DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Elektronika 2. TFBE1302
Szűrők
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika ismétlődő feladatai, szűrők Szűrő: Olyan elektronikus berendezés, amely a bemenetére kapcsolt jelből csak a szűrőre jellemző frekvenciasávba eső komponenseket engedi át. Felépítésük szerint megkülönböztetnek passzív és aktív szűrőket. A szűrőt az átviteli függvényével jellemzik: - aluláteresztő szűrő - felüláteresztő szűrő - sáv(áteresztő) szűrő - sávzáró szűrő
AU =
U ki U ki 0 αϕ = ⋅e U be U be 0
AU = AU =
U ki 0 U be 0
AU [dB ] = 20 ⋅ lg
U ki 0 U be 0
U be = U be 0 e jωt U ki = U ki 0 e jωt +α
α = arctg
Im(AU ) Re(AU )
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika ismétlődő feladatai, szűrők A 1 0.707
Szűrők Felüláteresztő szűrő
Alultáteresztő szűrő
A 1 0.707
f0 A [dB]
A 1 0.707
Sávszűrő
Sávzáró szűrő
f
f0
f1
f2
f
f
A 1 0.707
f1
f2
f
0 dB -3dB
f1
f2
f 3dB
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika Passzív szűrők Felüláteresztő szűrő
U be = U be 0 sin (ωt )
C Ube ~
~ Uki R
U ki = U ki 0 sin (ωt + α )
I
−α
XC
Z
tg (− α ) = −
α < 0 fáziskésés
2
⎛ 1 ⎞ 2 2 Z = R +⎜− ⎟ = R + XC ⎝ Cω ⎠
XC =
2
U ki 0 = U be 0
R
α > 0 fázissietés
1 RCω
1 tg (α ) = RCω
A=
R = U be 0 Z
U ki 0 = U be 0
ω = 2πf
R R +X 2
2 C
R ⎛ 1 ⎞ R +⎜ ⎟ ⎝ Cω ⎠ 2
1 Cω
2
=
1 ⎛ 1 1 + ⎜⎜ ⎝ RC 2πf
⎞ ⎟⎟ ⎠
2
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika Passzív szűrők Felüláteresztő szűrő
U A = ki 0 = U be 0
AU [dB]
1 ⎛ 1 1 + ⎜⎜ ⎝ RC 2πf
⎛ 1 α = arctg ⎜⎜ ⎝ RC 2πf
⎞ ⎟⎟ ⎠
2
⎞ ⎟⎟ ⎠
0 dB
0.1f0 f0
f (lg)
-3 dB
+20 dB/dekád
-20 dB
α
Tehát Uki0 / Ube0 és α frekvenciafüggő: π/2 - ha f → 0 Hz , akkor Uki0 / Ube0 → 0 vagyis 20lg(Uki0 / Ube0 )→ −∝ dB és α → π/2 π/4 - ha f → ∝ Hz , akkor Uki0 / Ube0 → 1 vagyis 20lg(Uki0 / Ube0 )→ 0 dB és α → 0
f(lg)
0
1
Az f 0 = 2πRC Az
f0 10
frekvenciánál frekvenciánál
U ki 0 ( f = f 0 ) 1 = U be 0 2 U ki 0 ( f = 0.1 f 0 ) 1 = U be 0 101
20 lg
U ki 0 ( f = f 0 ) = −3dB U be 0 20 lg
U ki 0 ( f = 0.1 f 0 ) ≈ −20dB U be 0
α > 0 fázissietés
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika Passzív szűrők Aluláteresztő szűrő
U be = U be 0 sin (ωt )
R Ube ~
~ Uki I
C
U ki =
I = I 0 sin (ωt + α )
1 π⎞ ⎛ Idt =U ki 0 sin ⎜ ωt + α − ⎟ = U ki 0 sin (ωt + α ') ∫ C 2⎠ ⎝
a teljes fáziseltérés:
α'= α −
π
α ' > 0 fázissietés α '< 0 fáziskésés
2
2
⎛ 1 ⎞ 2 2 Z = R +⎜− ⎟ = R + XC ⎝ Cω ⎠ 2
R
−α
XC
Z
1 RCω 1 tg (α ) = RCω
tg (− α ) = −
U ki 0 = U be 0
ω = 2πf
XC = U be 0 Z
A=
XC =
XC R 2 + X C2
U ki 0 = U be 0
1 Cω ⎛ 1 ⎞ R +⎜ ⎟ C ω ⎝ ⎠ 2
2
=
1 Cω
1
(RC 2πf )2 + 1
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika Passzív szűrők AU [dB] Aluláteresztő szűrő
⎛
1 ⎝ RC 2πf
α = arctg ⎜⎜
⎞ ⎟⎟ ⎠
A=
U ki 0 = U be 0
α'= α −
π 2
0 dB
1
(RC 2πf )2 + 1
-3 dB
⎛
1 ⎝ RC 2πf
α ' = arctg ⎜⎜
⎞ π ⎟⎟ − ⎠ 2
f0 10f0
-20 dB/dekád
-20 dB
α’ 0
f(lg)
−π/4 −π/2 Tehát Uki0 / Ube0 és α ’ frekvenciafüggő: - ha f → 0 Hz , akkor Uki0 / Ube0 → 1 vagyis 20lg(Uki0 / Ube0 )→ 0 dB és α’ → 0 - ha f →∝ Hz, akkor Uki0 / Ube0 →0 vagyis 20lg(Uki0 / Ube0 )→ −∝ dB és α’ → − π/2 1 2πRC
Az
f0 =
A
10 ⋅ f 0
frekvenciánál frekvenciánál
U ki 0 ( f = f 0 ) 1 = U be 0 2 U ki 0 ( f = 10 f 0 ) 1 = U be 0 101
20 lg
U ki 0 ( f = f 0 ) = −3dB U be 0
20 lg
f (lg)
U ki 0 ( f = 10 f 0 ) ≈ −20dB U be 0
α '< 0 fáziskésés
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika Passzív szűrők Másodfokú szűrők Két (elsőfokú)RC szűrőt sorba kapcsolva egy másodfokú szűrűt kapunk, amelynek az átviteli függvénye meredekebb a levágás tartományában. 1. RC 2. RC Ube Uki szűrő szűrő Másodfokú felüláteresztő szűrő Egyforma szűrők esetén: R1 = R2 ≡ R
A( II ) = A( I ) ⋅ A( I ) =
A
( II )
α
C1 = C2 ≡ C
1 ⎛ 1 1 + ⎜⎜ ⎝ RC 2πf
⎞ ⎟⎟ ⎠
2
(I )
=α
(I )
+α
(I )
⎛ 1 = 2 ⋅ arctg ⎜⎜ ⎝ RC 2πf
0 dB -3 dB -6 dB -20 dB -40 dB
[dB] = 2 ⋅ A [dB]
( II )
A [dB]
⎞ ⎟⎟ ⎠
α
π 3π/4 π/2 π/4
0.1f0 f0
f (lg)
A(I)[dB] A(II)[dB]
α(II) α(I)
0 α > 0 fázissietés
f(lg)
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika Passzív szűrők Másodfokú aluláteresztő szűrő R1 = R2 ≡ R Egyforma szűrők esetén:
A( II ) = A( I ) ⋅ A( I ) =
C1 = C2 ≡ C
A [dB] 0 dB -3 dB -6 dB -20 dB
1 (RC 2πf )2 + 1
A( II ) [dB ] = 2 ⋅ A( I ) [dB ]
-40 dB ⎛
1 ⎝ RC 2πf
α '( II ) = α '( I ) +α '( I ) = 2 ⋅ arctg ⎜⎜
⎞ ⎟⎟ − π ⎠
α’ 0
−π/4 −π/2 −3π/4 −π
f0 10f0
f (lg) A(I)[dB] A(II)[dB] f(lg)
α(I) α(II) α ' < 0 fáziskésés
TFBE1302 Elektronika 2.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Analóg elektronika Aktív szűrők Aktív szűrők: Aktív áramköri elemet tartalmazó szűrőáramkörök. Aktív szűrők előnyei a passzív szűrőkkel szemben: - meredekebb vágás a határfrekvenciánál - egységnyinél nagyobb erősítésük is lehet pl.: sávszűrőre AU
A0 [dB] A0 [dB]-3dB
A0 0.7˙A0 0
A [dB]
f1
f2 f
- könnyen méretezhetők alacsony határfrekvenciákra is (nem kell nagy értékű induktivitásokat használni)
f1
f2
f
TFBE1301 Elektronika 1.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Aktív szűrők
Felüláteresztő szűrő 1 Z be = R1 + X C = R1 + jωC R R AU = − =− 1 Z be R1 + jωC
AU = −
AU = −
R R1 +
1 jωC
R =− Z be
=−
R R1 1 +
1 1 ω 2 R12C 2
R ⎛ 1 ⎞ R +⎜ ⎟ ⎝ ωC ⎠ 2 1
2
U be = U be 0 ⋅ e
R
jω t
U ki = U ki 0 ⋅ e j (ωt +α )
Ube C
R1
Uki
+
⎛ j ⎞ ⎜⎜1 + ⎟⎟ ω R C 1 ⎠ ⎝
tg (α ) =
R
=− R1 1 +
1 2 2 2 ω R1 C
=−
R ⋅ R1
Im{AU } Re{AU }
1 1+
1 2 2 2 ω R1 C
1 ⎞ ⎟⎟ ω R C ⎝ 1 ⎠
⎛ ω0 ⎞ ⎟ ⎝ω ⎠
α = arctg ⎜
|AU| |A0| 0.7˙|A0|
π
- ha ω → 0 , akkor AU → 0 , α → 2 R - ha ω → ∞ , akkor AU → − = A0 , α → 0 R1 A határfrekvencián(ω0): A0 1 1 1 R =− ⋅ = R1 2 1 2 1 1+ 2 2 2 1+ 2 2 2 ω0 R1 C ω0 R1 C
⎛
α = arctg ⎜⎜
3dB
0
ω0 =
1 R1C
α
π/2 π/4 0
α > 0 fázissietés
f(lg)
TFBE1301 Elektronika 1.
DE, Kísérleti Fizika Tanszék
Aktív szűrők
Aluláteresztő szűrő Rv 1 1 Zv = = = 1 1 1 + + jωC 1 + jωRv C Rv X C Rv
AU = −
U be = U be 0 ⋅ e
Rv
jω t
U ki = U ki 0 ⋅ e j (ωt +α )
Ube R -
Zv R 1 R 1 =− v ⋅ =− v ⋅ ⋅ (1 − jωRv C ) 2 2 2 R R 1 + jωRv C R 1 + ω Rv C
tg (α ) =
Im{AU } Re{AU }
α = arctg (− ωRv C )
Uki
+ ⎛ω⎞ ⎟⎟ ω ⎝ 0⎠
α = −arctg ⎜⎜
1 2
Rv ⎛ 1 ⎞ ⎜⎜ ⎟⎟ + (ωC )2 Zv 1 + ω 2 Rv2C 2 1 R ⎝ Rv ⎠ =− =− =− v ⋅ AU = − R R R R 1 + ω 2 Rv2C 2 Rv A → − = A0 ω → 0 U - ha , akkor , α →0 R π - ha ω → ∞ , akkor , α →− AU → 0 2 A határfrekvencián(ω0): A0 R 1 1 1 =− v ⋅ = 2 2 2 R 1 + ω0 Rv C 2 2 1 + ω02 Rv2C 2
C
|AU| |A0|
0
α 0 −π/4
ω0 =
1 RvC
3dB
0.7˙|A0|
−π/2 α < 0 fáziskésés
f0
f=ω/2π (lg) f(lg)