3. (b)
Kereszthatások Utolsó módosítás: 2013. április 1.
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
1
Vezetési együtthatók fémekben (1) Az elektrongáz hővezetési együtthatója A levezetésben alkalmazott feltételek: 1. Minden elektron ugyanazzal a v sebességgel mozog. 2. Minden elektron
időközönként izotróp módon szóródik.
3. A szóródás után mindegyik elektronnak az abban a pontban, ahol a szóródás bekövetkezett az energiája éppen akkora legyen, mint amekkora a gáz egy elektronra jutó belső energiája.
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
2
Vezetési együtthatók fémekben (2) Az tengely mentén T(z) hőmérséklet eloszlás kis hőmérsékletgradiens mellett; a hőmérsékletváltozás az közepes szabad úthosszon kicsi. (Rajz!) Az elektron
belső energiát szállít. Kis hőmérséklet-gradiens esetén:
Az izotrópia miatt annak valószínűsége, hogy az elektron pályája a intervallumban legyen:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
3
Vezetési együtthatók fémekben (3) Az időegység alatt áthaladó elektronok száma a z=0 síkban:
: elektronsűrűség A teljes energiaáram (hőfluxus):
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
4
Vezetési együtthatók fémekben (4) Mivel:
egységnyi térfogatra vonatkozó hőkapacitás A hővezetési együttható:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
5
Vezetési együtthatók fémekben (5) Az elektronok átlagos szabad úthossza Izotróp rendszerben annak a valószínűsége, hogy az elektron sebessége a intervallumba essen:
Ezzel a
Figyelembe véve, hogy
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
intervallumba eső elektronok száma:
6
Vezetési együtthatók fémekben (6)
Szobahőmérsékleten
Így:
A szabad úthossz:
A hővezetési együttható: (A Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
relaxációs időt az elektromos ellenállásból kapjuk meg.)
7
Vezetési együtthatók fémekben (7) Elektromos vezetés fémekben Az elektromos töltésre ható erő: A drift sebesség: Ha két ütközés között eltelt idő
:
A „stacionárius” állapotot kifejező egyenlet:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
8
Vezetési együtthatók fémekben (8) Az
sűrűségű gázban az A felületen áthaladó részecskék száma:
Az áthaladó töltés: Az áramsűrűség:
A vezetőképesség:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
9
Vezetési együtthatók fémekben (9) A (klasszikus) Drude-modell A hővezetési és elektromos vezetési együtthatók:
A
relaxációs idő eliminálható:
Lorenz-szám: Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
10
Vezetési együtthatók fémekben (10) A stacionárius eloszlási függvény Fermi-eloszlási függvény:
Állandó tér és hőmérséklet-gradiens feltételezése. Az elektronok impulzusváltozása:
Így: Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
11
Vezetési együtthatók fémekben (11) Kis elektromos terek esetén:
Itt:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
12
Vezetési együtthatók fémekben (12) Hasonlóképpen (a hőmérséklet-gradiens jelenlétében):
Felhasználva, hogy a szabad úthosszon a hőmérséklet-változás kicsi
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
13
Vezetési együtthatók fémekben (13) Így:
Az elektromos tér és a hőmérséklet-gradiens együttes jelenléte esetén:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
14
Vezetési együtthatók fémekben (14) Az elektromos áram és a hőáram A részecskeáram sűrűsége:
Az elektromos áram sűrűsége:
Az energiaáram sűrűsége:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
15
Vezetési együtthatók fémekben (15) Gibbs-reláció:
A hőáram sűrűség:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
16
Vezetési együtthatók fémekben (16) A kereszthatások megfogalmazása (1)
Az elektromos vezetőképesség: Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
17
Vezetési együtthatók fémekben (17) Definíció:
Ezzel: A Sommerfeld-féle sorfejtést alkalmazva:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
18
Vezetési együtthatók fémekben (18) Az ideális elektrongáz állapotsűrűsége A
térben a megengedett állapotok száma:
A
közötti gömbhéj térfogata:
Így az állapotok száma:
Minden állapothoz két spin-beállás tartozik, így az egységnyi térfogatbeli állapotok száma:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
19
Vezetési együtthatók fémekben (19) Mivel:
Ezzel: Az állapotsűrűséget figyelembe véve energia szerinti integrálásra áttérve:
Alacsony hőmérsékleten a
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
rendű korrekciótól eltekintve:
20
Vezetési együtthatók fémekben (20) Figyelembe véve, hogy
elektronra :
Az elektronsűrűség: Így:
Ezért: Ahogy ez a Drude-modellben is van! Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
21
Vezetési együtthatók fémekben (21) A kereszthatások megfogalmazása (2) Tiszta hővezetési folyamat van, ha nincs elektromos áram, amelynek feltétele:
Ezt felhasználva a hőáram:
Innen a hővezetési együttható:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
22
Vezetési együtthatók fémekben (22) Az együtthatók viszonyát érdemes megvizsgálni. A deriváltat a
hányadossal közelítve a
kiszámolásakor,
és további közelítésekkel:
Ezért kis hőmérsékleten:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
23
Vezetési együtthatók fémekben (23) A korábbi eredményeket felhasználva:
Az elektromos vezetőképesség korábbról:
Az termikus és elektromos vezetőképességek kapcsolata: A Lorentz-szám:
Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
A kísérleti eredményekkel jó összhangban van.
24
Vezetési együtthatók fémekben (24) Pontkontaktus kvantált elektromos vezetőképessége Pontkontaktus ellenállása mint a feszültség függvénye 0,6 K hőmérsékleten.
B. J. van Wees et al., Quantized conductance of point contacts in a two-dimensional electron gas, Phys. Rev. Lett. 60, 848–850 (1988). Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
25
Vezetési együtthatók fémekben (25) Pontkontaktus elektromos vezetőképessége mint a feszültség függvénye 0,6 K hőmérsékleten GaAs-AlGaAs mintán. A vezetőképesség az
kvantum egészszámú többszöröse.
B. J. van Wees et al., Quantized conductance of point contacts in a two-dimensional electron gas, Phys. Rev. Lett. 60, 848 (1988). Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
26
Vezetési együtthatók fémekben (26) Elektromos vezetőképesség pásztázó alagútmikroszkópos mérése Bi nanovezetőn 4 K hőmérsékleten.
J. L. Costa-Kramer et al., Conductance Quantization in Bismuth Nanowires at 4 K, Phys. Rev. Lett. 68, 4990 (1997). Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
27
Vezetési együtthatók fémekben (27) Elektromos vezetőképesség pásztázó alagútmikroszkópos mérése Bi nanovezetőn 4 K hőmérsékleten. A vezetőképesség az
kvantum egészszámú többszöröse.
J. L. Costa-Kramer et al., Conductance Quantization in Bismuth Nanowires at 4 K, Phys. Rev. Lett. 68, 4990 (1997). Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
28
Termikus vezetőképesség szilíciumban (1) Kvantált termikus vezetőképesség mérése szilícium-nitrid vékony rétegen 80-600 mK hőmérsékleten.
K. Schwab, et al., Measurement of the quantum of thermal conductance , Nature 404, 974 (2000). Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék
29
Termikus vezetőképesség szilíciumban (2) Kvantált termikus vezetőképesség mérése szilícium-nitrid vékony rétegen 80-600 mK hőmérsékleten. A termikus vezetőképesség kvantuma:
K. Schwab, et al., Measurement of the quantum of thermal conductance , Nature 404, 974 (2000). Dr. Márkus Ferenc BME Fizika Tanszék