Ke Daftar Isi
PENGUKURAN TAMPANG LINTANG DIFERENSIAL' KLEIN~NISHINA DENGAN TEKNIK HAM BURAN SINAR GAMMA Sudjatmoko,
Pramudita
Pusat Penelitian
Anggraita
Nuklir Yogyakarta
ABSTRAK Tel ah di ukur energi gamma terhambur,
pergeseran'Compton', sudutdan tampang lintang diferensial Klein-Nishina dengan bahan 120o,"untuk sudut hamburan 30°, 60°, 90° dan penghambur 99,'9981..
besi diameter 1,2 em dan dengan kemur-niansebesar Hasil yang diperoleh memperlihatkan bahwaenergi
'gamma terhambur' dan tampang 'lintang diferen'sial,Klein--' Nishina berkurang untuk sudut hamburan yang semakin besar. Sedangkan pergeseran Compton menjadi lebih bertambahnya sudut hamburan. Hasil-hasil
besar yang
terhad'ap". diperoleh'
dari eksperimen apabila dibandingkan dengan perhi-tunganteoritis memperl~hatkan hasil yang sama, dengan kesalahan yang reI ati f' keci I.
ABSTRACT It Compton
has been measurered the scattered shift and Klein-Nishina differential
'gamma 'energy, cross-section
scatterer' with scattering angles from 30° to 120°, for iron 1.2 em diameter and 99.9981. purities. The results show of that the scattered gamma energy and Klein-Nishina tial cross section decrease as scattering angle The Compton shift increases compared with theoritical results
are in agreement
as scattering calculations
with relatively
21
differenincreases.
angle increases the experimental
small error~
22
I.
PENDAHULUAN Hamburan
antara dari
Compton
adalah salah satu
gamma
dengan materi dalam
sinar
0,1 sampai 5 MeV(1).
berinteraksi
dengan
Foton-foton berkurang kepada
sebagai
elektron.
elektron
penyerahan
Tergantung
momentum
di dalam bahan mempunyai
terjadi
proses
interaksi okan
dan tersebar
dalam
terhambur
materia
bahannya
maka
pada
dengan
arah
elektron-
tunggal,
setelah
dengan energi
sesuai. dengan sebaran momentum
pada suatu arah pengamat~n tertentu. Jika foton yang datang pada
yang
energinya
tertentu
energi
foton
energi
kepada struktur
agihan
energi
ini
sebagian
Foton yang sebelum berinteraksi
elektron berbeda
di
akan dihamburkan"dengan
akibat
mempunyai
tertentu.
yang ada
interaksi
jangkau
Dalam proses hamburan
elektron
tersebut
proses
sasarari
yang
elektron
penghambur
mempunyai frekuensi Y 0 dengan energi E = h V 0' dan fotonfoton tersebut bertumbukan dengan elektron-elektron bebas di dalam
sasaran
penghambur
billiard(2).
Karena
energinya
kepada
terhambur
akan
seperti tumbukan
feton
~lektron
datang
mempunyai
foton
lebih
terhambur
meskipun
foton
tunggal Ao, puncak
intensitas
Salah
satu
gelombang dengan
panjang
kedua
panjang
pergeseran
Dengan memiliki
yang tergantung
gelombang
panjang
panjang
gelombang
mempunyai dengan
kedua
dua
gelombangnya. panjang
bersesuaian
lain yang lebih panjang. tersebut
dan
ham~uran,
bersesuaian yang
El
sudut
pada panjang
sedangkan
gelombang
Compton.
atau
foton
intensitas
bahwa foton terhambur
datang,
maka
mengukur
bermacam-macam
puncak intensitas foton
sebagian
juga lebih rendah
datang hanya
diperoleh
menyerahkan
energi yang lebih rendah
panjang. untuk
bola-bola
pada saat tumbukan,
oleh karena itu frekuensinya gelombangnya
antara
disebut
Selisih dengan
23
Penyajian Compton
secara
telah
diberikan
lintang hamburan momentum besarnya
besarnya
Compton.
Hasil
antara foton
energi
kinetik
energi
massa
digunakan bergerak Kekekalan
relativistik
elektron K
diam
yang
teoritis
dan momentum persamaan
p.
dan
e
karena
bahwa
¢
diagram
P
0
total
stasioner
Dalam
dan
pada sudut
relativistik.
= p sin
elektron
Dalam
?elektron
Dalam proses
menghendaki
P1 sin
1.
moc-. El
relativistik
pada kecepatan momentum
total
terpental
sebuah
pada sudut 0 dan
Po = P1 cose + P cos
dan
sudut hamburan
energi relativistik
Po datang pada sebuah
kanan., foton dihamburkan
sementara
diukur
eksperimen
dan
seperti dalam gambar
momentum
sebelah
ini selain
juga
dengan hasil perhitungan
tumbukan
bebas,
mempunyai
dengan
pada berbagai
kiri, foton yang mempunyai
dan
yang
Dalam penelitian
sebaran
COMPTON
Ditinjau
Eo
Tampang
orang lain.
HAMBURAN
stasioner
hamburan
Nishina.
lintang Klein-Nishina,
pergeseran
dibandingkan
perhitungan
sebelah
tampang
untuk
ditentuJcan dengan mengukur
energi foton terhambur
diperoleh
II.
Compton
kuantum
oleh Klein dan
dari foton terhambur.
diukur besarnya dan
mekanika
diagram bergerak
momentum dengan
P1, energi
hamburan
Compton
foton
selalu
24
'y
~l,El
Gambar
1.
x
Skema proses hamburan
Persamaan-persamaan
tersebut
Compton.
dikuadratkan,
diperoleh
? = p~'? cosL,., Pnt (po - P1 cos ~)~ ~
dan
~
~
\
~
Pl sin~ B = pL sinL ~
Dengan
menambahkan 2 Po
Kekekalan
kedua persamaan"tersebut
diatas diperoleh
+
p
- 2poP 1 cos
€)
=
energi tenaga relativistik
?
2
(1)
total menghendaki
?
Eo + mo c~ :::: El + K + mo c~ Mc.\ka
dan dengan dituliskan
- El :::: K
menggunakan
relasi
p = Efc
=
h
~fc
,
dapat
(2)
25
Hubun!;lc\n antal-a ener!;li reI ati vi sti k total E dengan momentum ~ ~ ~ ~ ~ + (moc"::')"::', d£1n apabila p dan fliass.;\ dialllrHo adalah E"'" = c-='p"::' '")
E = K llioC""', diperoleh
dituliskan
bahwa
yang
disederhanakan
dapat
persamaan
menjadi
(3) Dengan
memasukkan
persafliaan (2) ke dalam
atau
dapat
Apabila
persamaan
1
1
Pi
Po
diperoleh
dan
Dari
e
=
Energi
tidak
persamaan 0)
dari
dikalikan
pergeseran
foton
Compton
2h/moc
(4)
(1 - cos~)
= ?.c
hanya
bergantung
konstante
dengan
Compton:
-.... ..::.,4~ x
=
10
-12
..~ __ A.
=
m
0,U..::.4~
bergantung
pada
panjang
gelombang
pada
(4) terlihat
sampai
(1 - cas &)
tersebut
/-.C =
Pergeseran
€,
K
(3), diperoleh
1
~o dimana
(1) dan
persamaan
dituliskan
persamaan
Planckh,
~ p"::' dari
harga
bahwa
= 0,049
A
bervariasi (untuk
e
=
sudut
dari
hamburan
awal nol
18CP) •
terhambur
(5)
1 +
Eo
-,
mcc"::'
(1 - cos
8)
(untLlk
26
UntLtk energi foton datang yang sangat besar, »
1, energi foton yang terhambur
0~25
MeV
pada
SLtdut
e
(h Vo/rnoc2)
?
balik mendekati
1800,
=
.,L..=
sementara
1/2moc-
energi
=
foton
terhambur pada sudut ~ = 900 mendekati moc2 = 0,51 MeV. Proses hamburan dalam tinjauan klasik, interaksi bawah terikat. seb listrik medan fot Llah medan di on frekuensi elektron dari dan bebas antara Elektron tak bergetar, sekunder terjadilistrikdengan bergetar datang datang. yang yang gelombang
berkelakuan
seperti
osilator
Hertz, mempunyai
sama dengan radiasi datang. terhambur secara elastik. diferensial arah
~
Tampang
yang didefinisikan
dengan
persatuan
Dalam proses sebagai
1-,
polarisasi
frekuensi
ini foton lintang
daya
dSL
persatuan
radiasi
sudut
=
~O.
ruang,
karena
itu
adalah r:>
1/2 (1 + cos'" 8)
tampang
lintang hamburan
(6)
diferensial
Thomson
?
?
foton datang oleh sebuah elektron bebas, e-/(mcic-) = 2,82 x 10-13 cm adalah jari-jari klasik elektron.
Rumus klasik Thomson rendah
ruang,
sudut
oleh
datang tak terpolarisasi,
lintang hamburan
disebut
untuk
dalam
=
=
dan
hamburan
fluks datang dalam arah no dengan polarisasi
d V
tampang
datang
radiasi
Besaran ini mempunyai'dimensi luas persatuan dan dituliskan dalam bentuk (3)
Untuk
yang
dimana
tersebut
momentum
datang
momentLlfTl foton.-n W/c menjadi dilakLtkan modifikasi. pengamatan
secara
Energi at au momentum
hanya berlaku dapat
untuk
frekuensi
diabaikan.
Apabila
lebih besar dat-ipada md:, harus
Perubahan
eksperimen
yang sangat
yang dilakukan
dari foton terhambur
penting oleh
adalah
Compton.
kurang dari energi
27
foton datang karena adanya pentalan selama tumbukan. Dengan menggunakan relativistik dua benda, diperoleh gelombang
pergi
dan gelombang
proses
bermLli:.\tan kinematika dari
perbandingan
datang yang
diberikan
'-'
k'
1
=
k
1 +
adalah
(7)
.... (1 moc cosS)
sudut hamburan
dalam kerangka
diam
Untuk perhitungan mekanika kuantum dari hamburan oleh elektron telah dilakukan oleh Klein dan Nishina hamburan
Compton,
--dSld
=
(
dihasilkan
) (----L" moc k
e2
V
2
Tampang
lintang
keadaan kecuali
polaritas untuk
parsial,
oleh
("":!' )
rumus Compton
dimana e sasar-an.
partikel
tampang
\-
> L..
#
k'
?UL-
diferensial dari foton
biasanya
+
-
rJ?
-----
kl')j-
4kk I
(k -
datang. yang
berurusan
foton untuk
lintang hamburan
tidak terlalu bergantung
foton terhambur
kita
.
<:::>
dari
Walaupun
(8)
pada
demikian
secara terpolarisasi radi asi tak dengan
tet-polar isasi dan tidak menimbulkan ralat yang berarti akibat efek ini. hamburan sebagai 1intang Tampang difer-ensial IGein-Nishina unt.uk foton tak terpolarisasi adalah
sebagai
hamburan,
d,\
=
fungsi dari energi foton datang
dan diberikan
sudut
oleh .per-samaan
.:::( 1
1/2
dan
---:r
case)
J
(l+cos-e) (1+ .;.. (1-cose) )
dS2-
2
~
(9 )
dalam satuan cmL/sr~ dimana : 2~82 x 10-13 cm (jari-jari klasik elektron) . / 2 _? Eo.moc - 1,_9 untul, 137 Cs.
28
Persamaan
ini menyatakan
hamburan
tampang
lintang per elektron
untuk
faton dengan energi awal hV
masuk ke dalam sudut rendah Untuk energi hambura O. maka lintang J '.." 0 tampang rr
ruang dSL sekitar sudut 2 h-V« yang berarti moc , Klein-Nishina sam~ dengan harga klasik Thomson.
I 11.
TATA KERJA DAN PERCOBAAN
Susunan
peralatan
tampang
lintang
skematik
d~lam
dipancarkan
yang
digunakan
diferensialCompton gambar
2.
dari sumber S (1 Ci 137Cs dalam melewati
Centre,
celah silinder
pengukuran
diperlihatkan
Foton dengan
yang dibuat oleh Radib Chemical dikolimasi
untuk
secara
energi
662
bentuk
Amersam,
yang sempit
keV
kapsul England),
Cl
dengan
diameter
0,6 em Dan panjangnya 40 em. Sebagai bahan berbentuk silinder diameter (P) adalah besi penghambur 1,2 em dengan
kemurnian
Puneak-foto telah
sebesar 99,9981..
(photopeak)
terkolimasi
dari radiasi
pada berbagai
sudut
terhambur
hamburan
peralatan spektrometer sinar memakai detektor NaI(Tl) dengan diameter mempunyai
dengan
menggunakan
di
penghambur
berbentuk diharapkan
pusat goniometer, Dan
sumber-penghambur
selama pengukuran. Sebelum dilakukan dahulu dilakukan
eksperimen
yang
hamburan
.J'C
...•...• a
II II
energi dengan menggunakan
:
?~~Na:
7~7Bi: Cs
I
- 1~6 l)., ..,:. .. 0,..:., (
II
I,
10,0'6
(I , 511
:
1(I ,40
-6)
o,~~? (1,00"::'
:!
yang Dengan
diletakkan
Campton,
ti
l....:··..;'B
gamma
sudut ruang konstan yang
---------------------------------------------Ener-gi (MeV) : Akl vitas (uCi) Isatop :---~7---------------------------------------: ••~"":"" Q
dideteksi
akan diperoleh
penghambur-detektor
kalibrasi
sumber gamma standar
silinder
yang
10 .,~.• -6
1~),~~
10,
,£,..::..
----------------------------------------------
terlebih sumber-
29
Hasil
kalibrasi
besarnya
h am b uran,
tersebut
digunakan
Llntuk
energi gamma terhambLir untuk berbagai
't
9-0 U,
.0,.::,\.),., _~o 600 yal LI ()
menentLikan maeam
SLidut
1~'0 ~700, ..::.0, _?4-0 (.' , ..::..
..::.00 0 ,
dan 33CP. Pergeseran
Compton dapat ditentukan
dengan .menggunakan persamaan
dimana
;"'0
eksperimen
(4)
adalah untuk hamburan sudut gamma == 137Cs) he/E1 beberapa ·energi dengan he/Eo dengan Eo = 0,662 (untuk MeV E1
yang telah diperoleh h
= konstante
e
= keeepatan
Tampang
seeara
Planekh
=6,6626 x 10-34joule-see.
8
eahaya = 2,998 x 10
lintang hamburan
dengan menggunakan
di atas.
Klein-Nishina
m/see.
dapat ditentukan
rumus
f
d V d .5ldimana
=
2:;~:::jumlah dengan N
4~=
I
Lo~
( 10)
N Li·..S1.. I
c:aee.h di bawah punc:ak-foto efisiensi puncak intrinsik
= jumlah elektron
dalam bahan penghambur
sudut ruang dalam steradian
~
= jumlah foton
dibagi
dari detektor
datang per em"::' per detik
bahan penghambLir.
pada
30
Gambar
2. Susunan peralatan untuk eksperimen hamburan Compton. Detektor yang digunakan adalah jenis kristal NaI(Tl) 3"x3" dan penghambur P adalah besi dengan kemurnian 99,998%.
kristal I PM Base NaI(TJ.D
HV
Power Suppl
Gambar 3.
MCA Ortec 624GB.
Peralatan spektroskopi sinar gamma yang digunakan untuk eksperimen hamburan Compton.
31
Dalam
menentukan
dibutuhkan
adanya
gunakan. Efisiensi faktor,
tampang
yaitu
lintang
kalibrasi
detektor
Klein-Nishina
efisiensi
tersebut
dari detektor
NaI(Tl) ditentukan
oleh
yang dibeberapa
: energi sinar gamma tipe kristal sintilator tipe geometri
termasuk
ukuran
kristal,
dimensi
sumber dengan detektor. sumber-sumber vitasnya.
.
standar Efisiensi
yang digunakan sumber,
Untuk kalibrasi
dan posisi antara efisiensi
yang telah diketahui intrinsik
yang digunakan
digunakan
energi dan
didefinisikan
sebagai
aktijumlah
pulsa yang terekam per jumlah kuanta yang datang pada detek( =dapat ) ( 11> dan t = GAtf waktu peneaeahan dalam detik berikut tor, dirumuskan sebagai
Is -
.
1
~b
f = fraksi peluruhan G = 1uas detektor jarak
sumber
gamma '"'
'"'
(em":;') /4 T'( s":;',. dengan s adal ah ke
detektor
dalam em.
2...s = jumlah eaeah dibawah puneak-foto ~b
IV.
= eaeah latar.
HASIL DAN PEMBAHASAN
Dengan sebuah
menggunakan
metoda regresi
garis Iurus terbaik
linier
ditentukan
y = Ax + B yang melewati
titik data eksperimen
titik-
(Xi' Yi), dimana xi adalah nomor kanal F'ersamaan gc\mma. pada puneak-foto dan Yi adalah energi garis lurus yang diperoleh (gambar 4) adalah
Y
dengan
--
A =
("':\ '"'71 ,"\ •. 10-4)v, .. ..:-, "':"_'"
2,231
-4
x 10 . dan B =
32
Berdasarkan untuk menentukan berbagai yang
besarnya
variasi
diperoleh
perhitungan
hasil kalibrasi
energi
ters~but
energi gamma terhambur
dipakai
(El) dengan
sudut hamburan. Energi gamma terhambur dari dengan dibandingkan eksperimen
teoritis
berdasarkan
persamaan
(5).
Tabel
1. Energi gamma terhambur untuk berbagai variasi sudut hamburan --------------------------------------------------------I No. 8(derajad) El(teori) E1 (eksp) (+ 0,008) (Mev) (Mev) --------------------------------------------------------II•60 .1 I II1 I•1, 7 51 270 240 300 30 6 8 330 120 901II 0,566 0,401 0,402 0,225 0,229 0,570 0,404 0,292 0,289 0,225 0,564 0,227 0,290
--------------------------------------------------------Dari harga-harga dalam tabel 1 dibuat grafik hubungan antara energi gamma terhambur Besarnya perhitungan Dengan
dan sudut hambur~n
pergeseran teoritis
menggunakan
panjang gelombang sudut hamburan.
Compton
dengan relasi
secara
menggunakan
(Gambar 5). eksperimen
dan
persamaan
(4).
~1 = hc/E1 dapat gamma terhambur untuk berbagai
dihitung variasi
Tabel 2. Pergeseran Compton untuk berbagai sudut hamburan ---------------------------------------------------------: No. : O(derajad) :4~x 10-12(m) :4'/--x 10-12(m) teori : eksperimen --------------------------------------------------------II,I3C) I I I II I I1 120 60 90 04,860 00 1 3,587 180 150 0,300 2,401 1,194 2, 3.,64-5 4,534 ().,325 1,125 l',30 = 0,061 0,030 0,117 0,192
---------------------------------------------------------
33
/
r ~ 0,6
~
CIS
E E
~ 0,4 ·rl bD H Q) ~
~ 0,2
Gambar
4.
Kalibrasi
3000 No. Kanal---' energ:i gamma dengan persamaan garis
kalibrasi
Y = (2,231.l0-4)X
- 343,l26.10-4 __
0,3
0,2 _ 20
Gambar
80 5. Energi gamma terhambur
100 sebagai
120
&--.
fungsi dari su-
dut hamburan Q. Gambar kurva adalah hasil perhitungan teoritis, dan titik-titik adalah hasil eks perimen.
34
s::
3
.2
Pi
8 ·0
o
§
2
s... Q,)
w Q,)
bO
M
~ 1 60
30
90
150
l20
180 gO
Gambar
6.
Pergeseran hamburan
~ sudut
Compton sebagai fungsi dari Gambar kurva adalah o.
perhitungan
dan
teoritis,
hasil adalah
titik-titik
hasil eksperimen. Pada
sudut
hamburan
1500 dan 1800 tidak Compton,
hal
dapat ditentukan disebabkan karena
ini
besarnya
pergeseran
peralatan
yang ada hanya mampu untuk dilakukan
hamburan
sampai
dengan
pergeseran
Compton
dengan sudut hamburan
gambar 6. Penentuan eksperimen teoritis
tampang
menggunakan dilakukan
diletakkan
dengan
menentukan
harus ditentukan fungsi
energi,
Gambar
persamaan
dengan menggunakan
dan
(9).
dan
_
gamma
NaICTl)
yang
penghambur.
fintang Klein-Nishina,
sebelumnya
dahulu efisiensi
x
seeara
Pengukuran
met ode
detektor regresi
diperoleh ~
dalam
bahan
berdasarkan
Y = -~8!U9
antara
perhitungan
detektor
jarak R2 = 11 em dari
terlebih
sudut
0 ditunjukkan
(10) ,
persamaan
tampang
grafik
Klein-Nishina
lintang
dengan menggunakan
terhambur Untuk
120°.
variasi
.-3
1U
__
- 7~2,~6
x
-3
10
x
sebagai linier
35
0,05 0,2 Gambar
0,5
1,0
2,0
E(MeV) 7 7. Efisiensi puncak intrinsik detektor NaI(Tl) sebagai fungsi energi gamma.
jf60 E
() I:'-
~o 40
.
r-I
o
30 Gambar
8.
60
90
120Q 0 150 ,180
Tampang lintang Klein-Nishina vs Q. Gambar kurva diperoleh secara teoritis, gambar titik-titik diperoleh secara eksperimen.
36
Jumlah elektron
dalam bahan penghambur
(volume) (rapat
jenis) (no.
Untuk menentukan silinder masing
atom) (bilangan
volume dari perpotongan
berkas gamma dan silinder mempunyai
eliptik.
Dari
N adalah
diameter
perhitungan
-?
dua silinder, yang
digunakan
tersebut
~
eara
diperoleh
volume. = 32,942 x 10 - em~, dan jumlah elektron ~~
10~~ elektron.
Sudut ruang untuk jarak
R2 = 11 em dan jari-jari
-?
dengan
37,689
tersebut lintang sudut
ke
Dengan
dalam persamaan
hamburan. tampang
Dalam
dan perhitungan
untuk 8
9. Spektrum
harga
x
sama
tampang
berbagai (berupa
(berupa gambar
(c) Gambar
N = 7,270
diperlihatkan
Klein-Nishina
teoritis
besarnya
harga-harga
(10) diperoleh
gambar
lintang
integral
detektor-penghambur
memasukkan
Klein-Nishina
yaitu
masing-
r = 3,81 em besarnya
detektor
10 -.
diferensial
pengukuran titik)
x
dengan
Avogadro)/(BA).
penghambur
berbeda,
sama
maeam hasil titik-
kurva).
(b) gamma
sudut hamburan, (c) I) = 6CP.
terhambLlt-untuk (a)
0
=
o
I),
maeam beberapa (b) 0 ::: _("0 ,) ..::.'
,
37
Dalam
gambar
9 diperlihatkan
spektrum
terhambLlr
gamma
tersebLlt untuk sudut hamburan 0°, 30° dan 600• Dari gambar dilihat dengan bahwa puncak spektrum tergeser kekiri bahwa ni berarti bertambah besarnya sudLlt hambLlran. Hal
i
panjang
gelombang
gamma terhambur
gamma terhambur energi hamburan.
V.
berkurang
bertambah
panjang,
dengan bertambahnya
atau sudut
KESIMPULAN Berdasarkan
dapat diambil
hasil-hasil
beberapa
eksperimen
tersebut
di
atas
kesimpulan.
1. Energi gamma terhambur
makin berkurang
dengan
bertambah-
nya sudut hamburan. 2. Tampang apabila
lint~ng
diferensial
sLldut hamburan
3. Pergeseran
Compton
1<1 ei n-Ni
shi na
berkurang
diperbesar.
bertambah
besar dengan semakin
besar-
nya sudut hamburan. Hal
ini terjadi
karena dalam proses
gamma datang dengan bahan penghambur~ diserahkan proses
kepada elektron
interaksi
terjadi,
energi berbeda-beda
frekuensi gamma Compton
terhambur
Setelah elektron
gamma
gamma
dan
(sinar Dengan
besar dengan semakin besarnya
dengan
Karena energi datang gamma)
tetap,
lebih kecil atau panjang
lebih besar.
atau semakin
gamma
sinar gamma akan terhambur
foton
gamma terhambur
bertambah
energi
sesuai dengan sebaran .momentum
relativistik
terhambur
sebagian
dalam bahan penghambur.
pada arah pengamatan tertentu. hambur lebih kecil dari pada kecepatan
antara
interaksi
demikian kecilnya
sudut hamburan.
terkarena mCi.ka
gelombang pergeseran
energi gamma
.38
UCAPAN
TERIMA KASIH
Penulis Siswanto dan
terima
kasih kepada
yang telah banyak membantu
juga
membantu
mengucapkan
kepada
staf kelompok
menyediakan
penelitian
peralatan
yang penulis
Sdr.
melaksanakan
Fisika
yang
gamma,
lakukan dapat berhasil
Semoga budi baik dari saudara sekalian dari Alloh swt. Amien.
eksperimen,
Nuklir
spektroskopi
Bambang telah
sehingga
dengan
mendapatkan
'baik. balasan
ACUAN
1. Gopal, S.S., et aI, A Method. t~Determine The Compton Scattering Cross Section,~ _Nucle~r Instruments and .-'tMethods 140 (1977) ."7."''"'' '2. Eisbr:-g, R.,
Resnick., ,R.,Quantum
i
Physics
of .Atoms,
Mol ecul es., Sol d<$~ Nuc:lei~'ancf Partrc:Ies., John Sons, New York 3. Jac:kson,
-
(1985)~
_:
'- ._~.
.
-
"
J.D., Classic:al Elec:trodynamic:s~ John
Sons, New York
6. Holt, 1979 7. Currat,
1971.
B., Compton
8c
Wiley
8c
Tata Me: Graw-Hill,
Sc:attering, Me: Gra~-Hill,
R.S., et aI, J. Phys. E : Sc:i. Instrum, R.,
Wi 1ey '
(1975).
4. Evans, R.D., The Atomic: Nucleus, De1hi ( 1982) • 5. Williams, (1977) .
"
et al., Physie:al Review B, vol. 4,
New
New
York'
Vol.
12,
No.
12,
39
Pertanyaan-pertanyaan dan Jawaban 1. Ar 1 nah 22 137 apB vs Untuk Cs sumber memperlakukan a. Dalam saluran, meneari sC\udBra 2 0,511 di gLlnakan energi energi grBfik gambBr digunakBn Koreksi BBgBimana MeV ? b.
.
i
yang saudara Co 60 ~~
lakukBn
jika digunakan
Sudjatmoko
dan
sumber
~~
a. Energi 0,511 MeV dari Nakk titik
NaI
untuk
grafik
diambil
kalibrasi
sebagai
seperti
salah satu
energi
gamma
yang lain. b. Untuk eksperimen hamburan Compton biasanya digunakan Jadi sLlmber gamma yang mempunyai energi tunggal. kami
ti da~~
mempunyai 2.
akan
menggunakan
sumber
Co
60
yang
2 buah energi gamma.
Sumantri Yang ditanyakan hal 13 gambar 8, kelihatannya teori dan pereobaan sinkron sekali. Apakah dibuat pereobaan mengetahui
salah satu faktor dihilangkan
seberapa
seeara pernah sehingga
?
jauh toleransinya
Sudjatmoko
diharapkan
akan diperoleh
perhitungan
teori.
hasil eksperimen
faktor dihilangkan, tampang
memang
sesuai
.dengan
diperoleh
yang sesuai dengan perhitungan
pernah dilakukan
dihilangkan
hasil yang
Dari gambar 8 ternyata
dengan ralat yang relatif Belum
dilakukan
yang
eksperlmen
maka
keeil.
pereobaan
dengan
karena apabila tidak
teori
akan
salah
salah satu
diperoleh
satu faktor
besarnya
lintang Klein-Nishina.
Ke Daftar Isi
