BAB II LANDASAN TEORI

BAB II LANDASAN TEORI

2.1 SINAR X Sinar x merupakan gelombang elektro magnetik didefenisikan sebagai suatu gelombang yang terdiri atas gelombang listrik dan gelombang magnit. Pada gambar 2 berikut ditunjukkan keluarga gelombang elektro-magnetik, di mulai dari gelombang radio, cahaya tampak, sinar-x, hingga sinar kosmik. Pengelompokan tersebut dibedakan atas tingkat energi atau panjang gelombangnya.

Gambar 2.2. Tingkat energi gelombang elektromagnetik PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006)

Satuan panjang gelombang sinar-X adalah Å dan nm. 1 Å = 10 -10m, 1 nm = 10 Å = 10-9m Panjang gelombang sinar-X dalam kisaran 0,5 -2,5 Å.(lihat gambar 2.2) Sinar X terjadi bila elektron yang bergerak dengan kecepatan tinggi tiba-tiba terhenti karena menubruk suatu bahan misalnya suatu plat logam. Sebagai sumber elektron adalah filamen yang dipanaskan dan plat logam adalah anodanya. Elektron15

Universitas Sumatera Utara

elektron yang terjadi pada pemanasan filamen dipercepat dengan menggunakan tegangan tinggi antara filamen dan anoda. Sinar-X yang terjadi karena proses pengereman diatas disebut juga “Bremsstrahlung”. Spektrum sinar-X yang dihasilkan proses ini adalah kontinu.

Gambar 2.3. Proses pembentukan sinar X bremsstrahlung. PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006) Sebagian kecil elektron-elektron yang dipercepat itu akan menubruk elektron pada kulit atom, akibatnya elektron pada kulit atom itu akan terpental sehingga tempat tersebut kosong. Kekosongan ini segera diisi oleh elektron dari kulit bagian atasnya disertai dengan pemancaran photon. Photon yang dihasilkan dengan dengan cara ini disebut sinar-x karakteristik. Bila elektron yang terpental dari kulit K maka sinar x yang terjadi dari pengisian kulit L disebut Kα, dari kulit M disebut Kβ dan seterusnya. Dari uraian diatas dapat disimpulkan bahwa sinar x yang terjadi dari suatu generator sinar x akan berupa sinar x kontinu dam sinar x karakteristik.

Gambar 2.4. Proses pembentukan sinar X karakteristik. PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006) 16


Dalam radiografi tegangan antara anoda dan katoda di perlukan sekitar 50 kV sampai 2 MV, tetapi yang sering dipakai adalah 50kV sampai 300kV. Panjang gelombang sinar x tergantung pada kecepatan elektron yang menubruk anoda, jadi tergantung pada beda tegangan antara katoda dan anoda yang digunakan. Distribusi panjang gelombang berkas sinar x dari suatu tabung sinar x di tunjukkan pada gambar 5. Panjang gelombang minimum (λmin) dirumuskan oleh Duane-Hunt sebagai berikut :

λ min =

12,5 − 4 x10 (mm) ……………………………………(1) V

Dimana, V = beda tegangan antara anoda dan katoda. Pada umumnya spektrum sinar x terdiri dari spektrum kontinu ini ada beberapa spektrum garis yaitu karakteristik bahan target dari tabung sinar x. lihat pada (gambar 2.5)

Gambar 2.5. Grafik distribusi panjang gelombang-intensitas pada pemancaran sinar X yang terdiri dari sinar X kontinu dan karakteristik. (M. Syukur,1974) Bentuk kurva pada gambar 2.5 tergantung pada banyak faktor misalnya distribusi tenaga dari berkas elektron, tebal dari target tabung, penyaringan tabung sinar x dan tegangan sesungguhnya. 17


Banyak elektron tergantung pada arus listrik yang melalui filamen dan temperatur. Karena arus mudah dikontrol maka dalam sinar x ada dua kontrol yaitu kontrol intensitas oleh arus dan kontrol tenaga oleh tegangan. Tenaga elektron hampir seluruhnya diubah menjadi panas sedang yang menjadi sinar x hanya ± 1% maka anoda yang berupa logam tungsten perlu dihubungkan dengan blok tembaga pendingin. Ada juga sinar x yang tak mempunyai pendingin tetapi hanya dilengkapi dengan switch.

Gambar 2.6. Tabung sinar X ( M. Syukur,1974) Dengan

A = Blok tembaga pendingin B = Silinder untuk memfokus elektron C = Tabung kaca D = Tegangan tinggi E = Filamen F = Target (tungsten)

SIFAT-SIFAT SINAR X Ada pun sifat sifat dari sinar x adalah sebagai berikut : a Daya tembus 18


Sinar x dapat menembus bahan atau massa yang padat dengan daya tembus yang sangat besar seperti tulang dan gigi. Makin tinggi tegangan tabung (besarnya KV) yang digunakan, makin besar daya tembusnya. Makin rendah berat atom atau kepadatan suatu benda, makin besar daya tembusnya. b. Pertebaran (Hamburan) Apabila berkas sinar x melalui suatu bahan atau suatu zat, maka berkas sinar tersebut akan bertebaran keseluruh arah, menimbulkan radiasi sekunder (radiasi hambur) pada bahan atau zat yang dilalui. Hal ini akan menyebabkan terjadinya gambar radiografi dan pada film akan tampak pengaburan kelabu secara menyeluruh. Untuk mengurangi akibat radiasi hambur ini maka diantara subjek dengan diletakkan timah hitam (grid) yang tipis. c. Penyerapan Sinar x dalam radiografi diserap oleh bahan atau zat sesuai dengan berat atom atau kepadatan bahan atau zat tersebut. Makin tinggi kepadatannya atau berat atomnya makin besar penyerapannya. d. Efek fotografi Sinar x dapat menghitamkan emulsi film (emulsi perak-bromida) setelah diproses secara kimiawi (dibangkitkan) di kamar gelap. e. Fluoresensi Sinar x menyebabkan bahan-bahan tertentu seperti kalsium tungstan atau zink sulfide memendarkan cahaya (luminisensi). Luminisensi ada 2 jenis yaitu : 1. Fluoresensi, yaitu memendarkan cahaya sewaktu ada radiasi sinar x saja. 2. Fosforisensi, pemendaran cahaya akan berlangsung beberapa saat walaupun radiasi sinar x sudah dimatikan (after – glow).

19


f. Ionisasi Efek primer dari sinar x apabila mengenai suatu bahan atau zat dapat menimbulkan ionisasi partikel-partikel atau zat tersebut. g. Efek biologi Sinar x akan menimbulkan perubahan-perubahan biologi pada jaringan. Efek biologi ini yang dipergunakan dalam pengobatan radioterapi. (Sjahrial Rasad, 2005).

2.2 PEMBANGKIT SINAR X Pada saat ini terdapat cukup banyak peralatan yang digunakan sebagai pembangkit radiasi sinar-X. Akan tetapi dalam bagian ini hanya dapat akan dibahas pembangkit yang paling popular yaitu pesawat sinar-X atau juga sering disebut mesin Rontgen. KONSTRUKSI

Gambar 2.7. Konstruksi sinar X PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006)

20


Beberapa bagian yang paling penting adalah sebagai berikut : • Filament yang terdapat pada katoda dihubungkan dengan sumber arus (mA). Katoda dihubungkan ke kutub negative dari sumber tegangan(kV). • Target terletak pada anoda, yang dihubungkan ke kutub positif sumber tegangan (kV). 2.3 PRINSIP KERJA TABUNG SINAR X a) Arus listrik (mA) akan memanaskan filamen (katoda) sehingga akan terjadi awan elektron disekitar filamen (proses emisi termionik) b) Tegangan (kV) diantara katoda (negative) dan anoda (positif) akan menyebabkan elektron-elektron bergerak ke arah anoda . c) Fokus (focusing cup) berfungsi untuk mengarahkan pergerakan elektronelektron (berkas elektron) menuju target. d) Ketika berkas elektron menubruk target akan terjadi proses eksitasi pada atomatom

target,

sehingga akan dipancarkan sinar X karakteristik,

pembelokan/pemantulan

elektron

sehingga

akan

dipancarkan

sinar

dan X

bremstrahlung. e) Berkas sinar X yang dihasilkan, yaitu sinar X karakteristik bremstrahlung, dipancarkan keluar tabung melalui window.

2.4 PENGATURAN PESAWAT SINAR X Terdapat 2 pengaturan (adjustment) pada pesawat sinar X yaitu pengaturan arus filamen (mA) dan pengaturan tegangann diantara anoda dan katoda (kV). Pengaturan arus mA akan menyebabkan perubahan jumlah elektron yang dihasilkan filamen dan intensitas berkas elektron sehingga mempengaruhi intensitas sinar X. Semakin besar mA akan menghasilkan intensitas sinar X yang semakin besar. 21


Pengaturan tegangan kV akan menyebabkan perubahan “gaya tarik” anoda terhadap elektron sehingga kecepatan elektron menuju(menubruk) target akan berubah. Hal ini menyebabkan energi sinar X dan intensitas sinar X yang dihasilkan akan mengalami perubahan. Semakin besar kV akan menghasilkan energi dan intensitas sinar X yang semakin besar.

Gambar 2.8. Spektrum sinar X yang dipancarkan PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006)

Pada gambar diatas dapat dilihat bahwa bila arus (mA) dinaikkan (gambar kanan) maka spektrum sinar X akan semakin tinggi intensitasnya dengan puncak pada energi atau panjang gelombang yang tetap. Bila tegangan (kV) dinaikkan (gambar kiri) maka intensitas semakin tinggi dan puncaknya bergeser ke kiri, panjang gelombang mengecil atau energi membesar.

2.5 INTERAKSI SINAR-X DENGAN MATERI Beberapa peristiwa yang menyebabkan terjadinya sinar X telah dibahas pada bagian sebelum ini, sedangkan pada bagian ini akan dibahas proses atau interaksi yang terjadi bila radiasi sinar X tersebut mengenai materi. 22


A. Intensitas Radiasi Sinar X sebagaimana radiasi gelombang elektromagnetik yang lain memancar ke segala arah secara merata. Jumlah radiasi per satuan waktu per satuan luas (Intensitas) disuatu tempat sangat tergantung pada tiga hal yaitu jumlah radiasi yang dipancarkan oleh sumber, jarak antara tempat tersebut dan sumber radiasinya, serta medium diantaranya. Hubungan antara intensitas radiasi terhadap jarak mengikuti persamaan “inverse square law” (hukum kuadrat terbalik) sebagaimana berikut.

I1 r22 = 2 I2 r1 Dimana

:

……………………………………………(2)

I1 = intensitas di titik 1 I2 = intensitas di titik 2 r1 = jarak antara titik 1 dan sumber r2 = jarak antara titik 2 dan sumber

Salah satu prinsip proteksi radiasi eksterna adalah menjaga jarak, semakin jauh posisi seseorang dari sumber radiasi maka intensitas radiasi yang diterimanya akan semakin kecil, mengikuti hukum kuadran terbalik diatas. B. Atenuasi Sinar X Intensitas radiasi sinar X setelah melalui bahan dengan tebal tertentu akan mengalami pelemahan atau atenuasi(lihat gambar 9) mengikuti persamaan berikut :

I = I 0 e − µX …………………………………………………….(3) Dimana I0, I = intensitas sebelum dan sesudah menembus bahan. X = tebal bahan yang diperiksa 23


µ = koefisien absorbsi linier tergantung dari jenis bahan dan tenaga sumber yang digunakan.

Gambar 2.9. Atenuasi intensitas radiasi setelah melalui bahan (M. Syukur, 1974) HVL (Half value layer) adalah tebal bahan yang dapat menyerap intensitas radiasi menjadi separonya, sedangkan TVL (Tenth value layer) adalah tebal bahan yang dapat menyerap intensitas radiasi menjadi seper-sepuluhnya.

Gambar 2.10. Kurva Intensitas radiasi setelah melalui bahan. PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006) Nilai HVL dan TVL suatu bahan dapat dihitung dari koefisien serap linier (µ) nya dengan persamaan berikut : 24


I = e − µx …………………………………….. (4) I0 I = − µx …………………………………. (5) I0

ln

1 I0 2 ln = − µx ……………………………….. (6) I0

ln

1 = − µx ……………………………………. (7) 2

− 0,693 = − µx ………………………………. (8)

x=

0,693

HVL =

TVL =

µ 0,693

µ 2,303

µ

, x=0 ……………………………….. (9)

; ………………………………….(10)

………………………………….(11)

Contoh : Koefisien serap suatu bahan adalah 0,1386/mm. Bila bahan tersebut digunakan sebagai penahan radiasi sinar X maka tebal yang dibutuhkan untuk menurunkan intensitas radiasi dari 10 mR/jam menjadi 2,5 mR/jam adalah : HVL bahan = 0,693 / 0,1386 = 5 mm Ix/I0 = 2,5 / 10 = ¼ Tebal yang diperlukan adalah 2 x HVL = 2 x 5 mm =10 mm (satu HVL menurunkan ½ nya maka diperlukan 2 HVL untuk menurunkan ¼ nya).

25


Tabel 2.1 Jumlah HVL dengan jumlah IX/I0 Jumlah HVL

Ix / I0

1

1/2

2

1/4

3

1/8

4

1 / 16

5

1 / 32 Dst….

Tabel 2.2 Jumlah TVL dengan jumlah IX/I0 Jumlah TVL

IX / I0

1

1 / 10

2

1 / 100

3

1 / 1000 Dst……

C. Mekanisme Interaksi Mekanisme interaksi sinar X ketika mengenai materi adalah efek fotolistrik, efek Compton dan produksi pasangan

26


1. Efek fotolistrik

Gambar 2.11. Proses efek foto listrik PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006) Dalam proses efek fotolistrik, sinar X

“menubruk” salah satu elektron dan

memberikan seluruh energinya sehingga elektron tersebut lepas dari lintasannya. Elektron yang dilepaskan dalam proses ini disebut fotoelektron, yang mempunyai energy sebesar energy sinar X yang mengenainya. 2. Hamburan Compton

Gambar 2.12. Proses hamburan compton PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006) Dalam proses hamburan Compton, sinar X seolah-olah “menubruk” salah satu elektron dan kemudian terhambur kea rah yang lain. Sebagian energi sinar X 27


diberikan ke elektron sehingga lepas dari lintasannya, sedangkan sisanya dibawa oleh sinar X hamburan. 3. Produksi pasangan Proses produksi pasangan hanya terjadi bila energy sinar X lebih besar dari 1,02 Mev dan sinar X tersebut berhasil mendekati inti atom. Sinar X tersebut akan lenyap dan berubah menjadi sepasang elektron-positron. Positron adalah partikel yang identik dengan elektron tetapi bermuatan positif.

Gambar 2.13. Proses produksi pasangan PUSAT PENDIDIKAN DAN PELATIHAN BADAN TENAGA NUKLIR NASIONAL(2006)

2.6 PRINSIP-PRINSIP SUATU RADIOGRAFI Radiografi adalah gambaran suatu bahan (objek) pada film photografis yang dihasilkan dengan melewatkan sinar X atau sinar ɤ melalui bahan tersebut. Jadi dasar radiografi adalah mendioteksi perbedaan suatu kerapatan bahan yang digambarkan sebagai gelap dan terang pada film. Bagian gelap sesuai dengan bahan yang mempunyai kerapatan (ρ) rendah, karena mengasorbsi intensitas radiasi lebih sedikit dari kerapatan yang tinggi.

28


A. Kualitas radiografi Kualitas radiografi adalah kemampuan radiografi dalam memberikan informasi yang jelas mengenai objek atau organ yang diperiksa. Kualitas radiografi ditentukan oleh beberapa komponen antara lain: densitas, kontras, ketajaman, dan detail Kualitas radiografi meliputi, sebagai berikut : 1. Densitas Gambaran hitam pada hasil radiografi ditetapkan sebagai densitas. Hasil densitas yang semakin baik terdapat pada area yang dimana sinar-x ditangkap oleh film dan dikonversikan ke warna hitam, silver metalik. Karakteristik fisik bahan yang paling ditemui di x-ray imaging dibandingkan dalam tabel berikut.

Tabel 2.3. Karakteristik Fisik Bahan Kontras Nomor Atom

Density

Efektif (Z)

(gr/cm3)

Air

7,42

1,0

Otot

7,46

1,0

Lemak

5.92

0.91

Udara

7.64

0.00129

Kalsium

20.0

1.55

Iodine

53.0

4.94

Barium

56.0

3.5

Material

(P. Sprawls, Ph.D, 2010)

Tabel 2.4.berikut menunjukkan hubungan antara jumlah cahaya yang ditransmisikan dan densitas film dihitung. 29


Transmitansi (It/I0)

Persen transmitansi

Invers transmitansi (I0/It)

Densitas film (Log(I0/It))

1.0

100%

1

0

0.1

10%

10

1

0.01

1%

100

2

0.001

0.1%

1000

3

0.0001

0.01%

10000

4

0.00001

0.001%

100000

5

0.000001

0.0001%

1000000

6

0.0000001

0.00001%

10000000

7

(P. Sprawls, Ph.D, 2010)

Dari gambar di atas jelas dapat kita simpulkan apabila 1.0 adalah 100% transmisi sinar X dan transmisi terbaliknya adalah 1 tercatat sebagai densitas dengan menggunakan densitometer adalah 0 dan seterusnya.

2. Kontras Yang dimaksud dengan kontras adalah perbedaan dalam densitas dibeberapa tempat pada radiografi. Faktor-faktor yang mempengaruhi kontras adalah: o Relatifitas transparansi sinar-x terhadap beberapa struktur pada radiografi o Tipe film yang digunakan, o Pemerosesan film yang digunakan, o Intensfying screen, o Tegangan (kV) dan o Pemecahan sinar radiasi Tegangan yang lebih rendah menghasilkan kontras yang tinggi dan tegangan yang lebih tinggi menghasilkan kontras yang rendah.

30


Perbedaan derajat kehitaman dirumuskan dengan:

C = D2 − D1 ……………………………………………(12) Dengan : C = menyatakan kontras D2 = Densitas pada daerah ke 2 D1 = Densitas pada daerah 1 Tabel 2.5 Efek mA, kVp & Waktu Eksposur Terhadap Densitas Film dan Kontras Densitas Film

Kontras

kVp

Ya

Ya

mA

Ya

Tidak

Waktu (s)

Ya

Tidak

3. Sharpness (Ketajaman gambar) Ketajaman gambar pada radiograf mengindikasikan penandaan yang tajam pada beberapa struktur yang terekam. Radiografi dikatakan memiliki ketajaman optimum apabila batas antara bayangan satu dengan bayangan lain dapat terlihat jelas. Ketidaktajaman radiografi dipengaruhi oleh beberapa faktor antara lain: a) Faktor geometri Seperti yang di uraikan di atas karena bentuk sumber bukan beberapa titik tetapi mempunyai beberapa garis tengah maka sering terjadi gangguan pada bayangan sesungguhnya. Adapun gangguan pada radiografi yang disebabkan oleh faktor geometri dapat dilihat pada gambar dibawah ini.

31


Gambar 2.14. Gangguan (P) karena sumber bukan berupa titik (M. Syukur, 1974) Dimana : F = Diameter sumber A= Jarak sumber ke film B= jarak cacat ke film P= besarnya gangguan (penumra) unsharpness Dengan menggunakan segitiga sebangun maka : P : B = F : ( A − B ) …………………………………….(13)

Atau

P=

FxB ……………………………… (14) ( A − B)

Gangguan juga dapat ditimbulkan dari hamburan yang sampai pada film baik dari benda yang diperiksa maupun dari benda-benda lain yang berada dibelakang film.

32


Gangguan semacam ini dapat di atasi dengan penghalang (screen) timbal, dimuka maupun di belakan film. selain itu penghalang ini akan mempercepat terjadinya bayangan pada film karena terbentuknya elektron sekunder dari timbal setelah menerima radiasi. Gangguan ini biasa disebut ketidaktajaman (unsharpness), gangguan ini dapat di atasi dengan cara sebagai berikut : o Sumber harus sejauh mungkin dengan bahan yang diperiksa jadi sumber hampir mendekati sumber titik. o Film harus sedekat mungkin dan sejajar dengan benda yang diperiksa o Letak sumber sedemikian rupa sehingga sinar jatuh tegak lurus kepermukaan film. b) Faktor sistem perekaman bayangan c) Efek paralak, karakteristik film dan d) Faktor pergerakan

4. Detail Detail merupakan kualitas radiografi berdasarkan ketajaman dilihat dari garis luar yang membentuk gambar dan kontras antara beberapa struktur yang terekam. Jika garis luar yang membentuk gambar sangat jelas dilihat dan kejernihan detail ini dapat dikatakan bagus. Detail radiografi menggambarkan ketajaman dengan struktur-struktur terkecil dari radiografi. Faktor-faktor yang berpengaruh pada detail adalah faktor geometri antara lain ukuran focal spot, FFD (Focus Film Distance) dan FOD (film Object Distance). (M` Obrian, 2009)

B. GANGGUAN PADA CITRA RADIOGRAFI b.1 Artefak Artefak merupakan suatu gangguan pada tampilan citra radiografi akibat berbagai kesalahan. Baik itu kesalahan akibat pencucian, noda pada IS, dan lain33


lain. Dalam banyak situasi artefak tidak mempengaruhi keakuratan visibilitas obyek dan diagnostik. Tapi artefak dapat mengaburkan bagian gambar atau dapat ditafsirkan sebagai fitur anatomi. Berbagai faktor yang terkait dengan setiap metode imaging dapat menyebabkan artefak gambar. b.2 Blur Summery (Kekaburan) Kekaburan mempunyai batas untuk mampu dilihat pada bayangan yang kecil. Sehingga kekaburan itu mengakibatkan keterbatasan penglihatan detil gambar. Kekaburan menurunkan penampakan struktur kecil dari kontras obyek. Dan hal ini sering terjadi pada citra medik. Bila kekaburan kecil maka obyek yang besar masih dapat kita lihat. Tetapi apabila kekaburan semakin besar maka bukan hanya obyek kecil yang tidak bisa kita lihat, obyek yang besar juga akan sulit kita amati. Gambar 2.15

bawah ini

akan dapat menjelaskan kepada kita

bagaimana besarnya efek kekaburan terhadap kenampakan detail atau ketajaman pada gambaran radiografi.

Gambar 2.15. Tingkatan efek blur pada citra medik. (A. Jauhari, 2010) Tiga Pengaruh dari Kekaburan Ada tiga pengaruh dari kekaburan, yaitu: • Sebagaimana yang telah kita amati, kekaburan mengakibatkan penurunan kemampuan untuk memperlihatkan detail anatomi obyek. Padahal hal tersebut sangat penting dalam penggambaran citra medik. 34


• Kekaburan menurunkan nilai ketajaman (sharpness) struktur dan obyek citra medik Sehingga ketidaktajaman (unsharpness) sering digunakan sebagai pengganti istilah kekaburan (blurring)

b.3 Efek dari Noise Setiap kolom pada gambar di bawah ini mempunyai seri rentang kontras dari mulai yang tinggi (bagian bawah) sampai yang mempunyai kontras rendah (bagian atas). Terdapat tiga tingkatan (rendah, medium dan tinggi) noise pada ketiga kolom gambar disamping. Ingat! Efek dari noise adalah untuk menurunkan visibilitas dari obyek yang memiliki dengan kontras rendah.

Gambar 2.16. Tingkatan efek noise pada citra medik (A. Jauhari, 2010)

Membandingkan Efek dari Noise dan Kekaburan (Blur) Baik blur maupun noise sebenarnya merupakan ciri umum unsur yang tidak diinginkan pada citra medik karena bisa menurunkan visibilitas obyek tertentu. Ilustrasi gambar dibawah menunjukka n diagram kontras-detail. Obyek dirancang menurut penurunan ukuran (detail) dari kiri ke kanan, dan menurut penurunan kontras dari bawah ke atas. Bagian yang besar dan tinggi nilai kontras obyek di 35


dalam wilayah kiri bawah harus terlihat sebagai gambaran umum kondisi citra medik yang semestinya. Anggaplah noise dan kekaburan (blur) adalah dua hal yang secara bersama menghasilkan “tabir ketidaktampakan (curtain of invisibility)". Noise menurunkan visibilitas obyek dengan kontras rendah. Sedangkan blur menurunkan visibilitas obyek yang ukurannya kecil. Biasanya, kebanyakan obyek dengan ukuran anatomi yang kecil akan mempunyai nilai kontras yang relatif rendah dan visibilitasnya menurun karena faktor noise dan blur.

Gambar 2.17. Efek noise dan blur (A. Jauhari, 2010)

2.7 GRID (KISI) Grid radiografi terdiri dari serangkaian strip foil timbal(Pb) yang dipisahkan oleh celah dari strip timah tersebut(lihat gambar 23). Hal ini ditemukan oleh Dr. Gustave Bucky pada tahun 1913(lihat gambar 18), dan masih merupakan cara yang paling efektif untuk menghilangkan radiasi scatter (radiasi hambur) agar tidak sampai ke film rontgen di bidang radiografi. Bahan dari grid ini dapat berupa kertas atau aluminium, tapi dalam grid modern biasanya terbuat dari serat karbon, Strip timah hitam(Pb).

36


Radiasi primer berorientasi pada sumbu yang sama dengan strip timah dan melewati di antara strip timah tersebut untuk sampai ke film. radiasi hambur muncul dari berbagai titik dari pasien dan yang meliputi dari segala arah (multi arah), sehingga sebagian besar diserap oleh timah (grid) dan hanya sejumlah kecil sinar X yang lewat dan sampai ke film (lihat gambar 24).

Gambar 2.18. Dr Gustave Bucky (W. J. Blvd,2003) Grid terdiri dari atas lajur-lajur lapisan tipis timbal (Pb) atau Dapat juga dijelaskan pada saat mengambil gambar radiografi semua sinar primer jatuh pada jaringan yang tidak dapat terlewati. Beberapa sinar dapat melewati jaringan beberapa sinar terrefleksikan dalam berbagai tingkatan ketebalan jaringan dan sinar yang tertinggal terabsorbsi oleh jaringan. Sinar yang terrefleksikan menyebabkan radiasi yang terpecah. Radiasi yang terpecah tersebut jatuh ke film bersamaan dengan sinar primer menghasilkan gambar yang buram pada film. Untuk menghindari pemecahan sinar diperlukan sebuah alat yang dinamakan grid yang digunakan dalam radiografi. Penggunaan grid diperlukan untuk jaringan dengan ketebalan 11 sentimeter. Grid ditempatkan diantara bagian yang terekspose dan pada kaset.

37


Gambar 2.19. Penyerapan Selektif Radiasi hambur oleh sebuah Grid (P. Sprawls, Ph.D, 2010)

JENIS-JENIS GRID (KISI) 1. Grid diam (stationary grid atau lisholm) Grid ini mempunyai macam-macam ukuran sesuai dengan ukuran kaset. Dan grid ini bisa dibawa atau bersifat mobile. 2. Grid bergerak (moving grid atau bucky) Grid bergerak (moving grid) diciptakan oleh Dr Hollis E. Potter pada tahun 1920 dan selama bertahun-tahun, grid bergerak itu disebut grid PotterBucky. Dalam beberapa tahun terakhir nama telah disingkat menjadi grid Bucky, yang sangat disayangkan, karena nama penemu dihilangkan. Grid digerakkan

untuk

mengaburkan bayangan strip timah hitam (lajur grid) Biasanya grid ini di gerakkan oleh motor yang berada dibawah meja pemeriksaan atau tepatnya terletak diatas film(gambar 20). sehingga disaat

38


exposure dengan cepat grid bergerak sehingga pada hasil gambar radiografi strip tidak lagi terlihat (gambar 21)

Gambar 2.20. Grid berkgerak (Bucky) (D. Ogilvie, 2007) Adapun perbedaan hasil radiografi dengan menggunakan radiografi dengan grid dan grid bergerak terlihat pada gambar dibawah ini :

Gambar 2.21. Hasil radiografi grid diam(kiri) dan grid bergerak (kanan) (Gyunggi-Do, 2010) Sebuah grid tersusun atas strip dan materi radiotransparen seperti kayu atau aluminium teratur pada saat focal spot diposisikan tepat ditengah grid, strip pada grid disejajarkan dengan tumbukan primer. Contoh familiar alat yang dapat kita temui adalah grid yang dapat bergerak yaitu Potter-Bucky Diafragma (atau “Bucky”). Grid ini tetap bergerak selama waktu terjadinya pemaparan sinar. Pada 39


saat grid yang tidak bergerak digunakan strip pada grid akan tergambar pada radiografi. Untuk menghindari hasil dari strip ini maka digunakan strip yang bergerak.

Gambar 2.22. Gambar susunan lempeng(Pb) (UPSTATE Medical University, 2010)

Grid Ratio Grid ratio adalah perbandingan antara tinggi lempengan timbal dengan jarak antara lempeng. Grid ratio =

h ………………………………(15) D

Semakin tinggi grid ratio semakin banyak hamburan yang diserap oleh grid, faktor eksposi yang digunakan semakin besar. Grid dengan ratio 8:1 atau 10:1 grid sering digunakan di dalam pemeriksaan thorak dsb. Grid ratio 5:1 akan menyerap radiasi 85% di mana grid ratio 16:1penyerapan radiasi sebesar 97%. 40


Rasio grid didefinisikan sebagai perbandingan antara tinggi dari strip dengan jarak seperti pada gambar dibawah ini.

Gambar 2.23. Karakteristik grid (UPSTATE Medical University, 2010)

Atau,

Grid frekuensi =

1 ………………………(16) t+D

Cara kerja grid (kisi) : Grid digunakan untuk meningkatkan kontras dengan menyerap radiasi sekunder sebelum mencapai film. grid ideal akan menyerap semua radiasi sekunder dan bukan radiasi primer. Itu akan memberikan kontras film maksimum tanpa peningkatan yang tidak perlu dalam eksposur pasien. Kontruksi grid dirancang sedemikian rupa agar dapat menyekat radiasi hambur yang menuju ke film. Adapun prinsip kontruksinya adalah sebagai berikut :

41


Hamburan akan diserap oleh lempengan timbal,sinar akan dilewatkan oleh lempengan timbal tersebut. Diantara beberapa lempengan timbal tersebut terdapat jarak ( interspace = D ) dan juga terdapat tinggi lempeng timbal tersebut ( tinggi lead strip = h ) seperti pada gambar 2.23. Sebagai sinar X (a=radiasi primer) akan tersebar ke segala arah pada waktu mengenai suatu benda.(lihat gambar 2.24). Sinar tersebar ini dinamakan sinar hambur (radiasi sekunder atau scatter radiation). Dari gambar dibawah ini dapat di lihat bahwa radiasi sekunder bisa menimbulkan gangguan sehingga berpengaruh kepada hasil radiografi dikarenakan adanya pantulan dari objek (benda) yang dilalui oleh sinar-X.. Sinar hambur ini harus ditiadakan dengan menggunakan grid

Gambar 2.24. Peletakan dan fungsi grid (H. Aichinger, 2004) a = radiasi primer b = radiasi hambur

42


Dari susunannya dibagi dalam : • Linier

: Jalur lempeng (Pb) yang satu dengan yang lain sejajar (lihat

gambar 2.27). • Focused

: Jalur lempeng (Pb) berangsur tambah miring dari pusat ke tepi,

disusun oleh sedemikian rupa mengikuti arah sinar • Crosed grid

: Dua grid diletakkan satu atas yang lain (bersilang), crossed grid

sebagian pusat sinar X terus tepat ditengah grid.

Grid linier strip atau susunan grid linier

mengarah sejajar satu sama lain dalam sumbu

longitudinal (gambar 2.27). Keunggulan utama grid ini adalah susunan strip timah hitamnya memungkinkan kita untuk sudut tabung x-ray sepanjang grid tanpa kehilangan radiasi primer dari “grid cutoof. (lihat gambar 2.25). Cutoff Grid adalah hilangnya berkas radiasi primer karena ketidaktepatan angulasi antara tube dan strip timah dan menimbulkan perbesaran strip pada gambar rontgen seperti terlihat pada gambar 2.26.

Gambar 2.25. Grid Cut off (Meredith.W.J., and Massey 1986) Dan macam-macam grid cut off pada hasil gambaran radiografi di gambar kan sebagai berikut : 43


Gambar 2.26. Bayangan cut off pada film karena penyudutan tabung sinar x (Gyunggi-Do, 2010)

Gambar 2.27. Grid linier (Meredith.W.J., and Massey 1986) Jadi grid(kisi) yang memenuhi syarat adalah: 1) Dapat menyerap sinar hambur 80-90 % 2) Dapat menyerap sinar primer 10-15% 3) Dapat menaikkan kontras Dari pernyataan di atas dapat di simpulkan bahwa semakin besar daya grid menyerap radiasi hambur maka semakin baik pula radiografi yang dihasilkan. Penambahan kontras dapat di ukur dengan faktor perbaikan kontras (K), dengan

K=

kontras Sinar − X dengan grid kontras sin ar − X non grid 44


Tabel 2.6. Dibawah ini bisa kita liat tabel faktor perbaikan kontras (K), sebagai berikut Grid no.

Lead content/Isi timah hitam Grid Ratio (mg/cm2)

Faktor perbaikan kontras (K)

1

3.4

170

1.95

2

2 x 3.1*

310

1.95

3

11

340

2.1

4

7

390

2.1

5

9

460

2.35

6

15

460

2.6

7

2 x 7*

680

2.95

8

15

900

2.95

NB : * Crossed grid

2.8 FILM DAN JENIS JENIS FILM YANG DIGUNAKAN UNTUK PENCATATAN BAYANGAN RADIOGRAFI Film berfungsi untuk mencatat bayangan pada gambaran radiografi. Film ini terdiri dari beberapa lapisan yang di antaranya : a. Supercoat : Untuk melindungi emulsi film b. Emulsi film : Emulsi silver-bromideyang terdiri atas AgBr, AgCI, dan AgJ. Tebal emulsi ini adalah 0,001 inc (0,0025cm). 45


c. Substratum berfungsi sebagai perekat antara emulsi ke alas film d. Alas film (Film base) : Terdiri atas polyester base (gambar 2.28).

Gambar 2.28. Lapisan film (N. Oldnall, 2000)

2.9 FAKTOR-FAKTOR YANG MEMPENGARUHI PENGHITAMAN FILM Kehitaman (density) tergantung pada jumlah radiasi yang diserap oleh emulsi film. Jumlah radiasi ini tergantung dari kekuatan sumber, bagian radiasi yang menembus benda dan penghalang yang mungkin depergunakan.

Jumlah radiasi yang

dipancarkan oleh sinar X tergantung dari arus, tegangan yang dipakai dan lamanya penyinaran. Apabila arus yang dirubah sedang tegangan tetap dan waktu tetap maka intensitas akan sebanding dengan arus (miliampere) dan tak ada penambahan panjang gelombang (gambar 2.29).

Gambar 2.29. Efek perubahan miliampere pada intensitas (M. Syukur, 1974) 1. Miliampere rendah 2. Miliampere tinggi 46


Jadi tidak ada penambahan daya tembusnya. Berbeda dengan gambar dibawah ini yang menunjukkan tentang perubahan panjang gelombang.

Gambar 2.30. Efek perubahan tegangan pada tabung sinar X (M. Syukur, 1974) 1. Tegangan rendah 2. Tegangan tinggi 3. Penambahan λ Pada gambar di atas dapat kita simpulkan jika arus tetap dan tegangan dirobah maka tidak hanya intensitas yang berubah tetapi juga kualitasnya. Pada waktu tegangan dan dinaikkan akan terjadi penambahan panjang gelombang seperti pada daerah yang di arsir (3), maka daya tembusnya bertambah. Penyinaran (Exposure) pada sinar X dapat dirumuskan sebagai berikut : E = M x t …………..……………………………. (17)

Dimana : E = Penyinaran (exposure) M = Miliampere (aktifitas) t = Waktu penyinaran 47


Bila jarak berubah maka jumlah radiasi yang dipancarkan sebanding terbalik dengan kwadrat jaraknya, atau dapat dirumuskan sebagai berikut :

E=

Mxt ………………………………(18) d2

dimana : d = jarak sumber ke film jadi exposure dapat ditentukan dari ketiga variable diatas.

2.10 SIFAT-SIFAT FILM RADIOGRAFI Film yang digunakan untuk radiografi terdiri dari emulsi perak halida yang diletakkan di atas gelatin dan dilapisi oleh tin yang transparan untuk memberikan kecepatan dan kekontrasan yang optimal. Emulsi ini sensitif terhadap sinar X,ɤ, cahaya dan lain-lain. Bila salah satu radiasi ini mengenai emulsi itu, maka terjadi bayangan latent. Perubahan ini tak dapat dideteksi secara fisis tetapi bila film yang sudah teradiasi itu dicelupkan ke larutan developer, maka terjadi reaksi yang menyebabkan logam perak menjadi hitam. Perak yang mengendap dalam glatine inilah yang menimbulkan bayangan. Jenis-jenis film rontgen adalah sebagai berikut : 1. Screen film : Film yang dalam penggunaannya selalu menggunakan intensifying screen. 2. Non-Screen film : Film yang penggunaannya tanpa intensifying screen seperti : Film gigi, (dental film), mammographyc film. 3. Menurut sensifitasnya film juga dibagi atas Blue sensitive dan Green sensitive Ada tiga golongan film menurut kepekaannya terhadap macam-macam warna cahaya diantaranya : a) Orthochromatic film 48


Yaitu jenis film yang memiliki kepekaan terhadap warna hijau sampai violet, jenis ini digunakan untuk film green sensitive pada pemeriksaan radiografi. b) Monochromatic film Yaitu jenis film yang memiliki kepekaan terhadap satu jenis warna, yaitu warna biru saja. Jenis ini biasanya digunakan untuk film x ray blue sensitive. c) Panchromatic film Yaitu jenis film yang memiliki kepekaan terhadap semua warna pencahayaan. Jenis ini digunakan dalam film fotografi.

2.11 DAERAH KERJA FILM Untuk mendapatkan kekontrasan yang baik maka suatu film perlu ditentukan daerah kerjanya. Daerah ini dapat ditentukan dengan membuat grafik antara E, D dimana D adalah densitas film dan E adalah exposure (penyinaran). Densitas film adalah ukuran kegelapan suatu film, makin besar ukuran butir perak persatuan luas pada film tersebut makin gelap. Makin gelap film tersebut makin tinggi densitasnya. Density (D) didefenisikan sebagai perbandingan log intensitas cahaya datang sebelum dan sesudah melewati film (gambar 2.31) dan dapat dirumuskan sebagai berikut : D = log

I0 I1

……………………………………………..(19)

Dimana : I0 = intensitas cahaya sebelum jatuh ke film I1 = intensitas cahaya sesudah jatuh ke film 49


Gambar 2.31. Density (D) didefenisikan sebagai perbandingan log intensitas cahaya datang sebelum dan sesudah melewati film. (N. Oldnall, 2000)

Density (D) ini terdiri dari 2 komponen yaitu : 1. Fog density (D0) yaitu kegelapan yang memang sudah ada pada film. Jadi dapat disamakan dengan backgraund . 2. Density D1, kegelapan karena penyerapan sinar X oleh emulsi film Maka emulsi dapat ditulis sebagai berikut :

D = D0 + D1 ………………………………………………(20) Grafik antara E dan D biasanya disebut juga dengan kurva karakteristik film seperti terlukis pada gambar dibawah ini :

50


Gambar 2.32. Kurva karakteristik film. (N. Oldnall, 2000) Density film karena radiasi menuruti hubungan berikut

D = C1 x I x t P ……………………………………..(21) Dimana, C = suatu faktor yang tergantung dari tenaga sinar datang dan macam film yang dipakai I = Intensitas sinar datang t = lamanya film disinari (waktu exposure) p = index yang berhubungan dengan sensitivitas dari film terhadap radiasi yang diterima karena daerah kerja film terletak pada garis yang linear, maka rumus yang diatas menjadi : D = C1 I t ……………………………………………….(22)

Koefisien arah dari tiap-tiap titik pada grafik disebut kekontrasan dari film tersebut dan dinyatakan sebagai 51


tgα =

∆D ∆D ……………………………(23) = ∆ log exp osure ∆ log t

Dalam radiografi t ditentukan dengan meradiasi bahan yang akan diperksa pada ketebalan yang berbeda-beda dengan suatu jarak tertentu dan waktu yang berbedabeda.

2.12 PROSES PENCUCIANN FILM Ada dua cara yang digunakan untuk memprocessing film, yaitu : 1. Secara manual Yaitu cara memprocessing film dengan menggunakan tenaga manusia. Pada cara manual ini terdiri dari beberapa tahap yaitu : a. Tahap developing Fungsinya untuk membangkitkan bayangan laten menjadi banyangan tampak pada daerah yang terkena exposi b. Tahap pembilasan (rinshing) Fungsinya agar

sisa-sisa larutan developer yang melekat pada film tidak

masuk ke dalam fixer c. Tahap penetapan (fixer) Ini bertujuan untuk menetapkan gambaran yang terbentuk pada film d. Tahap pembersihan (washing) Fungsinya membersihkan sisa-sisa larutan fixer pada film yang dapat mempengaruhi hasil gambaran. e. Tahap pengeringan Merupakan tahap akhir dari processing yaitu pengeringan film.

52


Gambar 2.33. Manual processing (M. Syukur, 1974)

2. Secara otomatis Yaitu cara memprocessing film dengan menggunakan processing film yang dapat bekerja secara otomatis (menggunakan mesin) a. Film feeding system (tempat pemasukan film) b. Roller trasport, adalah alat yang menjalankan/ menggerakkan film dengan kecepatan konstan yang digerakkan oleh motor. c. Water system, fungsinya untuk mencuci film sebagai stabilizer temperatur developer. d. Developer recirculatory system, berfungsi untuk mengaduk penambahan replenisher, agitasi dan memlihara kesamaan temperatur. e. Fixer recirculatory system. f. Replenaishment system, berfungsi sebagai penambah larutan developer dan fixer yang dipompakan secara otomatis kedalam mesin bila volume developer dan fixer berkurang. g. Air circulation system, merupakan pemanas udara (pengering) yang mempunyai suhu 400. (Sjahriar Rasad, 2005)

53


Gambar 2.34. tahapan pencucian pada automatic processing. (N. Oldnall, 2000)

2.13 GRAFIK EXPOSURE Faktor-faktor yang mempengaruhi lamanya penyinaran adalah : 1. Jenis sumber yaitu tegangan (tenaga) dan arus (aktivitas) 2. Jarak sumber ke film 3. Jenis benda dan tebalnya 4. Densitas yang diinginkan 5. Jenis film 6. Proses pencucian Disini kita dapat membahas grafik exposure yang menunjukkan hubungan antara tebal bahan, tenaga yang dipakai dan lamanya exposure. Grafik ini digunakan untuk menentukan waktu penyinaran (exposure) dari bahan dasar yang uniform. Grafik ini dapat dilihat pada gambar 2.35 dibawah ini.

54


Gambar 2.35. Grafik umum penentuan waktu exposure (M. Syukur, 1974)

Pada sinar X biasanya grafik ini biasanya sudah dibuat dari pabrik yang mengeluarkannya, karena itu grafik ini berbeda untuk tipe pembangkit sinar X (pesawat sinar X) yang lain. Dalam laboratorium grafik ini sering dibuat lagi untuk sinar X maupun sinar ɤ, karena film yang dipakai berlainan dengan film yang dicantumkan dari pabrik dan juga karena film juga mendekati masa berlakunya atau penyimpanannya kurang sempurna.

2.14 PEMBUATAN GRAFIK EXPOSURE Karena λ pada sinar X dapat diatur maka pembuatan grafik exposure untuk sinar X dan sinra ɤ berbeda. Pada pembuatan grafik harus dicantumkan jarak dari sumber ke film yang dipakai. PEMBUATAN GRAFIK EXPOSURE UNTUK SINAR X Ada beberapa cara pembuatan grafik exposure untuk sinar X tetapi yang dibahas hanya berdasarkan hukum pelemahan

55


HUKUM PELEMAHAN Hukum pelemahan adalah

I = I 0 e − µX ………………………………………………(24)

I t = I 0 .e − µX ……………………………………………….(25) Dimana t adalah waktu penyinaran, sehingga It sama dengan exposure (E). jadi persamaan diatas dapat ditulis sebagai berikut : ln E 0 = ln E + µx …………………………………….(26)

Yang berlaku untuk satu tegangan. Untuk suatu tegangan intensitas radiasi yang dipancarkan sebanding dengan arus filamen. Jadi grafiknya adalah antara log miliamper-menit terhadap tebal : Grafik linier. Bila tegangan dinaikkan maka µ makin kecil dan kemiringan garis bertambah. Cara melakukan percobaan adalah dengan menggunakan “stepwedge” atau bahan yang tebalnya berbeda di radiografi dengan dua waktu penyinaran yang berbeda dan masing-masing dengan tegangan yang berbeda, tetapi jarak sumber ke film tetap. Setelah film dicuci film diukur densitasnya untuk setiap ketebalan densitometer. Pembacaan densitas ini digambarkan terhadap ketebalan untuk tiap exposure, lihat gambar dibawah ini.

56


Gambar 2.36. Grafik antara tebal bahan dan densitas film untuk 2 tegangan yang berbeda dengan exposure yang berbeda. (M. Syukur,1974) Pilih density 2 atau density yang sesuai pada film yang digunakan. Kemudian exposure (mAm) digambarkan terhadap ketebalan pada kertas semilog. Masingmasing grafik diperoleh dari 2 titik dengan tegangan yang sama. Untuk memperoleh grafik exposure yang lain harus digunakan tegangan yang lain pula.

Gambar 2.37. Grafik exposure untuk dua tegangan dalam kontras semi log (M. Syukur,1974)

57


2.15 HUBUNGAN ANTARA KEKUATAN SUMBER, WAKTU DAN JARAK Dari grafik exposure tampak bahwa untuk suatu sumber radiasi ada 4 faktor yang menentukan exposure yaitu : miliampere (mA), waktu (t), dan jarak. Hubungan ketiga variable ini dapat dilihat dari persamaan berikut, yaitu : E=

M t d2

…………………………………………………(27)

Karena density film dipilih tetap maka E akan tetap untuk setiap perubahan M, t dan d. sehingga E1 = E2. Jadi ada 3 hubungan yaitu : M 1 d 12 1. = M 2 d 22 t1 d 12 = 2. t 2 d 22 3.

t1 M 2 = t2 M1

Dari hubungan diatas jelas bahwa walaupun grafik exposure hanya berlaku untuk suatu jarak tertentu tetapi dapat digunakan juga untuk jarak yang lain.

2.16 KEPEKAAN Tidak semua ukuran cacad dapat terlihat pada film, jadi radiografi mepunyai batas kepeakaan atau kemampuan pemberian informasi pada film radioggrafi. Kepekaan dalam radiografi dilakukan dengan jalan memilih sumber radiasi atau film yang dipakai. Untuk pemilihan tinggal memilih ukuran perak yang halus sedang untuk pemilihan tenaga radiasi dilakukan sebagai berikut : Menurut hukum pelemahan, 58


I1 = I 0 e − µx untuk jelasnya lihat gambar dibawah ini

Gambar 2.38. Intensitas setelah menembus bahan dengan cacad (M. Syukur,1974) I0 = Intensitas sinar datang I1 = Intensitas setelah menembus bahan tanpa cacad I2 = Intensitas setelah menembus bahan dengan cacad

I 2 = I 0e −( µ

( X − ∆X )

+ µ1∆X )

……………………………………(28)

Dimana : µ1 = koefisien absorbsi linier cacad ∆X = tebal cacad Cacad tersebut akan terlihat bila ada perbedaan antara I1 dan I2, atau I2 = e ( µ − µ1) ∆X I1

……………………………….………………..(29) 59


Jadi I2 harus lebih besar dari I1. Dari defenisi density film didapat I 2 D2 − D1 ……………………….………………………..(30) = I 1 D1 − D0

Dari perobahan 29 dan 30 diperoleh : D 2 − D0 = e ( µ − µ1) ∆X ………………………………………….(31) D1 − D0

Atau

D2 − D0 = ( D1 − D0 )e ( µ − µ1) ∆X …………………………………(32) ∆D = D2 − D1 = ( D1 − D0 )(e ( µ − µ1) ∆X − 1) …………………….(33)

ln( ∆X min =

Dimana

∆D + 1) D1 − D0 ln(k + 1) ……………………………(34) = µ − µ1 µ − µ1

 ∆D k =   D1 − D0

  = . konstan………………………………………(35)  min

Untuk mata normal kmin = 0,02 dan cacad biasanya berisi udara atau hampa, jadi µ1 = 0. ∴ ∆X min =

ln 1,02

µ

…………………………………………..(36)

Maka dapat dilihat bahwa makin kecil tenaga sumber makin besar µ maka radiografinya makin peka artinya makin kecil cacat yang dilihat.

60


BAB II LANDASAN TEORI

Recommend Documents