Powered By Upload By - Vj Afive -

Powered By http://TeUinSuska2009.Wordpress.com Upload By - Vj Afive -


Gelombang TRANSVERSAL = Gelombang yang arah getarnya tegak lurus terhadap arah rambatnya

Ber dasar kan Ar ah Get ar Gelombang LONGI TUDI NAL = Gelombang yang arah getarnya sejajar dengan arah rambatnya


Gelombang BERJ ALAN = Gelombang yang amplitudonya tetap di setiap titik yang dilalui gelombang

Ber dasar kan Amplit udo Gelombang STASI ONER = Gelombang yang amplitudonya berubahubah


Gelombang MEKANI K Ber dasar kan Medium Per ambat an

= Gelombang yang memerlukan medium perambatan

Gelombang ELEKTROMAGNETI K = Gelombang yang tidak memerlukan medium perambatan


|

|


y = A sin

t

y = A sin 2 t T

y = A sin 2 =t Fase Gelombang = 2T Sudut Fase

y = A sin


Per samaan Simpangan Gelombang di Tit ik P yP = A sin

(t

x) v

yP = A sin

(t + x ) = A sin 2 f (t + x ) v v

sumbu x positif sb x negatif

yP = A sin (2 ft + kx) = A sin ( t + kx) k = 2 = bilangan gelombang


Persamaan Simpangan Gelombang di Titik yang Berjarak x dari asal getaran

y=

A sin 2 (ft + x ) = A sin 2 (

ft + x )

y=

A sin ( t + kx ) = A sin (

y=

A sin 2 f ( t + x ) = A sin 2 f ( v

t + kx ) t+x) v


CARA-CARA MENENTUKAN ARAH RAMBAT GELOMBANG BERJALAN Nyatakan persamaan gelombang berjalan dengan sin (- ) = - sin koefisien A bertanda positif. Apabila koefisien x berbeda tanda dengan koefisien t, maka gelombang merambat ke arah sumbu x positif (ke kanan); tetapi apabila koefisien x bertanda sama dengan koefisien t, maka gelombang merambat ke arah sumbu x negatif (ke kiri). Apabila titik asal pertama kali digetarkan ke atas, maka koefisien t bertanda positif; tetapi apabila titik asal pertama kali digetarkan ke bawah, maka koefisien t bertanda negatif.


Kecepatan Rambat Gelombang v=

= koefisien t k koefisien x

Kecepatan Getaran Partikel di Titik P vP =

A cos ( t

kx)

Percepatan Getaran Partikel di Titik P aP = -

2

A sin ( t

kx) = -

2

yp


SUDUT FASE

P=

t

kx = 2 (t x) T

P=

FASE

= x2

t T

x1 = x

BEDA FASE

x


Gelombang Stasioner pada Dawai dengan Ujung Bebas

Gelombang Stasioner pada Dawai dengan Ujung Terikat


Gelombang Stasioner pada Dawai dengan Ujung Bebas

y1 y2

P B

O

l

x


Persamaan Gelombang Stasioner akibat Pemantulan Pada Ujung Bebas

yP = 2A cos 2 (x ) sin 2 ( t l ) = 2A cos kx sin ( t T

Amplitudo Gelombang Stasioner pada Ujung Bebas

kl)

AP = 2A cos 2 ( x ) = 2A cos kx


LeTaK PeRuT dan SiMPuL pada GelomBaNG StaSioNeR UjuNG BeBaS Letak Perut dari Ujung Pemantul Perut (amplitudo terbesar), yakni 2A terjadi bila cos 2 x = ± 1

x = n (½ ), dengan n = 0, 1, 2,

NEXT


Letak Simpul dari Ujung Pemantul Simpul (amplitudo nol), terjadi bila cos 2 x = 0

x = (2n + 1) ¼ , dengan n = 0, 1, 2,


Gelombang Stasioner pada Dawai dengan Ujung Terikat

y1 y2

P B

O

l

x


Persamaan Gelombang Stasioner akibat Pemantulan Pada Ujung Terikat

yP = 2A sin 2 (x ) cos 2 ( t l ) = 2A sin kx cos ( t T

Amplitudo Gelombang Stasioner pada Ujung Bebas

kl)

AP = 2A sin 2 ( x ) = 2A sin kx


LeTaK PeRuT dan SiMPuL pada GelomBaNG StaSioNeR UjuNG Terikat Letak Perut dari Ujung Pemantul Perut (amplitudo terbesar), yakni 2A terjadi bila sin 2 x = ± 1

x = (2n + 1) ¼ , dengan n = 0, 1, 2,

NEXT


Letak Simpul dari Ujung Pemantul Simpul (amplitudo nol), terjadi bila sin 2 x = 0

x = n (½ ), dengan n = 0, 1, 2,

Powered By Upload By - Vj Afive -

Recommend Documents