berada dalam benda uji tersebut akan didistribusikan dan menghasilkan sinyal-sinyal yang digunakan untuk analisis mikro. Sinyal-sinyal tersebut adalah secondary electron (elektron sekunder – SE), Auger electron, continuum X-ray atau bremsstrahlung, characteristic X-ray dan secondary fluorescence emission. Secondary electron (elektron sekunder) adalah elektron yang dipancarkan dari benda uji akibat dari interaksi antara berkas elektron primer dengan elektronelektron pada pita penghantar benda uji. Interaksi ini hanya menghasilkan perpindahan energi yang relatif rendah (3-5 eV) ke elektron pita penghantar. Karena elektron sekunder ini mempunyai energi rendah, maka elektron-elektron ini mudah dibelokan pada sudut tertentu dan menimbulkan bayangan topografi,

dengan kata lain elektron sekunder dari suatu area tertentu akan memberikan informasi benda uji pada area tersebut dalam bentuk image (citra) . Mekanisme terbentuknya citra pada SEM meliputi beberapa hal penting diantaranya; sistem scanning untukpembentukan citra, mekanisme kontras sebagai hasil interaksi elektron dan benda uji, karakteristik detektor dan pengaruhnya terhadap kualitas citra, kualitas sinyal dan pengaruhnya terhadap kualitas citra dan proses pen-sinyal-an untuk tampilan pada layar monitor. Ilustrasi proses pembentukan citra pada SEM diilustrasikan pada Gambar 2.30.

Gambar 2.30. Skematis pembentukan citra pada SEM

BAB 3 METODE PENELITIAN

3.1. Waktu dan Tempat penelitian Penelitian ini dilakukan dari bulan Juni sampai November 2013. Untuk tahap preparasi/pembuatan sampel dilakukan di laboratorium Departemen Fisika FMIPA UI. Sedangkan tahap karakterisasi sampel dilaksanakan di PLT UIN Jakarta, Departemen Fisika FMIPA UI, dan LIPI Bandung.

3.2. Alat dan Bahan Alat yang digunakan sebagai berikut: a.

Timbangan digital, digunakan untuk menimbang bahan dasar

b.

Spatula, beaker glass

c.

Dies (cetakan specimen/sampel) berbentuk silindris.

d.

Planetary Ball Milling untuk mencampur serbuk bahan dasar

e.

Bola baja (ball mill) digunakan untuk menumbuk campuran di dalam vial Planetary Ball Milling.

f.

Furnace (dapur pemanas) untuk men-sintering sampel

g.

Universal testing machine atau pressing mechine digunakan untuk membuat/mengkompaksi sampel (green body).

h.

Cawan kramik digunakan untuk tempat sampel ketika disintering

i.

Thermogravimetric Analyser (TGA) digunakan untuk mengetahui suhu kalsinasi yang tepat dalam pembuatan sampel

j.

X Ray Diffraction (XRD) digunakan untuk melihat struktur kristal sampel

k.

Permagraph Magnet-Physic Dr. Steingroever GmbH digunakan untuk pengujian sifat magnetik sampel

l.

Vector Network Analyzer (VNA) digunakan untuk pengujian sifat absorber sampel.

Bahan habis pakai yang digunakan sebagai berikut a.

Serbuk bahan dasar La2O3, MnCO3, BaCO3, dan NiO selengkapnya dapat dilihat pada Tabel 3.1

b.

Tissue, aquabidest

c.

Serbuk karbon diunakan untuk membersihkan vial planetary ball mill

d.

PVAc, digunakan sebagai perekat pada saat mencetak spesimen dengan kompaksi.

e.

Sabun cream diunakan untuk membersihkan vial dan ball mill

f.

Aseton digunakan sebagai pembersih dan campuran proses milling.

Tabel 3.1 Bahan Dasar Penelitian No.

Nama

Formula

Mr

Produk

Kemurnian

La2O3

325,79

Merck

99,5%

BaCO3

197,35

Aldrich

99,0%

MnCO3

114,95

Aldrich

99,9%

NiO

74,71

Merck

99,9%

Kimia 1.

Lantanum oksida

2.

Barium karbonat

3.

Manganis carbonate

4.

Nikel Oksida

3.3. Analisis Data 3.3.1. Thermogravimetric analysis (TGA) Dasar dari TGA adalah mengamati perubahan massa sampel terhadap kenaikan temperatur. Kurva kontinu perubahan massa terhadap temperatur diperoleh ketika sampel dipanaskan dengan kecepatan yang seragam. Kurva thermogravimetric (TG) umumnya merupakan plot antara penurunan massa pada sumbu y (ordinat) dan kenaikan temperatur pada sumbu x (absis). Karakterisasi sampel dengan TGA dilakukan di Pusat Laboratorium Terpadu UIN Jakarta. TGA (TA Instrument) tersebut menggunakan gas oksigen dan nitrogen.

Gambar 3.1. TGA

3.3.2. Difraksi Sinar-X (XRD) Analisa kuantitas dan kualitas fasa-fasa yang ada dalam sampel menggunakan XRD merek Shimadzu. Berkas sinar-x dihasilkan dari tube anode Cu, dengan panjang gelombang 1,5405Å, mode: continous-scan, step size: 0,2 dan timer per step 0,5 detik, dilakukan di Pusat Laboratorium Terpadu UIN Jakarta. Pola difraksi sinar X yang diperoleh selanjutnya di olah dengan program High Score Plus (HSP). Dari hasil pengolahan tersebut maka diperoleh informasi struktur kristal, parameter kisi, fasa yang terkandung pada sampel dan juga densitas sampel.

Gambar 3.2. Alat Difraksi sinar-X (XRD) Shimadzu-7000

3.3.3. SEM Karakterisasi dengan Scanning Electron Microscope (SEM) dilakukan untuk mengetahui morfologi dari sampel. Karakterisasi SEM dilakukan di PTBIN BATAN, Serpong. Dengan spesifikasi alat Jeol JED-2300.

Gambar 3.3. SEM

3.3.4. Permagraf Karakterisasi dengan permagraf dilakukan dengan tujuan mengetahui sifat magnetik dari sampel, seperti saturasi dan koersifitas magnet. Karakterisasi permagraf dilakukan di laboratorium UI Depok.

Gambar 3.2. Permagraf

3.3.5. VNA (Vector Network Analyser) Karakterisasi sampel dengan VNA betujuan untuk mengukur nilai absorbsi material dan juga nilai reflection loss. Pengukuran ini dilakukan di LIPI Bandung.

Gambar 3.5. VNA

3.4. Diagram Alir Penelitian

Preparasi Material

Bahan-bahan dasar

Pencampuran (Mixing)

Proses mechanical milling,

Kalsinasi

Kompaksi

Sintering

Material

absorber

Karakterisasi

Pengolahan data dan Analisis

3.5. Jadwal Penelitian Penelitian dilakukan selama enam bulan dari bulan Juni – November 2013 Uraian Penelitian Studi literature Penyediaan bahan-bahan dan persiapan instrument Proses sintesis material absorber Karakterisasi material Analisis dan penulisan laporan

Juni

Juli

Ags

Sept

Okt

Nov

BAB 4 HASIL DAN PEMBAHASAN

4.1. Karakterisasi TGA (Thermogravimetric Analysis) Sampel La0.67Ba0.33Mn1-xNixO3 disintesa dari beberapa bahan dasar yaitu La2O3, BaCO3, MnCO3, dan NiO yang memiliki tingkat kemurnian rata-rata diatas 99%. Seluruh bahan dasar tersebut dimilling dengan Planetary Ball Mill selama 25 jam. Hasil milling tersebut selanjutnya dikarakterisasi dengan alat TGA (Thermogravimetric Analysis) yang memliki kemampuan mengkarakterisasi sampel dari 0oC sampai 1000oC. Hasil TGA campuran bahan dasar yang selesai dimilling dapat dilihat dalam Gambar 4.1 Dari kurva TGA tersebut tampak adanya penurunan berat sampel ketika terjadi kenaikan suhu sekitar 50oC – 800oC. Penurunan berat sampel dimungkinkan karena ada ion karbon yang berasal dari bahan dasar BaCO3 mau pun MnCO3 terbuang

ketika terjadi pemanasan. Atas dasar inilah tahapan

selanjutnya dilakukan kalsinasi pada suhu 800oC selama 10 jam untuk menghilangkan impuritas-impuritas yang ada.

Gambar 4.1. Kurva TGA campuran bahan dasar setelah milling

4.2. Karakterisasi SEM Untuk mengetahui morfologi dari sampel, maka sampel La 0,67Ba0,33Mn1xNi xO3

yang telah disintesa dikarakterisasi dengan SEM. Hasil SEM dapat di lihat

pada Gambar 4.2 sampai Gambar 4.5.

Gambar 4.2. SEM sampel La0,67Ba0,33MnO3

Gambar 4.3. SEM sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3



4.3. Difraksi Sinar X Untuk mengetahui struktur kristal, parameter kisi, dan fasa yang terkandung dari sampel, maka sampel yang telah disintesa dikarakterisasi dengan alat difraksi sinar X (XRD).

Berkas sinar-X dihasilkan dari tube anode Cu,

dengan panjang gelombang 1,5405Å, mode continous-scan, step size 0,2 dan time per step 0,5 detik. Data diambil dari sudut dua theta 10 derajat sampai 80 derajat. Karakterisasi ini dilakukan di Pusat Laboratorium Terpadu UIN Jakarta. 4.3.1. XRD Sampel La0,67Ba0,33MnO3 Pola difraksi sinar X untuk sampel La 0,67Ba0,33MnO3 dapat dilihat pada Gambar 4.6. Untuk mengetahui lebih lanjut struktur kristal atau pun analisa kuantitatif lainnya dari sampel yang telah disintesa, maka pola difraksi sinar X yang telah diperoleh di olah dengan menggunakan software High score Plus (HSP). Hasil refinement sampel La0.67Ba0.33MnO3 dapat dilihat pada Gambar 4.7.

2500

La0,67Ba0,33MnO3

2000

Intensitas

1500

1000

500

0

0

10

20

30

40

50

60

70

80

2theta Gambar 4.6. Pola difraksi sinar X sampel La0,67Ba0,33MnO3

90

Gambar 4.7. Refinement sampel La0,67Ba0,33MnO3 Dari hasil pengolahan data dengan program High Score Plus diperoleh informasi

bahwa

fasa

yang

terkandung

La0,67Ba0,33MnO3. Parameter kisi dengan sudut

dalam ;

sampel

adalah

100%

; dan

. Struktur kristal monoklinik , ukuran kristal 74,35 nm,

densitas 6,72 g/cm3, volume 238,44 Å3.

4.3.2. XRD Sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3 Pola

difraksi

sinar X

untuk sampel La 0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3 dapat

dilihat pada Gambar 4.8. Untuk mengetahui lebih lanjut struktur kristal atau pun analisa kuantitatif lainnya dari sampel yang telah disintesa, maka pola difraksi sinar X yang telah diperoleh di olah dengan menggunakan software High score Plus (HSP). Hasil refinement sampel La0.67Ba0.33Mn0,98Ni0,02O3 dapat dilihat pada Gambar 4.9.

3000

La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3

2500

Intensitas

2000

1500

1000

500

0 0

10

20

30

40

50

60

70

80

2 theta


90

Gambar 4.9. Refinement sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3 Pola difraksi sinar X sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3 (Gambar 4.8) menunjukkan adanya perbedaan dengan pola difraksi sinar X sampel La0,67Ba0,33MnO3 (Gambar 4.6) , ditandai dengan adanya penambahan beberapa puncak di sudut dua theta. Dari hasil pengolahan data dengan program High Score Plus diperoleh informasi bahwa fasa yang terkandung dalam sampel ada dua yakni fasa La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3 dan fasa BaMnO3. Fraksi berat masingmasing fasa dalam sampel adalah 93,7% untuk fasa La 0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3 dan 6,3% untuk fasa BaMnO3.

Fasa La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3 memiliki parameter kisi ; dan

dengan sudut

;

. Struktur kristal

monoklinik , ukuran kristal 26,25 nm, densitas 6,72 g/cm3, volume 238,40 Å3. Sedangkan untuk fasa keduanya, fasa BaMnO3 memiliki parameter kisi ;

; dan

dengan sudut

dan

Struktur kristal heksagonal , ukuran kristal 2791,3 nm, densitas 5,73 g/cm3, volume 626,53 Å3.


difraksi

sinar X


dilihat pada Gambar 4.10. Untuk mengetahui lebih lanjut struktur kristal atau pun analisa kuantitatif lainnya dari sampel yang telah disintesa, maka pola difraksi sinar X yang telah diperoleh di olah dengan menggunakan software High score Plus (HSP). Hasil refinement sampel La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3 dapat dilihat pada Gambar 4.11. Sama halnya dengan sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3, pola difraksi sinar X sampel La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3 (Gambar 4.10) menunjukkan adanya perbedaan dengan pola difraksi sinar X sampel La 0,67Ba0,33MnO3 (Gambar 4.6) , ditandai dengan adanya penambahan beberapa puncak di sudut dua theta. Dari hasil pengolahan data dengan program High Score Plus diperoleh informasi bahwa

fasa

yang

terkandung

dalam

sampel

ada

dua

yakni

fasa

La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3 dan fasa BaMnO3. Fraksi berat masing-masing fasa

dalam sampel adalah 92,6% untuk fasa La 0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3 dan 7,4% untuk fasa BaMnO3. Fasa La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3 memiliki parameter kisi ; dan

dengan sudut

;

. Struktur kristal


; dan

dengan sudut

dan


3000

2500

La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3

Intensitas

2000

1500

1000

500

0 0

10

20

30

40

50

60

70

80

90

2theta




difraksi

sinar X


dilihat pada Gambar 4.12. Untuk mengetahui lebih lanjut struktur kristal atau pun analisa kuantitatif lainnya dari sampel yang telah disintesa, maka pola difraksi sinar X yang telah diperoleh di olah dengan menggunakan software High score Plus (HSP). Hasil refinement sampel La0,67Ba0,33Mn0,94Ni0,06O3 dapat dilihat pada Gambar 4.13.

3000

2500

La0,67Ba0,33Mn0,94Ni0,06O3

Intensitas

2000

1500

1000

500

0 0

10

20

30

40

50

60

70

80

90

2theta

Gambar 4.12. Pola difraksi sinar X sampel La0,67Ba0,33Mn0,94Ni0,06O3 Sama halnya dengan sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3, pola difraksi sinar X sampel La0,67Ba0,33Mn0,94Ni0,06O3 (Gambar 4.12) menunjukkan adanya perbedaan dengan pola difraksi sinar X sampel La 0,67Ba0,33MnO3 (Gambar 4.6) , ditandai dengan adanya penambahan beberapa puncak di sudut dua theta. Dari hasil pengolahan data dengan program High Score Plus diperoleh informasi bahwa

fasa

yang

terkandung

dalam

sampel

ada

dua

yakni

fasa

La0,67Ba0,33Mn0,94Ni0,06O3 dan fasa BaMnO3. Fraksi berat masing-masing fasa dalam sampel adalah 95,4% untuk fasa La 0,67Ba0,33Mn0,94Ni0,06O3 dan 4,6% untuk fasa BaMnO3.


Fasa La0,67Ba0,33Mn0,94Ni0,06O3 memiliki parameter kisi ; dan

dengan sudut

;

. Struktur kristal


; dan

dengan sudut

dan


4.4. Karakterisasi Sifat Magnet Untuk mengetahui sifat magnet bahan, sampel dikarakterisasi dengan permagraf. Karakterisasi dengan permagraf ini menghasilkan kurva histerisis sampel. Kurva histerisis sampel La 0,67Ba0,33Mn1-xNixO3 (x = 0 – 0,06) dapat dilihat pada Gambar 4.14 – 4.16.

0.15

La0,67Ba0,33MnO3

J (T)

0.10

0.05

0.00 -2000

-1500

-1000

-500 -0.05

0

500

1000

1500

2000

H (kA/m)

-0.10

-0.15

Gambar 4.14. Kurva histerisis sampel La0,67Ba0,33MnO3 Bentuk kurva histerisis hasil permagraph pada Gambar 4.14 menunjukkan bahwa sampel La0.67Ba0.33MnO3 termasuk material soft magnetic karena memiliki medan koersifitas yang sangat kecil. Gambar tersebut juga memperlihatkan harga saturasi sampel La0.67Ba0.33MnO3 adalah 0,15 T.

Berdasarkan referensi [43], bahan lanthanum manganat LaMnO 3 memiliki sifat antiferomagnet isolator. Ketika kedudukan Mn 3+ sebagian disubstitusi oleh ion divalent Ba2+ komposisinya menjadi La1-xBaxMnO3 dengan keadaan oksidasi La1-x3+Bax2+Mn1-x3+Mnx4+O32- maka ion Mn hadir sebagai ion Mn3+ dan ion Mn4+. Electron 3d4+ dari ion Mn3+ bersifat mobile karena ada kelebihan satu electron dibanding dengan electron 3d3+ dari ion Mn4+ yang terlokalisasi. Electron bebas dari ion Mn3+ inilah yang dapat melompat melalui ion O2- menuju tetangganya ion Mn4+, karena keadaan oksidasinya berbalik maka lompatan tersebut dapat terus berlangsung (Gambar 2.18). Proses interaksi ini menyebabkan bahan bertransisi menjadi feromagnet metalik. Dalam eksperimen ini dapat dilihat bahwa kurva histerisis sampel La0.67Ba0.33MnO3 merupakan bahan yang bersifat feromagnet. Kurva histerisis sampel La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3 (x > 0) (Gambar 4.15 dan Gambar 4.16) menunjukkan terjadinya magnetisasi seiring dengan bertambahnya medan magnet luar, namun dari gambar kurva tersebut terlihat bahwa saturasi pada sampel belum atau tidak tercapai. Seperti halnya sampel La 0,67Ba0,33MnO3 harga medan koersifitas pada sampel La 0,67Ba0,33Mn1-xNixO3 (x > 0) juga sangat kecil. Dengan demikian dapat dikatakan bahwa sampel La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3 (x > 0) bersifat ferromagnet namun sifat kemagnetannya sangat kecil.

0.08 0.06

La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3 J (T)

0.04 0.02 0.00

-2000

-1500

-1000

-500 -0.02

0

500

1000

1500

2000

H (kA/m)

-0.04 -0.06 -0.08

Gambar 4.15. Kurva histerisis sampel La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3 Berkurangnya sifat kemagnetan pada sampel La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3 (x > 0) dimungkinkan karena ketika sampel didoping Ni mengakibatkan ion Mn 3+ menjadi berkurang, sehinga interaksi double exchange antara ion Mn3+ dan Mn4+ yang berkontribusi terhadap terjadinya fenomena feromagnet pun berkurang. Keadaan oksidasi sampel menjadi La 0.673+Ba0.332+Mn0.67-x3+Nix3+Mn0.334+O3. Pada kondisi ini hadir pula interaksi super exchange menandai adanya sifat antiferomagnetnya bertambah.

Selain itu penurunan nilai magnetisasi pada

sistem La0.67Ba0.33Mn1-xNixO3 (x > 0) dimungkinkan pula karena pada system ini

terbentuk dua

fasa, salah satunya adalah fasa BaMnO 3 yang bersifat

antiferomagnet.

0.08 0.06

La0,67Ba0,33Mn0.94Ni0,04O3 J (T)

0.04 0.02 0.00

-2000

-1500

-1000

-500 -0.02

0

500

1000

1500

2000

H (kA/m)

-0.04 -0.06


4.5. Karakterisasi Sifat Absorpsi Sampel La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3 Interaksi antara bahan dengan gelombang elektromagnetik secara skematik ditunjukkan pada Gambar 4.17.

Gambar 4.17. Skematik proses absorpsi gelombang elektomagnetik

Parameter refleksi (S11) dan transmisi (S21) pada gelombang mikro dilakukan pada frekuensi 8 – 12 GHz. Sedangkan hubungan antara S11 dan S21 sebagai factor koefisien refleksi dan transmisi ditunjukkan pada persamaan berikut ini. (4.1)

(4.2)

(4.3)

(4.4)

(4.5)

Kurva reflection loss (RL) sampel La0,67Ba0,33MnO3 ditunjukkan pada Gambar 4.18. Berdasarkan kurva RL sampel La 0,67Ba0,33MnO3 nampak absorpsi maksimum diperoleh ketika frekuensi 11,5 GHz dengan nilai reflection loss sebesar -11,2 dB.

-1 La0,67Ba0,33MnO3

-2 -3 -4

RL (dB)

-5 -6 -7 -8 -9 -10 -11 -12 8G

9G

10G

11G

12G

Frekuensi (Hz) Gambar 4.18. Kurva RL sampel La0,67Ba0,33MnO3

Kurva reflection loss (RL) sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3 ditunjukkan pada Gambar 4.19.

Berdasarkan kurva RL sampel La 0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3

nampak absorpsi maksimum diperoleh ketika frekuensi 11,5 GHz dengan nilai reflection loss sebesar -8,6 dB.

La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3

-2 -3

RL (dB)

-4 -5 -6 -7 -8 -9 8G

9G

10G

11G

12G

Frekuensi (Hz) Gambar 4.19. Kurva RL sampel La0,67Ba0,33Mn0,98Ni0,02O3




La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3

-2 -3

RL (dB)

-4 -5 -6 -7 -8 -9 8G

9G

10G

11G

12G

Frekuensi (GHz) Gambar 4.20. Kurva RL sampel La0,67Ba0,33Mn0,96Ni0,04O3




-2

La0,67Ba0,33Mn0.94Ni0,06O3

-3 -4 -5

RL (dB)

-6 -7 -8 -9 -10 -11 -12 -13 -14 8G

9G

10G

11G

12G

Frekuensi (Hz)


BAB 5 KESIMPULAN

Kesimpulan dari penelitian ini adalah 2. Sampel La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3 untuk harga x=0 telah terbentuk menjadi fasa tunggal dengan struktur kristal monoklinik, namun untuk sampel dengan harga x > 0 terdapat dua fasa yakni fasa La0.67Ba0.33Mn1-xNixO3 dengan struktur kristal monoklinik dan fasa BaMnO3 heksagonal. 3. Bentuk kurva histerisis hasil permagraf

menunjukkan bahwa sampel

La0.67Ba0.33Mn1-xNixO3 termasuk material soft magnetic. 4. Material La0,67Ba0,33Mn1-xNixO3 memiliki kemampuan menyerap gelombang mikro pada frekuensi 8-12 GHz. Seluruh sampel mencapai frekuensi optimal pada frekuensi 11,5 GHz, dengan nilai reflection loss sebesar -11,2 dB untuk x=0, -8,6 dB untuk x=0,02, -8,8dB untuk x=0,04, dan reflection loss yang paling baik -12,6 dB ketika x=0,06.

DAFTAR PUSTAKA

[1]

Y. L. Cheng, J. M. Dai, D. J. Wu, Y. P. Sun, J. Magnetism and Magnet Mat. 322 (2010) 97-101

[2]

D. I. kim, S. J. Kim, J. M. Song, J. Korean Ohys. Soc 43 (2003) 269-272

[3]

L. W. Deng, J. J. Jiang, S. C. Fan, Z. K. Feng, W. Y. Xie, J. Magnetism and Magnet Mat. 26 (2003) 50-54

[4]

M. S. Kim, E. H. Min, J. G. Koh, J. Magnetism and Magnet Mat. 321 (2009) 581-585

[5]

S. Sugitomo, T. Maeda, D. Book, T. Kagotani, K. Inomata, M. Homma, H. Otta, Y. Houjou, R. Sato, J. Alloys Compounds 301 (2002) 330-332

[6]

J. Zhang, F. Wang, P. Zhang, Q. Yan, J. Appl. Phys. 86 (1999) 1604-1606

[7]

A. Tiwari, K. P. Rajeev, J. Appl. Phys. 86 (1999) 5175-5178

[8]

The Discovery Of GMR, The Royal Swedish Academy of Sciences (2007)

[9]

G. Li, G. Hu, H. D. Zhou, X. G. Li, J. Mat. Chem. Phys. 75 (2006) 101104

[10]

K. S. Zhou, D. Wang, L. S. Yin, D. M. Kong, K. L. Huang, The Chinese Journal of Nonferrous Metals 16 (2006) 754-757

[11]

D. Wang, Disertasi: Central South Universty (2006)

[12]

K. S. Zhou, D. Wang, K. L. Huang, L. S Yin, Y. P. Zhou, S. H. Gao, Trans. Nonferrous Met. Soc. China 17 (2007) 1294-1299

[13]

K. S. Zhou, J. J. deng, L. S. Yin, S. H. Mao, S. H. Gao, Trans. Nonferrous Met. Soc. China 17 (2007) 947-950

[14]

G. H. Jonker, J. H. van Santen, Physica XVI (1950) 337-349

[15]

A. R. Dinesen, Disertasi: Technical University of Denmark (2004)

[16]

V. Goldschmidt, Geochemistry, Oxford University Press (1958)

[17]

P. Norby, I. G. Krogh Andersen, E. K. Andersen, J. Solid State Hem. 119 (1995) 191-196

[18]

A. Urushibara, Y. Moritomo, T. Arima, A. Asamitsu, Y. Tokura, Physical Review B 51 (1995) 14103–14109

[19]

H. L. Ju, Y. S. Nam, J. E. Lee, H. S. Shin, J. Magnetism & Mag. Mat. 219 (2000) 1-8

[20]

Sergei, J. Mat. Chem. 13 (2003) 347-352

[21]

C. Zener, Physical Review 82 (1951) 403-405

[22]

P. W. Anderson, H. Hasegawa, Physical Review 100 (1953) 675–681

[23]

P. G. de Gennes, Physical Review 118 (1960) 141-154

[24]

P. Schiffer, A. P. Ramirez, W. Bao, S. W. Cheong, Phys. Rev. Lett. 75 (1995) 3336-3339

[25]

Y. L. Cheng, J. M. Dai, X. B. Zhu, D. J. Wu, Z. R. Yang, Y. P. Sun, Nanoscale Res. Lett. 4 (2009) 1153-1158

[26]

C. Kittel, Introduction Solid State Physic, Addison Wesley (1994)

[27]

M. Hikam,

Kristalografi dan Teknik Difraksi, Universitas Indonesia

(2007) [28]

A. Beiser, Modern Physics, (1987)

[29]

B. D..Cullity, Element of XRD, Addison Wesley (1956)

[30]

GSAS Manual

[31]

W. D. Callister, Material Science and Engineering, Wiley and Son (2000)

[32]

G. Bertotti, Hysteresis in Magnetism for Physicists, Materials Scientists, and Engineers (1998)

[33]

C. Zener. J. Phys. Rev. 82 (1951) 440

[34]

M. B. Salamon, Review of Modern Physics 73 (2001)

[35]

J.C.

Chapman, Phase Coexistence in Manganites, University of

Cambridge (2005) [36]

P. W. Anderson, Phys. Rev. 75 (1950)

[37]

Ismunandar, Kimia Anorganik (2004)

[38]

P. R. Soni, Mechanical Alloying Fundamentals and Applications (2001)

[39]

Suryanarayana, Mechanical Alloying and Milling (2004)

[40]

M. S. El-Eskandarany, Mechanical Alloying for Fabrication of Advanced Engineering (2001)

[41]

V. T. Truong, S. Z. Riddell, R. F. Muscat, J. Mat. Sci. 33 (1998) 49714976

[42]

N. Andersson, R. Andersson, V. Bergman, M. Ek, K. Mamberg, Royal Institute of Technology Stockholm Sweden (2006)

[43]

Y. Liu, D.J. Sellmyer, D. Shindo, Handbook of Materials, Springer (2006)

Advance Magnetic

PEMAKAIAN ANGGARAN DANA 1.

Honorarium

No

Pelaksana

Jumlah Pelaksana

Bulan

Satuan

Biaya (Rp)

1.

Ketua

1

5

500.000

2.500.000

2.

Anggota

1

5

300.000

1.500.000

Jumlah Honorarium

4.000.000

2.

Bahan habis pakai dan peralatan

Bahan habis pakai Biaya (Rp) No

Nama Bahan dan Peralatan

Volume

Harga (Rp) Satuan/ Set

1.

Serbuk La2O3

100 gr

10.000

1.000.000

2.

Serbuk MnCO3

500 gr

4.000

2.000.000

3.

Serbuk Barium Karbonat

500 gr

4.000

2.000.000

4.

Serbuk NiO

100 gr

10.000

1.000.000

5.

Serbuk Karbon

500 gr

1.000

500.000

6.

alkohol 96%

4 liter

45.000

180.000

7.

Abrasive paper

5 lembar

5.000

25.000

9.

doubeltape

1 buah

5.000

5.000

10. Tissue

1 paket

10.000

10.000

12. Aqua Bidestilasi

1 liter

150.000

150.000

13. Sabun cream

500 gr

14. Aseton

1 liter

50.000

50.000

15. Toner printer

1 set

250.000

250.000

10.000

Jumlah Biaya Bahan Habis Pakai

7.180.000

Peralatan 1.

Dies (cetakan spesimen)

1 buah

1.250.000

1.250.000

2.

Spatula

2 buah

7.500

15.000

3.

Ball Mill

20 buah

40.000

800.000

4.

Pinset

1 buah

5.000

5.000

9.

Cawan keramik 50 ml

5 buah

30.000

150.000

1 buah

100.000

100.000

Jumlah Biaya Peralatan

2.320.000

Total Biaya Bahan Habis Pakai dan Peralatan

9.500.000

13. Mangkuk penumbuk dari keramik

3.

Lain-lain

No

Kegiatan

1.

Pengadaan Laporan Hasil Penelitian

2.

Biaya karakterisasi SEM

Volume

Biaya Satuan (Rp)

2 eks.

50.000

100.000

4 sampel

350.000

1.400.000

Jumlah Biaya Lain-lain

1.500.000

Jadi total anggaran penelitiannya: No

Jenis Pengeluaran

1.

Gaji dan upah (Honorarium)

4.000.000

2.

Bahan habis pakai dan peralatan

9.500.000

3.

Lain-lain

1.500.000 Jumlah Total Anggaran Penelitian

Jumlah (Rp)

Biaya yang Diusulkan (Rp)

15.000.000

CURRICULUM VITAE

DATA PRIBADI Nama

: Sitti Ahmiatri Saptari

Jenis Kelamin

: Perempuan

Tempat, Tanggal Lahir

: Jakarta, 16 April 1977

Alamat

: Komp. Timah Blok DD/17 Cimanggis Depok

NIP

: 19770416 200501 2 008

Pangkat/Golongan

: Penata / III/c

Jabatan Fungsional

: Lektor

No. Telp.

: 0811 820 6396

Email

: [email protected]

PENDIDIKAN S1

: Departemen Fisika, FMIPA, Universitas Indonesia (1995 – 2000)

S2


PUBLIKASI 1.

Sitti Ahmiatri Saptari, Djarwani S.S, Pengaruh Ion Karbonat dalam Proses Presipitasi Senyawa Kalsium Fosfat, Makara Seri Sains, UI, Jakarta, 2002.

2.

Sitti Ahmiatri Saptari, Studi Spektroskopi Infra Merah Transformasi Fourier Kristal Apatit dalam Tulang Ayam, Al Fiziya, FST UIN, Jakarta, 2007

3.

Sitti Ahmiatri Saptari, Hidroksiapatit, Al Fiziya, FST UIN, Jakarta, 2008

4.

Sitti Ahmiatri Saptari, Identifikasi Hidroksiapatit dalam Gigi Manusia, Al Fiziya, FST UIN, Jakarta, 2009

5.

Sitti Ahmiatri Saptari, Studi Hidrosiapatit dalam Gigi Manusia: Spektrometer Infra Merah Transformasi Fourier, Al Fiziya, FST UIN, Jakarta, 2010

6.

Elvan Yuniarti, Sitti Ahmiatri Saptari, Kajian Sifat Optik Glukosa Darah, Prosiding Seminar Nasional, FMIPA IPB, 2012

7.

Sitti Ahmiatri Saptari, Karakterisasi Ukuran Partikel, Struktur Kristal, dan Sifat Magnet Bahan NiZn Ferit dengan Variasi Lama Milling, Al Fiziya, FST UIN, Jakarta, 2013

LAPORAN PENELITIAN 1.

Sitti Ahmiatri Saptari, Efek Doping Ti terhadap Struktur Kristal Bahan Manganat La0,67Ca0,33MnO3, FST UIN, Jakarta, 2011

2.

Sitti

Ahmiatri

Saptari,

Karakteristik Struktur Kristal

pada Bahan

Ni0,3Zn0,7Fe3O4 dengan Variasi Lama Milling, FST UIN, Jakarta, 2012

CURRICULUM VITAE

DATA PRIBADI Nama

: Priyambodo

Jenis Kelamin

: Laki-laki

Tempat, Tanggal Lahir

: Jakarta, 07 Mei 1980

Alamat

: Jl. Khayar RT 10/06 No. 12 Ciganjur, Jakarta Selatan, 12630

NIP

: 19800507 200910 1 002

Pangkat/Golongan

: Penata Muda / III/a

Jabatan Fungsional

: Pranata Laboratorium Pendidikan Ahli Pertama

No. Telp.

: 081315880617

Email

: [email protected]

PENDIDIKAN S1


PUBLIKASI 8.

Mirzan T. Razzak, Sandra Hermanto, Priyambodo, Pengukuran Karakterisasi Difraksi Sinar-X (XRD) terhadap Beberapa Jenis Antibiotika, Lembaga Penelitian - UIN Jakarta Press, Jakarta, 2008.

9.

Mirzan T. Razzak, Thamzil Las, Priyambodo, Karakterisasi Zeolit Alam untuk Sistem Penjernihan Air, Lembaga Penelitian - UIN Jakarta Press, Jakarta, 2009.

REKAYASA MATERIAL ABSORBER GELOMBANG MIKRO BERBASIS LANTANUM MANGANAT

Recommend Documents