Probl´ em odhadu pr˚ umˇ ern´ e roˇ cn´ı koncentrace radonu v domˇ e Semin´arn´ı pr´ace - ekonometrie Katar´ına Figurov´a Tom´aˇs Hanz´ak Marek Mikoˇska
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzik´aln´ı fakulta Katedra pravdˇepodobnosti a matematick´e statistiky
Vedouc´ı pr´ace: Ing. Jiˇr´ı H˚ ulka leden 2006
Dˇekujeme Ing. Jiˇr´ımu H˚ ulkovi ze St´atn´ıho u ´stavu radiaˇcn´ı ochrany za poskytnut´a data, uˇziteˇcn´e pˇripom´ınky, ochotu a v´ ybornou spolupr´aci. D´ıky tak´e patˇr´ı Prof. RNDr. Jitce Dupaˇcov´e, DrSc. a Mgr. Zdeˇ nku Hl´avkovi, Ph.D. za odborn´e konzultace.
2
Obsah ´ 1 Uvod 1.1 Zad´an´ı u ´kolu . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
4 5
2 Radon 2.1 Z´akladn´ı fyzik´alnˇe-chemick´e vlastnosti . . . . 2.2 Pˇr´ırodn´ı radioaktivita a problematika radonu 2.3 P˚ usoben´ı radonu na lidsk´ y organismus . . . . 2.4 Pronik´an´ı radonu do budovy . . . . . . . . . 2.5 Migrace radonu z podloˇz´ı . . . . . . . . . . .
. . . . .
6 6 6 6 7 8
3 Data ´ 3.1 Uprava dat . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Meteorologick´e data . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3 Vlastnosti dat . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
10 10 11 11
4 Odhady bez pouˇ zit´ı meteorologick´ ych promˇ enn´ ych 4.1 Logaritmicko-norm´aln´ı rozdˇelen´ı . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2 Vlastn´ı postup . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.3 Nejlepˇs´ı odhady . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
13 13 14 14
5 Anal´ yza z hlediska ˇ casov´ ych ˇ rad 5.1 Vyˇsetˇrov´an´ı roˇcn´ıho pr˚ ubˇehu koncentrace radonu . . . . . . . . . 5.2 Stacionarizace dat . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.3 Autokorelaˇcn´ı funkce, vz´ajemn´a korelace . . . . . . . . . . . . . . 5.4 Spektr´aln´ı anal´ yza . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.4.1 Spektr´aln´ı anal´ yza jednorozmˇern´ ych ˇrad . . . . . . . . . . 5.4.2 Vztahy ve spektru, anal´ yza v´ıcerozmˇern´ ych ˇcasov´ ych ˇrad 5.5 Z´avˇery z anal´ yzy ˇcasov´ ych ˇrad . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . . .
19 20 22 23 28 29 31 35
6 Regrese radonu na meteorologick´ e promˇ enn´ e 6.1 Identifikace probl´emu . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6.2 Pouˇzit´ı regrese ke zpˇresnˇen´ı odhad˚ u . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
36 36 37
7 Odhady koncentrace radonu v ˇ cl´ anc´ıch
49
8 Z´ avˇ er
50
3
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . .
. . . . . . .
. . . . .
. . . . . . .
. . . . .
. . . . . . .
. . . . .
. . . . . . .
. . . . .
. . . . . . .
. . . . .
. . . . . . .
. . . . .
. . . . . . .
. . . . .
. . . . . . .
. . . . .
. . . . . . .
Kapitola 1
´ Uvod Radon a jeho produkty v ovzduˇs´ı byt˚ u, ˇskolsk´ ych zaˇr´ızen´ı a pracoviˇst’ maj´ı na svˇedom´ı v´ıce neˇz ˇ a republika s pr˚ 70 % veˇsker´e d´avky oz´aˇren´ı obyvatelstva. Cesk´ umˇernou koncentrac´ı objemov´e 3 aktivity radonu 140 Bq/m pˇritom patˇr´ı k zem´ım s nejvyˇsˇs´ı pr˚ umˇernou koncentrac´ı radonu na svˇetˇe. Becquerel je odvozen´a jednotka definovan´a jako aktivita radioaktivn´ı l´atky pˇri n´ıˇz dojde k jednomu rozpadu atomov´eho j´adra za sekundu. Pro plyny se v praxi ˇcasto pouˇz´ıvaj´ı relativn´ı jednotky, napˇr. 3 Bq/m . Koncentrace radonu v ovzduˇs´ı budovy se mˇen´ı bˇehem dne a noci, bˇehem jednotliv´ ych dn´ı, roˇcn´ıch obdob´ı a dokonce i bˇehem let. Koncentrace pˇr´ırodn´ıho radioaktivn´ıho plynu radonu v domˇe se mˇen´ı v ˇcase a je z´avisl´a na pˇr´ısunu tohoto plynu do budovy a ventilaci podle rovnice: da/dt = R(t) − k(t).a(t) , kde a(t) je koncentrace radonu, R(t) pˇr´ısun a k(t) ventilace v ˇcase t. Jak pˇr´ısun R tak ventilace k se mˇen´ı v ˇcase a z´avis´ı na ˇradˇe parametr˚ u, zejm´ena vˇsak na podtlaku dp v budovˇe. Aktivn´ı nas´av´an´ı radonu budovou (kom´ınov´ y efekt) ze zemˇe hraje v pˇr´ısunu radonu zpravidla nejvˇetˇs´ı roli. Toto nas´av´an´ı vzr˚ ust´a tehdy, zvˇetˇsuje-li se rozd´ıl vnitˇrn´ı a venkovn´ı teploty a t´ım podtlak v budovˇe. Proto lze pozorovat zpravidla nejvˇetˇs´ı pˇr´ısun radonu do budovy v noci a v rann´ıch hodin´ach, a tedy i v´ıcem´enˇe pravideln´e pˇrirozen´e kol´ıs´an´ı koncentrace radonu bˇehem dne a noci. Ze stejn´ ych d˚ uvod˚ u je v pr˚ umˇeru vˇetˇs´ı pˇr´ısun radonu v zimn´ım obdob´ı neˇz v letn´ım. Vˇetr´an´ı m´ıstnosti koncentraci radonu pochopitelnˇe silnˇe ovlivˇ nuje. Koncentrace radonu i doba, za kterou se ust´al´ı, jsou nepˇr´ımo u ´mˇern´e intenzitˇe vˇetr´an´ı. I v uzavˇren´e m´ıstnosti doch´az´ı k u ´niku radonu z m´ıstnosti (zpravidla minim´alnˇe kolem 10 % za hodinu), takˇze koncentrace radonu nar˚ ust´a po uzavˇren´ı m´ıstnosti zpravidla jen nˇekolik hodin, neˇz dojde k rovnov´aze mezi pˇr´ısunem radonu a jeho pˇrirozen´ ym u ´nikem. Poznamenejme, ˇze i ve venkovn´ım ovzduˇs´ı je pˇr´ıtomno jist´e mal´e mnoˇzstv´ı radonu (kolem 10 Bq/m3 ). Tato koncentrace pˇredstavuje minim´aln´ı hodnotu, pod kterou koncentrace uvnitˇr domu nikdy neklesne. V naˇs´ı pr´aci tuto venkovn´ı u ´roveˇ n neuvaˇzujeme. Pˇred anal´ yzou hodnot namˇeˇren´ ych uvnitˇr objekt˚ u by totiˇz bylo moˇzn´e nejprve venkovn´ı koncentraci odeˇc´ıst. Ne vˇzdy je vˇsak moˇzn´e mˇeˇrit radon po dobu cel´eho roku. Proto je z praktick´eho hlediska potˇreba zjistit, co se d´a ˇr´ıci o celoroˇcn´ım pr˚ umˇeru (kter´ y je d˚ uleˇzit´ y z hlediska d´avek obyvatel˚ um domu) na z´akladˇe kratˇs´ıch souvisl´ ych mˇeˇren´ı (napˇr. p˚ ulhodinov´ ych, hodinov´ ych, denn´ıch, t´ ydenn´ıch, mˇes´ıˇcn´ıch). Z takto z´ıskan´ ych v´ ysledk˚ u se pak mus´ıme pokusit odhadnout celoroˇcn´ı pr˚ umˇernou koncentraci radonu v objektu, kter´a je rozhoduj´ıc´ı pro jeho zdravotnˇe (ne)z´avadn´e ob´ yv´an´ı.
4
1.1
Zad´ an´ı u ´ kolu
V neob´ yvan´em objektu v obci Telec´ı, okres Svitavy, 49◦ 41’54” s. ˇs., 16◦ 10’49” v. d. (obr. 1.1), byla mˇeˇrena po dobu 1 roku po 30 minut´ach koncentrace radonu v ovzduˇs´ı domu. Kaˇzd´e mˇeˇren´ı pˇredstavuje pr˚ umˇernou hodnotu bˇehem t´eto p˚ ulhodiny. D´ale jsou k dispozici data z nedalek´ ych meteorologick´ ych stanic.
Obr´azek 1.1: Obec Telec´ı ´ Uloha: Jak´ ym rozdˇelen´ım hodnoty nejl´epe popsat, co je nejlepˇs´ı ukazatel roˇcn´ıho pr˚ umˇeru na z´akladˇe r˚ uzn´ ych kratˇs´ıch mˇeˇren´ı a jak´e jsou nejistoty odhadu. D´ale vz´ıt v u ´vahu teplotu a prov´est stejn´e anal´ yzy (koncentrace m´a zpoˇzdˇen´ı za zmˇenami parametr˚ u, zkuste zjistit jak velk´e). Pokuste se naj´ıt nejlepˇs´ı metodu pro zjiˇstˇen´ı roˇcn´ıho pr˚ umˇeru na z´akladˇe kratˇs´ıch mˇeˇren´ı.
5
Kapitola 2
Radon 2.1
Z´ akladn´ı fyzik´ alnˇ e-chemick´ e vlastnosti
Radon je nejtˇeˇzˇs´ım prvkem ve skupinˇe vz´acn´ ych plyn˚ u, je radioaktivn´ı. • Chemick´a znaˇcka Rn, (lat. Radon) • Atomov´e ˇc´ıslo 86 • Relativn´ı atomov´a hmotnost 222 amu 3
• Hustota 9, 73 kg/m (patˇr´ı mezi nejhustˇs´ı zn´am´e plyny) • Teplota t´an´ı −71, 15◦ C, tj. 202 K • Teplota varu −61, 55◦ C, tj. 211, 3 K Bezbarv´ y plyn, bez chuti a z´apachu, nereaktivn´ı. Vznik´a jako produkt radioaktivn´ıho rozpadu radia a uranu a d´ıky sv´e nest´alosti postupnˇe zanik´a dalˇs´ım radioaktivn´ım rozpadem.
2.2
Pˇ r´ırodn´ı radioaktivita a problematika radonu
Obavy obyvatelstva z radioaktivity jsou dnes soustˇredˇeny zejm´ena na umˇel´e zdroje z´aˇren´ı, zvl´aˇstˇe na jadern´a zaˇr´ızen´ı. Vˇetˇsina lid´ı ani netuˇs´ı, ˇze zdaleka nejvˇetˇs´ı oz´aˇren´ı obyvatelstva je zp˚ usobeno zdroji pˇr´ırodn´ımi (Obr. 2.1).
2.3
P˚ usoben´ı radonu na lidsk´ y organismus
Zv´ yˇsen´ y v´ yskyt radonu v urˇcit´e lokalitˇe sebou pˇrin´aˇs´ı n´ar˚ ust nebezpeˇc´ı v´ yskytu rakoviny, pˇredevˇs´ım plicn´ı. Jsou-li radon a jeho rozpadov´e produkty vdechnuty at’ uˇz samotn´e, ˇci usazen´e na aerosolov´e nebo prachov´e ˇc´astice, z˚ ust´avaj´ı v d´ ychac´ıch cest´ach, resp. v plicn´ıch skl´ıpc´ıch, kde se d´ale rozpadaj´ı, pˇriˇcemˇz bombarduj´ı plicn´ı v´ ystelku (sliznici) vysokoenergetick´ ymi ˇc´asticemi (alfa, beta rozpad). Buˇ nky sliznice, kter´e pr˚ ubˇeˇznˇe a po cel´ y ˇzivot ˇclovˇeka dˇelen´ım zajiˇst’uj´ı regeneraci v´ ystelky, jsou z´asahem z´aˇren´ı poˇskozeny nebo usmrceny. Tato poˇskozen´ı se kumuluj´ı a po pˇrekroˇcen´ı urˇcit´e meze nevznik´a jiˇz pˇri dˇelen´ı funkˇcn´ı buˇ nka v´ ystelky, ale buˇ nka rakovinov´a. Odborn´ıci prok´azali, ˇze v pˇr´ıpadˇe dlouhodob´eho p˚ usoben´ı radonu a jeho dceˇrin´ ych rozpadov´ ych produkt˚ u na pl´ıce se prudce zvyˇsuje moˇznost vzniku rakoviny.
6
Obr´azek 2.1: Rozdˇelen´ı d´avek oz´aˇren´ı obyvatelstva - celoˇzivotn´ı pr˚ umˇer
2.4
Pronik´ an´ı radonu do budovy
Obr´azek 2.2: Model pronik´an´ı radonu do budovy Radon se do budovy m˚ uˇze dostat: • z podloˇz´ı • ze stavebn´ıho materi´alu • z dod´avan´e vody Podloˇ z´ı je zpravidla nejv´ yznamnˇejˇs´ım zdrojem radonu. Pˇr´ırodn´ı radionuklidy jsou ve stopov´em mnoˇzstv´ı ve vˇsech hornin´ach. Jedn´a se pˇredevˇs´ım o uran 238 U. Nejvyˇsˇs´ı obsah uranu a jeho rozpadov´ ych produkt˚ u maj´ı vyvˇrel´e horniny typu syenit˚ u, ˇzul, granodiorit˚ u apod. Tyto horniny vznikaj´ı ztuhnut´ım magmatu, kter´ y vznik´a pˇretaven´ım hornin ve svrchn´ım pl´aˇsti Zemˇe. Protoˇze 7
horninov´e sloˇzen´ı ˇcesk´eho masivu je z velk´e ˇc´asti tvoˇreno pr´avˇe vyvˇrel´ ymi a metamorfovan´ ymi horninami, je zˇrejm´e, ˇze pˇr´ısun radonu z tohoto podloˇz´ı je vyˇsˇs´ı. Bˇeˇzn´e hodnoty koncentrace 3 radonu v hloubce 1 m pod zem´ı b´ yvaj´ı vyˇsˇs´ı neˇz 10 000 Bq/m Na vstup radonu do domu m´a vˇsak v´ yznamn´ y vliv tak´e plynopropustnost zeminy (ˇc´ım propustnˇejˇs´ı, t´ım vˇetˇs´ı riziko), pˇr´ıpadnˇe poruchy v hornin´ach pod objektem, tektonick´e zmˇeny. Pouˇ zit´ y stavebn´ı materi´ al je druh´ ym moˇzn´ ym zdrojem radonu. Jedn´a se zejm´ena o materi´aly s vyˇsˇs´ım obsahem uranu a radia, z nˇehoˇz radon trvale vznik´a. Takov´ ymi materi´aly mohly b´ yt v nˇekter´ ych lokalit´ach v´ yrobky ze ˇskv´ary, pop´ılk˚ u apod. Podzemn´ı voda - radioaktivn´ı plyn radon se rozpouˇst´ı ve vodˇe. Podzemn´ı voda, kter´a proud´ı skrz horniny a zeminy obsahuj´ıc´ı radon, je t´ımto plynem nasycov´ana. Pˇri vyuˇzit´ı t´eto vody pro z´asobov´an´ı pitnou a uˇzitkovou vodou, doch´az´ı k uvolˇ nov´an´ı tohoto plynu v objektech. Pˇri pouˇz´ıv´an´ı vody v bytˇe se ˇc´ast radonu uvolˇ nuje do ovzduˇs´ı (pˇri sprchov´an´ı a myt´ı asi 50 %, pˇri vaˇren´ı a pran´ı t´emˇeˇr 100 %) a vytv´aˇr´ı zde kr´atkodob´e produkty pˇremˇeny radonu, jejichˇz vdechov´an´ı pˇrisp´ıv´a k oz´aˇren´ı osob. Pit´ı vody je z hlediska oz´aˇren´ı povaˇzov´ano za m´enˇe v´ yznamn´e.
2.5
Migrace radonu z podloˇ z´ı
Z miner´al˚ u mateˇrsk´e horniny, kter´a obsahuje r´adium 226 Ra (posledn´ı ˇclen uranov´e rozpadov´e ˇrady pˇred radonem), se uvolˇ nuj´ı pˇri rozpadu atomy radonu 222 Rn. Tento proces se naz´ yv´a emanace. Emanace zahrnuje vlastn´ı dˇej rozpadu r´adia, n´asleduje dˇej migrace atomu radonu po krystalov´e mˇr´ıˇzce miner´alu k jeho povrchu a koneˇcnˇe pˇrechod atomu Rn do p´or˚ u a trhlin horniny. Koncentrace radonu v p˚ udn´ım vzduchu tedy tvoˇr´ı ty atomy Rn, kter´e pronikly aˇz do p´or˚ u hornin a zemin. V t´eto f´azi doch´az´ı ke dvˇema z´akladn´ım typ˚ um transportu radonu z geologick´eho podloˇz´ı: 1. Dif´ uze je jev zp˚ usoben´ y tepeln´ ym pohybem molekul a atom˚ u plynu, kter´ y vede k jejich pˇrem´ıst’ov´an´ı z m´ıst s vyˇsˇs´ı koncentrac´ı do m´ıst s niˇzˇs´ı koncentrac´ı. Migrace radonu dif´ uz´ı z´avis´ı na p´orovitosti prostˇred´ı, uspoˇr´ad´an´ı ˇc´astic horniny, na nasycenosti p´or˚ u zeminy kapalinou a na teplotˇe. Z fyzik´aln´ı podstaty jevu vypl´ yv´a, ˇze vzd´alenost i rychlost dif´ uze je velmi mal´a a vzd´alenost, na kterou se radon dif´ uz´ı m˚ uˇze pˇrem´ıstit, ˇcin´ı max. 10 m. 2. Konvekce radonu je zp˚ usobena vnˇejˇs´ımi fyzik´aln´ımi jevy, napˇr. tlakov´ ymi a teplotn´ımi gradienty v geologick´em prostˇred´ı apod. Na teplotn´ım gradientu pˇr´ımo z´avis´ı i tlakov´ y gradient. Tepl´ y (ohˇra´t´ y) a ˇridˇs´ı vzduch uvnitˇr objektu stoup´a d´ıky kom´ınov´emu efektu vzh˚ uru a m´a tendenci pronikat do vyˇsˇs´ıch podlaˇz´ı objektu. T´ım vznik´a ve spodn´ıch ˇc´astech objektu (pˇr´ızem´ı, pˇr´ıp. sklep) podtlak, kter´ y je vyrovn´av´an pˇris´av´ an´ım studen´eho a na radon vysoce obohacen´eho vzduchu trhlinami a prasklinami v neizolovan´e podlaze, betonov´ ych desk´ach, sp´arami mezi zdmi a podlahou, pˇr´ıp. prostupy inˇzen´ yrsk´ ych s´ıt´ı apod. Objekt tak vlastnˇe nas´av´a radon z geologick´eho podloˇz´ı objektu (Obr. 2.2). Rychlost transportu radonu konvekc´ı je o nˇekolik ˇr´ad˚ u vyˇsˇs´ı neˇz dif´ uz´ı. Radon m˚ uˇze v p˚ udˇe ˇci tektonicky poruˇsen´e horninˇe migrovat aˇz na vzd´alenost nˇekolika des´ıtek metr˚ u od zdroje. Mezi dalˇs´ı doplˇ nuj´ıc´ı faktory patˇr´ı tak´e • Propustnost hornin a p˚ ud • Tektonick´e poruˇsen´ı hornin r˚ uzn´ ymi zlomy a pˇresmyky. Tyto poruchy tvoˇr´ı v´ ybornou transportn´ı cestu pro radon, nebot’ m˚ uˇze pod´el poruch migrovat jednoduˇseji neˇz kompaktn´ı horninou. Ter´enn´ımi mˇeˇren´ımi bylo prok´az´ano, ˇze nad tektonick´ ymi poruchami ze z´akladov´ ych p˚ ud unik´a aˇz nˇekolikan´asobn´e mnoˇzstv´ı radonu, neˇz nad horninami neporuˇsen´ ymi. • Teplota atmosf´ery a p˚ udy. Zp˚ usobuje zmˇeny objemov´e aktivity radonu bˇehem kalend´aˇrn´ıho roku. V naˇsich zemˇepisn´ ych ˇs´ıˇrk´ach byl pozorov´an pokles pr˚ umˇern´ ych radonov´ ych hodnot v letn´ıch mˇes´ıc´ıch (n´ızk´a vlhkost p˚ udy, dobˇre odvˇetran´ y p˚ udn´ı profil) a jejich n´ar˚ ust v zimn´ım 8
obdob´ı. Tyto rozd´ıly jsou zp˚ usobeny promrz´an´ım svrchn´ıch p˚ udn´ıch profil˚ u v zimn´ıch mˇes´ıc´ıch, ˇc´ımˇz doch´az´ı k uzavˇren´ı p´or˚ u v p˚ udˇe, t´ım se radon akumuluje v hlubˇs´ıch horizontech profilu a nem˚ uˇze volnˇe unikat do atmosf´ery. • Mezi dalˇs´ı faktory ovlivˇ nuj´ıc´ı pronik´an´ı radonu z podloˇz´ı patˇr´ı vlhkost p˚ udy, sr´aˇzkov´a ˇcinnost, tlak vzduchu, rychlost vˇetru, nasycenost horninov´eho podloˇz´ı mineralizovanou podzemn´ı vodou, charakter vertik´aln´ıho profilu hornin, jejich homogenita apod. Tyto faktory vˇetˇsinou p˚ usob´ı ve vz´ajemn´e kombinaci, pˇriˇcemˇz se ned´a pˇresnˇe urˇcit pod´ıl jednotliv´ ych faktor˚ u. D´a se vˇsak obecnˇe ˇr´ıci, ˇze za vlhk´eho poˇcas´ı je radon zadrˇzov´an v p˚ udˇe a do atmosf´ery unik´a m´enˇe.
9
Kapitola 3
Data K dispozici jsme dostali 18 932 p˚ ulhodinov´ ych mˇeˇren´ı ve dnech od 19.4.2003 do 28.5.2004 s obˇcasn´ ymi v´ ypadky proudu. Data jsme se rozhodli oˇrezat na rok od 1.5.2003 - 30.4.2004. Anal´ yza dat byla provedena v programech Microsoft Excel, R a Statistica.
3.1
´ Uprava dat
V prvn´ı ˇradˇe jsme potˇrebovali dostat kompletn´ı roˇcn´ı pr˚ ubˇeh, tedy pˇredevˇs´ım doplnit v´ ypadky. V t´eto situaci je moˇzn´e pouˇz´ıt sloˇzit´ ych aproximaˇcn´ıch metod, ale rozhodli jsme se pouˇz´ıt jednoduchou intuitivn´ı metodu, nebot’ tohle nen´ı tˇeˇziˇstˇe naˇs´ı pr´ace. Pˇri kr´atk´ ych v´ ypadc´ıch (1 aˇz 3 hodnoty) jsme data doplnili aritmetick´ ym pr˚ umˇerem okoln´ıch hodnot, pˇr´ıpadnˇe jednoduchou line´arn´ı interpolac´ı. Pˇri delˇs´ıch (v´ıcehodinov´ ych) v´ ypadc´ıch jsme vyuˇz´ıvali hodnot namˇeˇren´ ych v okoln´ıch dnech. Touto u ´pravou dat jsme dostali ˇcasovou ˇradu s 17 568 p˚ ulhodinov´ ymi hodnotami radonu, jej´ıˇz pr˚ ubˇeh m˚ uˇzeme vidˇet na obr. 3.1.
5000
Radon (Bq/m3)
4000
3000
2000
1000
0
1.5.2003 0:08
13.8.2003 4:16
25.11.2003 8:05
8.3.2004 12:22
Den (hodina)
Obr´azek 3.1: Pr˚ ubˇeh radonu
10
3.2
Meteorologick´ e data
Dalˇs´ı data, kter´a jsme mˇeli k dispozici, jsou u ´daje ze dvou meteorologick´ ych stanic. Prvn´ı je stanice Svratouch (okres Chrudim, 49◦ 43’46” s. ˇs., 16◦ 01’53” v. d.), vzd´alen´a asi 11 km od obce Telec´ı. Odtud m´ame k dispozici hodinov´a pozorov´an´ı uveden´ ych veliˇcin, pro kaˇzd´ y den 14 hodnot v ˇcasech ´ ı nad Orlic´ı (49◦ 58’27” s. ˇs., 16◦ 23’51” v. d.) asi 7:00 aˇz 20:00. Druh´a stanice se nach´az´ı v Ust´ 34 km od naˇseho objektu. Odtud m´ame pro kaˇzd´ y den kompletn´ıch 24 hodinov´ ych pozorov´an´ı. V obou pˇr´ıpadech m´ame k dispozici data pro odpov´ıdaj´ıc´ı obdob´ı od 1. 5. 2003 do 30. 7. 2004, kdy jsme mˇeˇrili koncentraci radonu v naˇsem domˇe. Mimo teploty m´ame k dispozici tak´e informace o atmosf´erick´em tlaku (hPa), rychlosti vˇetru (m/s), rosn´em bodˇe (◦ C), oblaˇcnosti, sr´aˇzk´ach a smˇeru vˇetru. Z fyzik´aln´ı podstaty procesu, kter´ ym se radon dost´av´a do budovy, plyne, ˇze jeho koncentrace z´avis´ı na teplotˇe a tlaku, jejich pr˚ ubˇeh je vidˇet na obr. 3.2 a obr. 3.3.
990
Tlak (hPa)
980
970
960
950
940
1.5.2003
23.7.2003
14.10.2003
6.1.2004
29.3.2004
Den
Obr´azek 3.2: Tlak
3.3
Vlastnosti dat
Podrobnˇejˇs´ı pohled na naˇse data n´am odhal´ı denn´ı a roˇcn´ı periodicitu koncentrace radonu, kter´e jasnˇe plynou z fyzik´aln´ıho modelu chov´an´ı radonu. Tak´e lehce zjist´ıme, ˇze letn´ı mˇes´ıce se vyznaˇcuj´ı sp´ıˇs niˇzˇs´ımi hodnotami a menˇs´ım rozptylem, zimn´ı data maj´ı vysok´e hodnoty a velk´ y rozptyl, viz. tabulka 3.1. den 26.1.2004 27.1.2004 28.1.2004 29.1.2004 30.1.2004
radon (Bq/m3 ) 2940,03125 493,5 1913,36458 3112,16667 829,97917
Tabulka 3.1: Pˇr´ıklad denn´ıch pr˚ umˇeru radonu
11
40
30
Teplota (°C)
20
10
0
-10
-20
1.5.2003
23.7.2003
14.10.2003
6.1.2004
29.3.2004
Den
Obr´azek 3.3: Teplota
V chladn´ ych mˇes´ıc´ıch taky m˚ uˇzeme sledovat velk´e rozd´ıly mezi hodnotami v r´amci jednoho dne, viz. tabulka 3.2. den 20.2.04
pr˚ umˇ er 669,7813
min 85
max 1956
Tabulka 3.2: Pˇr´ıklad denn´ıho pr˚ ubˇehu radonu
V n´asleduj´ıc´ıch kapitol´ach budeme k naˇsemu probl´emu pˇristupovat ze tˇr´ı hledisek • odhady bez pouˇzit´ı meteorologick´ ych promˇenn´ ych • anal´ yza ˇcasov´ ych ˇrad • regrese
12
Kapitola 4
Odhady bez pouˇ zit´ı meteorologick´ ych promˇ enn´ ych Nyn´ı se na data nebudeme d´ıvat jako na ˇcasovou ˇradu, ale pouze jako na neuspoˇr´adan´ y soubor hodnot. M˚ uˇzeme si napˇr´ıklad nechat nakreslit histogram p˚ ulhodinov´ ych mˇeˇren´ı (obr. 4.1).
Po et pozorování
2500
2000
1500
1000
500
0
0
1000
2000
3000
4000
Hodnoty
Obr´azek 4.1: Histogram z p˚ ulhodinov´ ych mˇeˇren´ı Pˇri ot´azce o druhu rozdˇelen´ı n´am bylo doporuˇceno pracovat s logaritmicko-norm´aln´ım rozdˇelen´ım, kter´e se ˇcasto pouˇz´ıv´a pr´avˇe pˇri modelov´an´ı pˇr´ırodn´ıch jev˚ u.
4.1
Logaritmicko-norm´ aln´ı rozdˇ elen´ı
Logaritmicko-norm´aln´ı rozdˇelen´ı je rozdˇelen´ım n´ahodn´e veliˇciny, jej´ıˇz logaritmus m´a norm´aln´ı rozdˇelen´ı. Takˇze kdyˇz Y je n´ahodn´a veliˇcina s norm´aln´ım rozdˇelen´ım, potom X = exp(Y ) m´a logaritmicko-norm´aln´ı rozdˇelen´ı. Naopak, kdyˇz n´ahodn´a veliˇcina X m´a log-norm´aln´ı rozdˇelen´ı, tak Y = ln(X) m´a norm´aln´ı rozdˇelen´ı. Hustota logaritmicko-norm´aln´ıho rozdˇelen´ı je µ ¶ −(ln x − µ)2 1 √ exp (4.1) f (x, µ, σ) = 2σ 2 xσ 2π 13
pro x > 0, kde µ a σ 2 jsou stˇredn´ı hodnota a rozptyl zlogaritmovan´e promˇenn´e Y . Pro stˇredn´ı hodnotu plat´ı 2 E(X) = eµ+σ /2 (4.2) a pro rozptyl
2
2
var(X) = (eσ − 1)e2µ+σ .
(4.3)
Odhady parametr˚ u metodou maxim´aln´ı vˇerohodnosti jsou µ ˆ=
1X ln xk n
(4.4)
k
1X σˆ2 = (ln xk − µ ˆ)2 . n
(4.5)
k
Jak si m˚ uˇzeme vˇsimnout, µ ˆ je moˇzn´e pˇrepsat jako µ ˆ = ln( pr˚ umˇer.
4.2
Q
1
k
xk ) n , kde (
Q
1
k
xk ) n je geometrick´ y
Vlastn´ı postup
Na obr´azku 4.2 je vidˇet, ˇze odhadnut´e logaritmicko-norm´aln´ı rozdˇelen´ı nadhodnocuje v´ yskyt niˇzˇs´ıch hodnot a podhodnocuje v´ yskyt vyˇsˇs´ıch hodnot. Odhadnut´e Weibullovo rozdˇelen´ı se chov´a pr´avˇe naopak. Takˇze je vidˇet, ˇze ani jedno rozdˇelen´ı n´am u ´plnˇe nevyhovuje.
Obr´azek 4.2: Hled´an´ı rozdˇelen´ı Podle naˇseho n´azoru je pˇr´ıstup k dat˚ um pˇres rozdˇelen´ı neodpov´ıdaj´ıc´ı realitˇe, jelikoˇz nejde o n´ahodn´ y v´ ybˇer. Rozhodli jsme se tud´ıˇz nezkoumat tuto moˇznost do hloubky a d´ale t´ımto smˇerem nepostupovat. Pˇr´ıstup pˇres rozdˇelen´ı by se mohl uplatnit napˇr´ıklad pˇri pr´aci s daty z vˇetˇs´ıho poˇctu dom˚ u.
4.3
Nejlepˇ s´ı odhady
V dalˇs´ı ˇc´asti se pod´ıv´ame na to, kter´a statistika je nejlepˇs´ım odhadem celoroˇcn´ıho pr˚ umˇeru. Jako odhad vyzkouˇs´ıme aritmetick´ y pr˚ umˇer, medi´an a geometrick´ y pr˚ umˇer za dan´e obdob´ı. Celoroˇcn´ı
14
3
pr˚ umˇer z p˚ ulhodinov´ ych mˇeˇren´ı v naˇsem domu je 1077,263 Bq/m . Jako veliˇcinu, kter´a n´am ˇrekne jak dobr´ y odhad roˇcn´ıho pr˚ umˇeru d´av´a dan´a statistka, pouˇzijeme v u n u 1 X ¯ 2, S=t (Xi − X) n − 1 i=1 ¯ je celoroˇcn´ı pr˚ kde X umˇer a Xi je hodnota statistiky pro i-t´e obdob´ı. Pro lepˇs´ı orientaci taky zavedeme promˇennou index Xi I= ¯ . X Nejkratˇs´ım ˇcasov´ ym u ´sekem, kter´ ym se budeme zab´ yvat, je jeden den. Denn´ı S
arit. pr˚ umˇer 770,1008
medi´ an 812,2487
geom. pr˚ umˇer 758,3017323
Tabulka 4.1: Odhady z denn´ıch mˇeˇren´ı
Index
(denní geom. pr m r/ro ní pr m r)
Jak je patrn´e uˇz z hodnoty S, variabilita je pˇri denn´ım mˇeˇren´ı vysok´a. Jako nejlepˇs´ı se uk´azal odhad z denn´ıch dat pomoc´ı geometrick´eho pr˚ umˇeru (Obr. 4.3).
4,0 3,5 3,0 2,5 2,0 1,5 1,0 0,5 0,0 1.5.2003
9.8.2003
17.11.2003
25.2.2004
Den
Obr´azek 4.3: Indexy denn´ıch geometrick´ ych pr˚ umˇer˚ u Denn´ı odhady jsou tedy prakticky nepouˇziteln´e. Jak situace dopadne pˇri t´ ydenn´ım mˇeˇren´ı ukazuje n´asleduj´ıc´ı tabulka (Tab. 4.2) T´ ydenn´ı S
arit. pr˚ umˇer 569,7654
medi´ an 618,6895
geom. pr˚ umˇer 538,9953
Tabulka 4.2: Odhady z t´ ydenn´ıch mˇeˇren´ı Nejlepˇs´ım odhadem se opˇet uk´azal t´ ydenn´ı geometrick´ y pr˚ umˇer (Obr. 4.4). Uˇz na prvn´ı pohled je jasn´e, ˇze t´ ydenn´ı odhady budou kvalitnˇejˇs´ı jak odhady denn´ı. Vzhledem k prodlouˇzen´ı doby mˇeˇren´ı bychom vˇsak oˇcek´avali v´ yraznˇeji kvalitnˇejˇs´ı odhady. Odchylka t´ ydenn´ıch odhad˚ u je st´ale velmi vysok´a.
15
2,5
2,0
Index(týdenní geom. pr
m
r/ro ní pr
m
r)
3,0
1,5
1,0
0,5
0,0 18(03)
28(03)
38(03)
48(03)
6(04)
16(04)
Týden(rok)
Obr´azek 4.4: Indexy t´ ydenn´ıch geometrick´ ych pr˚ umˇer˚ u Dalˇs´ı uvaˇzovanou d´elkou mˇeˇren´ı bude 14 dn´ı (Tab. 4.3, Obr. 4.5). Opˇet se nejlepˇs´ım uk´azal geometrick´ y pr˚ umˇer. Dvout´ ydenn´ı S
arit. pr˚ umˇer 476,9652
medi´ an 591,9904
geom. pr˚ umˇer 446,3559
Index
(14 denní geom. pr m r/ro ní pr m r)
Tabulka 4.3: Odhady z dvout´ ydenn´ıch mˇeˇren´ı
3,0
2,5
2,0
1,5
1,0
0,5
0,0 18(03)
28(03)
38(03)
48(03)
6(04)
16(04)
14 denní úseky (po áte ní týdenr(rok))
Obr´azek 4.5: Indexy dvout´ ydenn´ıch geometrick´ ych pr˚ umˇer˚ u Dalˇs´ımi odhady budou odhady mˇes´ıˇcn´ı. Konkr´etnˇe naˇsich 366 dn´ı rozdˇel´ıme na 12 mˇes´ıc˚ u pˇresnˇe v souladu s bˇeˇzn´ ym kalend´aˇrem, tj. nˇekter´ y mˇes´ıc bude m´ıt 30, nˇekter´ y 31 a jeden 29 dn´ı.
16
Mˇ es´ıˇ cn´ı S
arit. pr˚ umˇer 443,0852
medi´ an 473,134
geom. pr˚ umˇer 440,8478
Tabulka 4.4: Odhady z mˇes´ıˇcn´ıch mˇeˇren´ı
1.5
1.0
0.5
Index(m
sí ní geom.pr
m
r/ro ní pr
m
r)
2.0
0.0 5(03)
7(03)
9(03)
11(03)
1(04)
3(04)
M síc(rok)
Obr´azek 4.6: Indexy mˇes´ıˇcn´ıch geometrick´ ych pr˚ umˇer˚ u Pro ilustraci se pod´ıv´ame tak´e na odhady dvoumˇes´ıˇcn´ı (Tab. 4.5). Jsme si vˇedomi, ˇze pˇri roˇcn´ım mˇeˇren´ı to nebude m´ıt velkou vypov´ıdac´ı hodnotu, ale alespoˇ n nast´ın´ı kam smˇerovat u ´vahy, kdyˇz budou k dispozici data z delˇs´ıch mˇeˇren´ı. V tomto pˇr´ıpadˇe se odhady opˇet vylepˇsili, jako nejlepˇs´ı odhad vyˇsel aritmetick´ y pr˚ umˇer. Dvoumˇ es´ıˇ cn´ı S
arit. pr˚ umˇer 411,5684
medi´ an 474,9325
geom. pr˚ umˇer 434,9082
Tabulka 4.5: Odhady z dvoumˇes´ıˇcn´ıch mˇeˇren´ı Odhady jsem se pokouˇseli vylepˇsit taky rozdˇelen´ım mˇes´ıc˚ u na studen´e a tepl´e, pˇriˇcemˇz za studen´ y byl oznaˇcen´ y mˇes´ıc, v kter´em teplota v noci trvale klesla pod 0◦ C. V naˇsem roku jsme shodou okolnost´ı dostali 6 tepl´ ych a 6 studen´ ych mˇes´ıc˚ u. Odhadovali jsme roˇcn´ı pr˚ umˇer na z´akladˇe mˇes´ıˇcn´ıch mˇeˇren´ı. Z naˇsich v´ ysledk˚ u v letn´ıch mˇes´ıc´ıch se tyto odhady m´ırnˇe zhorˇsili (nejniˇzˇs´ı S = 467, 55). V zimn´ıch mˇes´ıc´ıch se naopak odhad m´ırnˇe zlepˇsil (pro geom. pr˚ umˇer S = 409, 39). Pokud bychom tedy mˇes´ıˇcn´ı mˇeˇren´ı prov´adˇeli ve studen´ ych mˇes´ıc´ıch, m˚ uˇzeme oˇcek´avat lepˇs´ı v´ ysledek jako v mˇes´ıc´ıch tepl´ ych. Ani t´ımto zp˚ usobem jsme vˇsak nedos´ahli v´ ysledku lepˇs´ıho neˇz S = 400. Obecnˇe samozˇrejmˇe plat´ı, ˇze ˇc´ım delˇs´ı dobu budeme mˇeˇrit, t´ım kvalitnˇejˇs´ı odhad z´ısk´ame. Pˇresvˇedˇcili jsme se vˇsak, ˇze ani pro delˇs´ı mˇeˇren´ı nez´ısk´ame pˇr´ıliˇs kvalitn´ı odhady.
17
Pro porovn´an´ı pˇrikl´ad´ame kompletn´ı tabulku (Tab. 4.6): Denn´ı S T´ ydenn´ı S Dvout´ ydenn´ı S Mˇ es´ıˇ cn´ı S Dvoumˇ es´ıˇ cn´ı S
arit. pr˚ umˇer 770,1008 arit. pr˚ umˇer 569,7654 arit. pr˚ umˇer 476,9652 arit. pr˚ umˇer 443,0852 arit. pr˚ umˇer 411,5684
medi´ an 812,2487 medi´ an 618,6895 medi´ an 591,9904 medi´ an 473,134 medi´ an 474,9325
Tabulka 4.6: Odhady
18
geom. pr˚ umˇer 758,3017 geom. pr˚ umˇer 538,9953 geom. pr˚ umˇer 446,3559 geom. pr˚ umˇer 440,8478 geom. pr˚ umˇer 434,9082
Kapitola 5
Anal´ yza z hlediska ˇ casov´ ych ˇ rad
8 log(DataHod)
6
7
3000 2000 0
5
1000
DataHod [Bq.m−3]
4000
´ ı V t´eto kapitole se snaˇz´ıme radon a jeho vztahy k meteorologick´ ym ukazatel˚ um (za stanice Ust´ nad Orlic´ı) vyˇsetˇrovat metodami anal´ yzy ˇcasov´ ych ˇrad. Tento postup se zd´a pˇrirozen´ ym, nebot’ zkouman´e veliˇciny maj´ı charakter ˇcasov´ ych ˇrad. Analyzujeme koncentraci radonu v hodinov´ ych mˇeˇren´ıch (z p˚ ulhodinov´ ych mˇeˇren´ı jsme spravili hodinov´a pomoc´ı pr˚ umˇeru) a vztahy k teplotˇe, rychlosti vˇetru a tlaku, nebot’ tyto tˇri veliˇciny hladinu radonu nejv´ıce ovlivˇ nuj´ı. Vˇetˇsinou zde pracujeme s logaritmy hodnot radonu. Pro anal´ yzu je to vhodnˇejˇs´ı, nebot’ tak sniˇzujeme velk´ y rozptyl, kter´ y je u p˚ uvodn´ıch hodnot (zvl´aˇstˇe ve studenˇejˇs´ıch mˇes´ıc´ıch). Zlepˇsen´ı po zlogaritmov´an´ı lze pozorovat na obr´azku 5.1.
1.5.2003
15.6.2003
31.7.2003
15.9.2003
30.10.2003
15.12.2003
30.1.2004
16.3.2004
30.4.2004
1.5.2003
Time
15.6.2003
31.7.2003
15.9.2003
30.10.2003
15.12.2003
30.1.2004
16.3.2004
30.4.2004
Time
Obr´azek 5.1: Srovn´an´ı p˚ uvodn´ı ˇrady koncentrac´ı radonu a ˇrady zlogaritmovan´e
V prvn´ı ˇc´asti se zab´ yv´ame celoroˇcn´ım pr˚ ubˇehem radonu a moˇznostmi jeho vyuˇzit´ı k odhadu roˇcn´ıho pr˚ umˇeru z kratˇs´ıch mˇeˇren´ı. K pouˇzitelnosti dalˇs´ıch anal´ yz na hodinov´a mˇeˇren´ı jsou vˇsechny ˇrady stacionarizov´any pomoc´ı vyrovnan´ ych hodnot z lok´alnˇe polynomi´aln´ıho regresn´ıho odhadu. Tˇret´ı sekce se t´ yk´a vztah˚ u v ˇcasov´e dom´enˇe - autokorelaˇcn´ı funkce, vz´ajemn´e korelace (cross-correlation). V´ ysledky ukazuj´ı na charakter a m´ıru ovlivnˇen´ı mezi namˇeˇren´ ymi veliˇcinami a tak´e na z´avislost jednotliv´ ych mˇeˇren´ı. V posledn´ı ˇc´asti je pouˇzita spektr´aln´ı anal´ yza na hled´an´ı v´ yznamn´ ych periodick´ ych sloˇzek a f´azov´eho posunu mezi pr˚ ubˇehem radonu a teploty (rychlosti vˇetru, tlaku). Teorie k n´asleduj´ıc´ım anal´ yz´am je k nalezen´ı v [2] a [8].
19
5.1
Vyˇ setˇ rov´ an´ı roˇ cn´ıho pr˚ ubˇ ehu koncentrace radonu
Pro rozumn´ y odhad pr˚ umˇern´e roˇcn´ı koncentrace radonu z kratˇs´ıch ˇcasov´ ych u ´sek˚ u by byla znalost pravideln´eho pr˚ ubˇehu bˇehem roku velmi pˇr´ınosn´a. V minul´ ych kapitol´ach uˇz bylo prezentov´ano, jak jsou kr´atkodob´e odhady zaloˇzen´e na pr˚ umˇeru nepˇresn´e. Pro oblast se zn´am´ ym pravideln´ ym roˇcn´ım pr˚ ubˇehem by bylo moˇzn´e opravit kr´atkodob´e odhady v z´avislosti na tom, v jak´e f´azi roku se nach´azej´ı. Je ovˇsem velmi d˚ uleˇzit´e, z jak´ ych dat jsou tyto opravn´e poloˇzky zkonstruov´any. V naˇsem pˇr´ıpadˇe, kdy m´ame pouze ˇradu roˇcn´ıch mˇeˇren´ı z jednoho domu, jsou moˇznosti vypov´ıdat o pravideln´em roˇcn´ım pr˚ ubˇehu znaˇcnˇe omezen´e. Pro smyslupln´e konstrukce sez´onn´ıho charakteru koncentrace v pr˚ ubˇehu roku by bylo potˇreba m´ıt data z vˇetˇs´ıho poˇctu dom˚ u ve vyˇsetˇrovan´e oblasti. Tak´e data s nˇekolikalet´ ym pr˚ ubˇehem by dopomohli k tvorbˇe u ´ˇcinn´eho roˇcn´ıho modelu a k ovˇeˇren´ı spr´avnosti dan´ ych u ´vah. Data, kter´a pouˇz´ıv´ame, pˇredstavuj´ı jednu realizaci roˇcn´ı periody, tud´ıˇz nen´ı zaruˇcena spr´avnost tohoto postupu pro libovoln´ y jin´ y rok ani jin´e obydl´ı. Z uveden´ ych d˚ uvod˚ u zde pˇredkl´ad´ame pouze velmi jednoduchou uk´azku, jak by se dalo postupovat. Z nedostatku dat je na konstrukci trendu bˇehem roku pouˇzito pouze proloˇzen´ı polynomem 4. stupnˇe. V´ ysledn´a kˇrivka reprezentuj´ıc´ı roˇcn´ı pr˚ ubˇeh je zakreslena spolu s daty na obr´azku 5.2. Jedn´a se sice o velmi hrub´ y odhad, ale z obr´azku je vidˇet, ˇze je pro naˇse ilustrativn´ı u ´ˇcely postaˇcuj´ıc´ı. Pˇribliˇznˇe ˇsest mˇes´ıc˚ u jsou hodnoty nad zakreslen´ ym roˇcn´ım pr˚ umˇerem, zb´ yvaj´ıc´ıch ˇsest mˇes´ıc˚ u pod n´ım. Tak´e je naznaˇcena periodick´a n´avaznost kˇrivky. Pokud bychom mˇeli v´ıcelet´a data, bylo by vhodnˇejˇs´ı hledat tuto roˇcn´ı periodu pomoc´ı n´astroj˚ u spektr´aln´ı anal´ yzy. Pro uk´azku vol´ıme tak´e jednoduchou konstrukci sez´onn´ıch oprav po mˇes´ıc´ıch. Uplatˇ nuje se u ´vaha, ˇze data mˇeˇren´a v urˇcit´e f´azi roku (v demonstraci se jedn´a o kalend´aˇrn´ı mˇes´ıc) staˇc´ı vyn´asobit opravn´ ym koeficientem odpov´ıdaj´ıc´ı f´aze. Pro jednoduchost konstruujeme koeficient jako pod´ıl roˇcn´ıho pr˚ umˇeru a hodnoty, kterou proloˇzen´ y polynom nab´ yv´a v polovinˇe dan´e f´aze (napˇr. pro mˇes´ıc ˇcerven se pouˇzije hodnota kˇrivky k datu 15. ˇcervna). Napoˇcten´e sez´onn´ı koeficienty jsou v tabulce 5.1.
Obr´azek 5.2: Koncentrace radonu v pr˚ ubˇehu roku proloˇzen´a polynomem 4. stupnˇe
20
Mˇes´ıc kvˇeten ˇcerven ˇcervenec srpen z´aˇr´ı ˇr´ıjen listopad prosinec leden u ´nor bˇrezen duben
Sez´onn´ı koeficient 1,811135 1,511384 1,168813 0,9290264 0,7916054 0,7269818 0,7143113 0,7514815 0,8508542 1,037574 1,322565 1,714117
Tabulka 5.1: Uk´azka sez´onn´ıch opravn´ ych koeficient˚ u konstruovan´a na z´akladˇe roˇcn´ıho pr˚ ubˇehu koncentrace radonu
Hodnoty v tabulce pˇribliˇznˇe odpov´ıdaj´ı oˇcek´av´an´ı, ˇze v chladn´ ych mˇes´ıc´ıch je pr˚ umˇer nadhodnocen a v tepl´ ych podhodnocen. Na obr´azku 5.3 je porovn´an´ı odhad˚ u roˇcn´ı koncentrace radonu na z´akladˇe klasick´eho aritmetick´eho pr˚ umˇeru a pr˚ umˇeru sez´onnˇe upraven´eho. Jedn´a se o odhady zkonstruovan´e z hodnot kalend´aˇrn´ıch mˇes´ıc˚ u. Je patrn´e, ˇze u osmi mˇes´ıc˚ u doˇslo k v´ yrazn´emu zlepˇsen´ı pˇri pouˇzit´ı opravn´ ych koeficient˚ u. Pouze v listopadu sez´onn´ı oprava znatelnˇe zhorˇsila pˇredpovˇed’ roˇcn´ıho pr˚ umˇeru. Je to zp˚ usobeno n´arazov´ ym sn´ıˇzen´ım koncentrace radonu v tomto mˇes´ıci (viz. obr´azek 5.2).
Obr´azek 5.3: Vylepˇsen´e sez´onn´ı mˇes´ıˇcn´ı odhady roˇcn´ı pr˚ umˇern´e koncentrace radonu
21
Na celkov´e zlepˇsen´ı odhad˚ u tak´e poukazuje v´ ybˇerov´a smˇerodatn´a odchylka spoˇcten´a z tˇechto dvan´acti odhad˚ u na z´akladˇe jednotliv´ ych kalend´aˇrn´ıch mˇes´ıc˚ u. Hodnota v´ ybˇerov´e smˇerodatn´e odchylky pro neupraven´e mˇes´ıˇcn´ı pr˚ umˇery je 429, 88 a pro sez´onnˇe opraven´e koeficienty 225, 97. I kdyˇz jsme pouˇzili jen demonstrativn´ı postup, dos´ahli jsme podstatnˇe vylepˇsen´ ych odhad˚ u pro roˇcn´ı koncentraci radonu. Konstrukce opravn´ ych koeficient˚ u by se dala zdokonalit pˇri zahrnut´ı meteorologick´ ych promˇenn´ ych ovlivˇ nuj´ıc´ıch roˇcn´ı pr˚ ubˇeh hladiny radonu a pouˇzit´ım v´ıcelet´ ych ˇ s´ı pouˇzitelnosti se d´a dos´ahnout pˇri konstrukci sez´onn´ıch oprav mˇeˇren´ı koncentrace radonu. Sirˇ z velk´eho poˇctu dom˚ u zkouman´e oblasti.
5.2
Stacionarizace dat
V anal´ yze ˇcasov´ ych ˇrad se daj´ı pouˇz´ıvat dva pˇr´ıstupy - anal´ yza v ˇcasov´e dom´enˇe a ve spektr´aln´ı dom´enˇe. Pˇr´ıstupy jsou ekvivalentn´ı z hlediska mnoˇzstv´ı informace o zkouman´ ych ˇrad´ach. Informace je u nich ale pˇred´av´ana v r˚ uzn´e formˇe. Pouˇzijeme obˇe metody a uvid´ıme, ˇze v´ ysledky se shoduj´ı. Vˇetˇsina teorie k tˇemto anal´ yz´am je zaloˇzena na pouˇz´ıv´an´ı stacion´arn´ıch ˇrad. Staˇc´ı uvaˇzovat napˇr´ıklad slabou stacionaritu. Stochastick´ y proces je slabˇe stacion´ arn´ı, pokud m´a v ˇcase konstantn´ı stˇredn´ı hodnotu, konstantn´ı rozptyl a kovarianˇcn´ı strukturu invariantn´ı v˚ uˇci posun˚ um v ˇcase (tj. cov(yt , ys ) = cov(yt+h , ys+h ) pro libovoln´e h). Z tohoto d˚ uvodu v t´eto kapitole stacionarizujeme zkouman´e ˇcasov´e ˇrady. P˚ uvodn´ı pozorov´an´ı nejsou stacion´arn´ı, nebot’ je v nich obsaˇzen roˇcn´ı trend. Postup je n´asleduj´ıc´ı. Metodou lok´aln´ıch line´arn´ıch regresn´ıch odhad˚ u z´ısk´ame vyhlazenou ˇcasovou ˇradu. Tu pak odeˇcteme od p˚ uvodn´ı zkouman´e ˇcasov´e ˇrady. Z´ısk´ame t´ım ˇradu, kter´a m´a v mˇeˇr´ıtku jednoho roku stacion´arn´ı charakter. Pro naˇse data pouˇz´ıv´ame k vyhlazen´ı lok´aln´ı okno o d´elce 61 pozorov´an´ı. K-tou vyhlazenou hodnotu lze z´ıskat z regresn´ıho modelu, kde vysvˇetlujeme k-t´e pozorov´an´ı spolu s nejbliˇzˇs´ımi ˇsedes´ati sousedn´ımi hodnotami vektorem poˇradov´ ych index˚ u vysvˇetlovan´ ych hodnot. Tato regresn´ı metoda je vhodnˇejˇs´ı neˇz vyrovn´an´ı pomoc´ı libovoln´eho j´adra, nebot’ odpadaj´ı probl´emy s odhadem u krajn´ıch hodnot. Vyhlazen´ı na z´akladˇe ˇsedes´ati nejbliˇzˇs´ıch hodnot (60 hodin) nenaruˇs´ı denn´ı periodicitu naˇsich dat a pˇritom roˇcn´ı trend odstran´ı. Grafick´ y v´ ysledek pouˇzit´eho postupu u hodinov´ ych mˇeˇren´ı teploty a logaritm˚ u koncentrace radonu je vidˇet na obr´azku 5.4. Obdobnˇe situace dopadne i pro ˇradu tlaku a rychlosti vˇetru.
22
b) Plot stacDataHod
0
stacDataHod
−1
7 6
−2
5
log(DataHod)
1
8
a) Local linear regression − logDataHod
31.7.2003
30.10.2003
30.1.2004
30.4.2004
1.5.2003
31.7.2003
30.10.2003
30.1.2004
Time
Time
c) Local linear regression − Teplota
d) Plot stacTeplota
30.4.2004
5 0
stacTeplota
−15 −10
−5
10 0 −20
Teplota
20
10
30
15
1.5.2003
1.5.2003
31.7.2003
30.10.2003
30.1.2004
30.4.2004
1.5.2003
31.7.2003
Time
30.10.2003
30.1.2004
30.4.2004
Time
Obr´ azek 5.4: a) vyhlazen´ı ˇrady logaritm˚ u koncentrace radonu na z´akladˇe lok´aln´ı line´arn´ı regrese, b) stacionarizovan´a ˇrada pro radon, c) vyhlazen´ı ˇrady teplot na z´akladˇe lok´aln´ı line´arn´ı regrese, d) stacionarizovan´a ˇrada pro teplotu
5.3
Autokorelaˇ cn´ı funkce, vz´ ajemn´ a korelace
V t´eto sekci se zab´ yv´ame anal´ yzou ˇrad v ˇcasov´e dom´enˇe. Zde ani ve spektr´aln´ı anal´ yze nem´ame moˇznosti vyˇsetˇrit fakta t´ ykaj´ıc´ı se pˇr´ımo roˇcn´ıho pr˚ ubˇehu (m´ame jen jednu realizaci roˇcn´ı periody). M˚ uˇzeme ale z´ıskat uˇziteˇcn´e informace o typu a velikosti z´avislosti koncentrace radonu na meteorologick´ ych veliˇcin´ach, z´avislosti sousedn´ıch pozorov´an´ı u jednotliv´ ych ˇrad a periodicitˇe v ˇrad´ ach. Tyto znalosti by se mohly uplatnit napˇr´ıklad v regresn´ıch odhadech koncentrace radonu na meteorologick´ ych promˇenn´ ych nebo pˇri rozvrhov´an´ı efektivn´ı strategie pro mˇeˇren´ı veliˇcin potˇrebn´ ych ke vhodn´emu odhadu roˇcn´ı pr˚ umˇern´e koncentrace. V anal´ yze jednorozmˇern´ ych ˇrad d´av´a pouˇziteln´e v´ ysledky pouze autokorelaˇcn´ı funkce, kterou pro stacion´arn´ı ˇradu yt definujeme n´asledovnˇe: %s =
γs , γ0
s = . . . , −1, 0, 1, . . .
kde
γs = cov(yt , yt+s )
Za odhad autokorelaˇcn´ı funkce ˇrady {y1 , . . . , yn } bereme hodnoty rs : rs =
cs , co
s = −(n − 1), . . . , n − 1
kde
cs =
n−s X t=1
(yt − y)(yt+s − y) n
γs se naz´ yv´a autokovarianˇcn´ı funkce a cs je jej´ı odhad. Autokorelaˇcn´ı funkce je sud´a, tud´ıˇz ˇ ım v grafech se omezujeme pouze na hodnoty s ≥ 0. D´ale nab´ yv´a pouze hodnot intervalu [−1, 1]. C´ je |%s | bliˇzˇs´ı ˇc´ıslu jedna, t´ım vˇetˇs´ı je z´avislost mezi hodnotami, kter´e jsou zpoˇzdˇen´e o s ˇcasov´ ych 23
jednotek. Na obr´azku 5.5 je zobrazeno prvn´ıch 200 hodnot odhadnut´e autokorelaˇcn´ı funkce pro stacionarizovan´e ˇrady teplot a koncentrace radonu. U obou ˇrad lze na z´akladˇe napoˇcten´ ych autokorelac´ı pozorovat velkou z´avislost nˇekolika sousedn´ıch dat. To se dalo oˇcek´avat, nebot’ v´ yvoj teplot i koncentrace radonu v ˇcase je spojit´ y a kaˇzd´e nov´e mˇeˇren´ı je dost z´avisl´e na posledn´ıch namˇeˇren´ ych hodnot´ach. Z pravideln´eho stˇr´ıd´an´ı lok´aln´ıch extr´em˚ u u obou graf˚ u autokorelac´ı lze usuzovat na periodicitu v datech. Nikoho nepˇrekvap´ı, ˇze u obou ˇrad se jedn´a o 24 hodinovou periodu. U grafu autokorelac´ı teplot je denn´ı perioda jeˇstˇe zˇretelnˇejˇs´ı, neˇz u radonu. Stacionarizace dat byla d˚ uleˇzit´a, nebot’ pˇri pouˇzit´ı odhadu autokorelaˇcn´ı funkce, napˇr´ıklad na nestacion´arn´ı ˇradu teplot, jsou vˇsechny hodnoty autokorelac´ı kladn´e. To vˇsak neodpov´ıd´a realitˇe. Spr´avn´ y v´ ysledek je vidˇet na obr. 5.5, kde jsou i z´aporn´e hodnoty autokorelace. To odpov´ıd´a tomu, ˇze teploty vzd´alen´e o 12 hodin maj´ı opaˇcn´ y pr˚ ubˇeh.
0.4 −0.4
0.0
ACF
0.8
Series stacDataHod
0
50
100
150
200
150
200
Lag
ACF
−0.5
0.0
0.5
1.0
Series stacTeplota
0
50
100 Lag
Obr´ azek 5.5: Graf prvn´ıch 200 hodnot odhadnut´e autokorelaˇcn´ı funkce pro stacionarizovan´e hodnoty koncentrace radonu a teplot
Odhady autokorelaˇcn´ı funkce pro stacionarizovan´e ˇrady hodnot tlaku a rychlosti vˇetru jsou na obr´azku 5.6. Opˇet je vidˇet, ˇze nˇekolik bl´ızk´ ych hodnot na sobˇe znaˇcnˇe z´avis´ı. U tlaku nen´ı ani n´aznak denn´ı periody.
24
−0.2
0.2
ACF
0.6
1.0
Series stacRychlost_vitr
0
50
100
150
200
150
200
Lag
ACF
−0.2
0.2
0.6
1.0
Series stacTlak
0
50
100 Lag
Obr´ azek 5.6: Graf prvn´ıch 200 hodnot odhadnut´e autokorelaˇcn´ı funkce pro stacionarizovan´e hodnoty tlaku a rychlosti vˇetru Zaj´ımavˇejˇs´ı v´ ysledky v ˇcasov´e dom´enˇe m˚ uˇzeme dostat ze vz´ajemn´e korelaˇcn´ı funkce dvou ˇrad (cross-correlation). Pomoc´ı n´ı se snaˇz´ıme odhadnout v jak´em ˇcasov´em posunu jsou nejv´ıce ovlivnˇeny hodnoty jedn´e ˇrady hodnotami druh´e. Na obr. 5.7 je uk´azka, jak souvis´ı pr˚ ubˇeh koncentrace radonu s teplotn´ım v´ yvojem. Za povˇsimnut´ı stoj´ı, ˇze za nˇekolik hodin po nabyt´ı lok´aln´ıho maxima v teplotˇe n´asleduje lok´aln´ı minimum v koncentraci radonu (obdobnˇe s opaˇcn´ ymi lok´aln´ımi extr´emy). Odhadnut´a vz´ajemn´a korelaˇcn´ı funkce bude potvrzovat tuto skuteˇcnost v´ yznamn´ ymi z´aporn´ ymi hodnotami zpoˇzdˇen´ ymi pˇribliˇznˇe o 5 hodin.
Obr´azek 5.7: Uk´azka z´avislosti teploty a koncentrace radonu (5. 9. 2003 - 7. 9. 2003)
25
Kromˇe stacionarity ˇrad xt a yt pˇredpokl´ad´ame ˇcasovˇe invariantn´ı vz´ajemnou korelaˇcn´ı strukturu obou ˇrad. To znamen´a pˇredpoklad, ˇze γsxy = cov(xt , yt+s ),
s = . . . , −1, 0, 1, . . .
nez´ avis´ı na ˇcase t (γsxy se naz´ yv´a vz´ajemn´a kovarianˇcn´ı funkce). Odhad vz´ajemn´e korelaˇcn´ı funkce xy rs zkonstruujeme z odhadnut´ ych hodnot cxy ajemn´e kovarianˇcn´ı funkce. Pro ˇrady {x1 , . . . , xn } s vz´ a {y1 , . . . , yn } m´a odhad vz´ajemn´e kovarianˇcn´ı funkce tvar cxy s =
n−s X t=1
cxy s =
n+s X t=1
(xt − x)(yt+s − y) n
pro
(xt−s − x)(yt − y) n
rsxy =
cxy s 1 xx 2 (c0 cyy 0 )
,
s = 0, 1, . . . , n − 1 ,
pro
s = −1, . . . , −(n − 1) ,
s = −(n − 1), . . . , n − 1 .
Na obr´azku 5.8 je zakreslena odhadnut´a vz´ajemn´a korelaˇcn´ı funkce pro stacionarizovan´e ˇrady teploty a radonu. V´ ysledkem je odhad, ˇze hodnoty radonu jsou nejv´ıce korelovan´e s hodnotami teploty, kter´e byly o 5 hodin dˇr´ıve (r5xy = −0, 5683290). Jak bylo naznaˇceno dˇr´ıve, tak je spr´avn´e, ˇze se jedn´a o z´apornou korelovanost. Nezanedbateln´e jsou i okoln´ı odhadnut´e hodnoty. Je tak´e zn´ amo, ˇze zpoˇzdˇen´ı hodnot radonu oproti teplotˇe nen´ı konstantn´ı. V z´avislosti na okolnostech se m˚ uˇze liˇsit i o nˇekolik hodin. Z v´ ysledk˚ u lze uˇcinit z´avˇer, ˇze toto zpoˇzdˇen´ı se vˇetˇsinou pohybuje v rozmez´ı od 3 do 7 hodin.
−0.2 −0.6
−0.4
cross−correlation
0.0
0.2
stacDataHod & stacTeplota
−30
−20
−10
0
10
20
30
Lag
Obr´azek 5.8: Odhadnut´a vz´ajemn´a korelaˇcn´ı funkce mezi radonem a teplotou
26
Pro vztah mezi rychlost´ı vˇetru a koncentrac´ı radonu dost´av´ame obdobn´e v´ ysledky jako u vztahu s teplotou. Na obr. 5.9 je vidˇet, ˇze opˇet je nejv´ yznamnˇejˇs´ı korelovanost mezi hodnotami radonu a rychlost´ı vˇetru, kter´a byla pˇred 5-ti hodinami. Podobnˇe jako u teploty je i zde moˇzn´e uvaˇzovat, ˇze koncentraci radonu v domˇe nejv´ıce ovlivˇ nuje rychlost vˇetru, kter´a byla v pˇredeˇsl´ ych tˇrech aˇz sedmi hodin´ach. Z´aporn´e hodnoty potvrzuj´ı skuteˇcnost, ˇze pˇri vˇetˇs´ı vˇetrnosti je v domˇe menˇs´ı koncentrace radonu.
−0.2 −0.4
cross−correlation
0.0
0.2
stacDataHod & stacRychlost_vitr
−30
−20
−10
0
10
20
30
Lag
Obr´azek 5.9: Odhadnut´a vz´ajemn´a korelaˇcn´ı funkce mezi radonem a rychlost´ı vˇetru Z hodnot odhadnut´e vz´ajemn´e korelaˇcn´ı funkce mezi tlakem a koncentrac´ı radonu (obr. 5.10) je ych meteorologick´ ych veliˇcin. vidˇet, ˇze z´avislost na tlaku je menˇs´ı (r1xy = 0, 3192625) neˇz u pˇredeˇsl´ Ukazuje se, ˇze koncentrace radonu nejv´ıce z´avis´ı na hodnot´ach tlaku ve stejn´em ˇcase. Kladn´a korelovanost odpov´ıd´a tomu, ˇze ˇc´ım vyˇsˇs´ı je tlak, t´ım je koncentrace radonu v domˇe vˇetˇs´ı.
0.20 0.15 0.10 0.00
0.05
cross−correlation
0.25
0.30
stacDataHod & stacTlak
−20
−10
0
10
20
Lag
Obr´azek 5.10: Odhadnut´ a vz´ajemn´a korelaˇcn´ı funkce mezi radonem a tlakem
27
5.4
Spektr´ aln´ı anal´ yza
Pro pouˇzit´ı anal´ yzy ˇcasov´ ych ˇrad ve spektr´aln´ı dom´enˇe jsou z´akladem pojmy spektr´aln´ı hustota, periodogram, frekvence. Teorii k prezentovan´ ym postup˚ um lze nal´ezt v knize [2]. Zde pouze shrneme podstatn´e body k interpretaci v´ ysledk˚ u. Teorie je zaloˇzena na myˇslence, ˇze kaˇzdou stacion´arn´ı ˇradu lze vyj´adˇrit jako (nespoˇcetnou) smˇes periodick´ ych sloˇzek tvaru du(ω)cos(ωt) + dv(ω)sin(ωt) pˇres frekvence ω ∈ [0, π], kde du(ω) a dv(ω) jsou n´ahodn´e amplitudy periodick´ ych sloˇzek, kter´e jsou mezi sebou nekorelovan´e. Kaˇzd´a frekvence odpov´ıd´a jednoznaˇcnˇe nˇejak´e d´elce peri2π ody (d´ elka periody = f rekvence ). V prezentovan´ ych grafech je frekvence vydˇelena hodnotou 2π, takˇze pˇr´ısluˇsnou d´elku periody z´ısk´ ame jednoduˇse jako pˇrevr´acenou hodnotu. Spektr´aln´ı hustota f x (ω) d´av´a ekvivalentn´ı mnoˇzstv´ı informace jako autokovarianˇcn´ı funkce, avˇsak v jin´e formˇe. Jej´ı hodnoty ud´avaj´ı intenzitu, se kterou jsou ve zkouman´e ˇradˇe zastoupeny periodick´e sloˇzky. Na z´akladˇe jej´ıho pr˚ ubˇehu lze zjistit, kter´e periody se v ˇradˇe nejv´ıce vyskytuj´ı. Pro odhad spektr´aln´ı hustoty se pouˇz´ıv´a periodogram I(ω). Za pˇredpokladu spojitosti spektr´aln´ı hustoty je tento odhad asymptoticky nestrann´ y, ale nˇekter´e jeho nevhodn´e vlastnosti se odstran´ı teprve vyrovn´an´ım jeho hodnot (napˇr´ıklad vyhlazen´ım pomoc´ı spektr´aln´ıho okna, kter´e postupnˇe posouv´ame, z´ısk´ame konzistenci odhadu). Spektr´aln´ı hustota je definovan´a pro ω ∈ [−π, π]. Jedn´a se o funkci sudou a proto se v praxi staˇc´ı zaj´ımat pouze o pr˚ ubˇeh na intervalu [0, π]. Pˇri vyˇsetˇrov´an´ı vztahu dvou ˇcasov´ ych ˇrad vyuˇz´ıv´ame vz´ajemnou spektr´aln´ı hustotu f xy (ω), kter´a d´av´a stejn´e mnoˇzstv´ı informace jako vz´ajemn´a kovarianˇcn´ı funkce, ale v jin´e formˇe. Jej´ı vlastnosti jsou obdobn´e jako u spektr´aln´ı hustoty jedn´e ˇcasov´e ˇrady, akor´at se zde dˇel´ı na re´alnou ˇc´ast (kospektrum) a imagin´arn´ı ˇc´ast (kvadratick´e spektrum). Pro odhad se pouˇz´ıvaj´ı vyrovnan´e hodnoty vz´ajemn´eho periodogramu (nˇekdy naz´ yvan´ y kˇr´ıˇzen´ y periodogram, cross-periodogram). Ze vz´ajemn´e spektr´aln´ı hustoty lze zkonstruovat dva v´ yznamn´e ukazatele, kter´e pouˇz´ıv´ ame k urˇcen´ı z´avislosti mezi periodick´ ymi sloˇzkami zkouman´ ych ˇrad. Jedn´a se o koherenˇcn´ı a f´azov´ y koeficient. Koherenˇcn´ı koeficient C(ω) ud´av´a m´ıru z´avislosti mezi vyˇsetˇrovan´ ymi ˇradami v r´amci jejich periodick´ ych sloˇzek o frekvenci ω. V grafick´ ych v´ ystupech se pro frekvence ω ∈ [0, π] vˇetˇsinou vykresluje kvadr´at koherenˇcn´ıho koeficientu (squared coherency, graf budeme naz´ yvat koherenˇcn´ı diagram). F´azov´ y koeficient Φxy (ω) ud´av´a f´azov´ y posun, o nˇejˇz je zpoˇzdˇena periodick´a sloˇzka ˇrady yt s frekvenc´ı ω za periodickou sloˇzkou se stejnou frekvenc´ı ω ˇrady xt . Hodnoty f´azov´eho koeficientu se pro ω ∈ [0, π] vykresluj´ı do grafu nazvan´eho f´azov´ y diagram (phase spectrum). F´ azov´ y koeficient se nˇekdy upravuje odeˇcten´ım n´asobk˚ u ˇc´ısla π, aby f´azov´ y diagram nab´ yval hodnot v intervalu [−π, π]. Nejvˇetˇs´ı v´ahu pro n´as maj´ı ty hodnoty, kde je na odpov´ıdaj´ıc´ı frekvenci kvadr´at ˇ ım je totiˇz C 2 (ω) bliˇzˇs´ı jedn´e, t´ım je z´avislost v r´amci koherenˇcn´ıho koeficientu bl´ızk´ y jedn´e. C´ frekvence ω vˇetˇs´ı. V praxi se vˇetˇsinou f´azov´ y i koherenˇcn´ı diagram vyhlazuje. Jak uvid´ıme, tak i v naˇsem pˇr´ıpadˇe bude vyhlazen´ı velmi vhodn´e. Grafick´e v´ ystupy opˇet pouˇz´ıvaj´ı standardizaci na ose frekvenc´ı. Hodnoty jsou vydˇeleny ˇc´ıslem 2π, tud´ıˇz na ose frekvenc´ı jsou hodnoty v intervalu [0, 21 ].
28
5.4.1
Spektr´ aln´ı anal´ yza jednorozmˇ ern´ ych ˇ rad
V t´eto sekci se snaˇz´ıme z odhadu spektr´aln´ı hustoty nal´ezt v´ yznamn´e periodick´e sloˇzky ve zkouman´ ych ˇrad´ach. Nevyhlazen´e periodogramy pro stacionarizovan´e ˇrady koncentrace radonu, teploty, rychlosti vˇetru a tlaku jsou zakresleny na obr´azku 5.11. Na prvn´ı pohled pro n´as budou zaj´ımav´e frekvence, kde periodogram nab´ yv´a v´ yznamn´ ych lok´aln´ıch extr´em˚ u. Vyhlazen´ım tˇechto periodogram˚ u dos´ahneme toho, ˇze se bude odhad v´ıce koncentrovat kolem odhadovan´e spektr´aln´ı hustoty, u kter´e pˇredpokl´ad´ame spojitost. K ˇc´asteˇcn´emu vyhlazen´ı je pouˇzito modifikovan´eho Daniellova spektr´aln´ıho okna, jehoˇz hodnoty jsou zakresleny na obr. 5.12. V naˇsem pˇr´ıpadˇe se jedn´a o 33 hodnot (oznaˇcme je wi , i = −16, . . . , 16), jejichˇz souˇcet je 1 a jsou symetrick´e kolem hodnoty w0 . Pokud m´ame napoˇcteno n hodnot periodogramu (I(ωk ), k = 1, . . . , n), lze vyhlazen´e hodnoty (kromˇe tˇech, kter´e leˇz´ı na konc´ıch uvaˇzovan´e ˇrady) zapsat vztahem b k) = I(ω
16 X
wi I(ωk+i )
k = 17, . . . , n − 16 .
i=−16
Odhad pro krajn´ı hodnoty ˇrady je potˇreba modifikovat. Tento postup odpov´ıd´a tomu, ˇze v´aˇz´ıme vliv okoln´ıch dat. V´ıce vzd´alen´a data maj´ı menˇs´ı v´ahy, neˇz data v bezprostˇredn´ı bl´ızkosti odhadovan´e hodnoty.
b) Series: stacTeplota Raw Periodogram 1e+04 1e−04
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.0
0.1
0.2
0.3
frequency
c) Series: stacRychlostVitr Raw Periodogram
d) Series: stacTlak Raw Periodogram
spectrum
1e+01
0.5
0.4
0.5
1e−03
1e−04
1e−01
0.4
1e+00
1e+04
frequency
1e+03
0.0
spectrum
1e+00
spectrum
1e−02 1e−06
spectrum
1e+02
a) Series: stacDataHod Raw Periodogram
0.0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.0
frequency
0.1
0.2
0.3
frequency
Obr´ azek 5.11: Nevyhlazen´ y periodogram pro stacionarizovanou ˇradu a) koncentrace radonu, b) teploty, c) rychlosti vˇetru, d) tlaku
29
0.03 0.00
0.01
0.02
W[k]
0.04
0.05
mDaniell(9,5,2)
−15
−10
−5
0
5
10
15
k
Obr´ azek 5.12: Modifikovan´e Daniellovo spektr´aln´ı okno pouˇzit´e k ˇc´asteˇcn´emu vyhlazen´ı periodogramu Vyhlazen´ y periodogram, kter´ ym se budeme zab´ yvat, je pro zkouman´e ˇrady na obr´azku 5.13. U odhad˚ u pro koncentraci radonu, teplotu a rychlost vˇetru m˚ uˇzeme sledovat obdobn´ y pr˚ ubˇeh. π Nejvyˇsˇs´ı hodnoty je dosaˇzeno na frekvenci odpov´ıdaj´ıc´ı periodˇe 24 hodin ( 12 ). T´ım je pro tyto ˇrady doloˇzeno, ˇze obsahuj´ı v´ yznamnou denn´ı periodicitu. Fisher˚ uv test periodicity pro vˇsechny zkouman´e ˇrady zam´ıt´a nulovou hypot´ezu (ˇze ˇrada neobsahuje periodickou sloˇzku a je rovna b´ıl´emu ˇsumu) uˇz na 1% hladinˇe. Za povˇsimnut´ı stoj´ı, ˇze vˇsechny vyhlazen´e periodogramy maj´ı v´ yznamn´a π π π π lok´aln´ı maxima ve stejn´ ych frekvenc´ıch ( 12 , 6 , 4 , 3 , . . . ). Jedn´a se o harmonick´e frekvence. Jejich pˇr´ıtomnost obvykle svˇedˇc´ı o tom, ˇze periodick´a sloˇzka zkouman´e ˇrady nem´a ˇcist´ y sinusov´ y pr˚ ubˇeh. U vˇsech vyhlazen´ ych periodogram˚ u jsou zv´ yˇsen´e hodnoty spektra u frekvenc´ı bl´ızk´ ych nule. Odpov´ıdaj´ı dlouhodobˇejˇs´ım period´am (napˇr´ıklad u radonu se jedn´a o d´elky periody 7, 9, 10, 5, 14 dn´ı apod.). Obdobn´e periody vystupuj´ı i v dalˇs´ıch ˇrad´ach. Bohuˇzel nezn´ame jejich p˚ uvod a nev´ıme ˇ d˚ uvod jejich pˇr´ıtomnosti. Casto m˚ uˇze takov´a periodicita vzniknout nˇejak´ ym pravideln´ ym z´akrokem typu u ´drˇzba mˇeˇr´ıc´ıho stroje v pravideln´ ych intervalech. Moˇzn´a u meteorologick´ ych veliˇcin je nˇejak´a pravidelnost typu studen´ y a tepl´ y t´ yden, . . . V naˇsem pˇr´ıpadˇe byla namˇeˇren´a data z pˇr´ıstroje sb´ır´ana jednou za tˇri nedˇele aˇz jednou za mˇes´ıc, tud´ıˇz nebyla potvrzena pˇredeˇsl´a u ´vaha. U periodogramu pro tlak se ukazuje, ˇze nem´a v´ yraznˇejˇs´ı periodu d´elky 24 hodin. Zato nejv´ yznamnˇejˇs´ı je u nˇej pˇribliˇznˇe perioda o d´elce 14 dn´ı. To by mohlo poukazovat na stˇr´ıd´an´ı tlakov´e v´ yˇse a n´ıˇze.
30
b) Series: stacTeplota Smoothed Periodogram 1e+03 1e+01
spectrum
1e−01
1e−01 1e−03
spectrum
1e+01
a) Series: stacDataHod Smoothed Periodogram
0.0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.0
0.1
frequency
0.2
0.3
0.4
0.5
frequency
d) Series: stacTlak Smoothed Periodogram
spectrum
1e−02
1e+00
2.0 5.0 0.2 0.5
spectrum
20.0
1e+02
100.0
c) Series: stacRychlostVitr Smoothed Periodogram
0.0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.0
frequency
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
frequency
Obr´ azek 5.13: Vyhlazen´ y periodogram pro stacionarizovanou ˇradu a) koncentrace radonu, b) teploty, c) rychlosti vˇetru, d) tlaku
5.4.2
Vztahy ve spektru, anal´ yza v´ıcerozmˇ ern´ ych ˇ casov´ ych ˇ rad
Vz´ ajemn´ y periodogram (odhad vz´ajemn´e spektr´aln´ı hustoty) mezi stacionarizovan´ ymi ˇradami teplot a koncentrac´ı radonu je na obr. 5.14. Re´aln´a i imagin´arn´ı ˇc´ast maj´ı znaˇcnˇe v´ yznamnou π hodnotu na frekvenci odpov´ıdaj´ıc´ı denn´ı periodicitˇe ( 12 ). Ostatn´ı hodnoty jsou nˇekolikan´asobnˇe menˇs´ı. To naznaˇcuje, ˇze nejv´ yznamnˇejˇs´ı spoleˇcn´a perioda zkouman´ ych ˇrad je denn´ı. Ostatn´ı periody vyskytuj´ıc´ı se v obou ˇrad´ach maj´ı malou intenzitu, proto se jimi nebudeme moc zab´ yvat. Pro vztah mezi periodicitami radonu a rychlosti vˇetru m´a smysl opˇet zkoumat pouze vlastnosti t´ ykaj´ıc´ı se denn´ı periodicity. U vz´ajemn´eho periodogramu mezi tlakem a radonem m´a nejvˇetˇs´ı intenzitu perioda d´elky 20 dn´ı, denn´ı je proti n´ı zanedbateln´a. Z koherenˇcn´ıho diagramu uvid´ıme, ˇze dlouhodob´e periody jsou pro tyto dvˇe ˇrady m´alo korelovan´e. Uˇz jsme zmiˇ novali, ˇze v praxi se vˇetˇsinou koherenˇcn´ı i f´azov´ y diagram vyhlazuje. Uk´azka tˇechto diagram˚ u pˇred vyhlazen´ım je na obr´azku 5.15. K vyhlazen´ı diagram˚ u bylo opˇet pouˇzito modifikovan´eho Daniellova okna, tentokr´at o vˇetˇs´ı ˇs´ıˇrce 101 hodnot (viz. obr. 5.16).
31
Obr´ azek 5.14: Vz´ajemn´ y periodogram mezi stacionarizovan´ ymi ˇradami koncentrac´ı radonu a teplot (re´aln´ a ˇc´ast vlevo, imagin´arn´ı vpravo)
Obr´ azek 5.15: Nevyhlazen´ y koherenˇcn´ı (vlevo) a f´azov´ y diagram (vpravo) mezi stac. ˇradami teplot a koncentrac´ı radonu
W[k]
0.000
0.005
0.010
0.015
0.020
mDaniell(25,16,9)
−40
−20
0
20
40
k
Obr´ azek 5.16: Modifikovan´e Daniellovo okno pouˇzit´e k vyhlazen´ı f´azov´eho a koherenˇcn´ıho diagramu
32
Phase spectrum −− stacDataHod, stacTeplota 3 phase
−1
0
1
2
0.8 0.6 0.4
−3
−2
0.2 0.0
squared coherency
1.0
Squared Coherency −− stacDataHod, stacTeplota
0.0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.0
0.1
frequency
0.2
0.3
0.4
0.5
frequency
Obr´ azek 5.17: Vyhlazen´ y koherenˇcn´ı a f´azov´ y diagram mezi stac. ˇradami teplot a koncentrac´ı radonu
Phase spectrum −− stacDataHod, stacVitr 3 phase
−1
0
1
2
0.8 0.6 0.4
−3
−2
0.2 0.0
squared coherency
1.0
Squared Coherency −− stacDataHod, stacVitr
0.0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.0
frequency
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
frequency
Obr´ azek 5.18: Vyhlazen´ y koherenˇcn´ı a f´azov´ y diagram mezi stac. ˇradami rychlost´ı vˇetru a koncentrac´ı radonu
33
Vyhlazen´e diagramy pro vztah mezi koncentrac´ı radonu a teplotou (resp. rychlost´ı vˇetru) je na obr´azku 5.17 (resp. obr. 5.18). U obou koherenˇcn´ıch diagram˚ u je vysok´a hodnota na frekvenci π odpov´ıdaj´ıc´ı denn´ı periodicitˇe (C 2 ( 12 ) > 0, 8 pro vztah s teplotou i rychlost´ı vˇetru). To znaˇc´ı fakt, ˇze denn´ı pr˚ ubˇeh koncentrace radonu je z´avisl´ y na teplotˇe a rychlosti vˇetru. Za tˇechto podm´ınek π vypov´ıdat o f´azov´em posunu mezi denn´ı periodou by mˇela hodnota f´azov´eho diagramu pro ω = 12 zkouman´ ych ˇrad. Nen´ı u ´plnˇe lehk´e spr´avnˇe interpretovat v´ ysledn´e hodnoty f´azov´eho koeficientu (v r´amci denn´ı periody se u teploty jedn´a o f´azov´ y posun 1, 853802 a u rychlosti vˇetru 1, 717441). Pro pˇredstavu, o ˇcem vlastnˇe vypov´ıd´a, m˚ uˇzeme vyj´ıt z obr´azku 5.7. Pokud bychom uvaˇzovali, ˇze se zkouman´e ˇrady skl´adaj´ı pouze z denn´ı periodick´e sloˇzky, d´a se z f´azov´eho koeficientu vypoˇc´ıtat ˇcasov´ yu ´sek, o kter´ y je potˇreba jednu ˇradu posunout, aby se pr˚ ubˇehy ˇrad pˇrekr´ yvaly. V tomto pˇr´ıpadˇe by napoˇcten´e f´azov´e posuny znamenaly, ˇze ˇrada teplot je posunut´a o 7, 08 hodiny pˇred ˇradou radonu a ˇrada rychlost´ı vˇetru o 6, 58 hodiny. Pokud se ale zaj´ım´ame o to, kter´e hodnoty teplot ˇci rychlost´ı vˇetru nejv´ıce ovlivˇ nuj´ı okamˇzitou koncentraci, je tˇreba br´at v u ´vahu fakt, ˇze pr˚ ubˇehy ˇrad jsou z´apornˇe korelovan´e. Po t´eto u ´vaze dospˇejeme k z´avˇeru, ˇze v r´amci denn´ı periody jsou aktu´aln´ı koncentrace radonu nejv´ıce ovlivnˇeny teplotami, kter´e byly pˇred 4, 5 − 5 hodinami (z´avis´ı na m´ıˇre vyhlazen´ı) a rychlosti vˇetru pˇred 5 - 5, 5 hodinami. V´ıme, ˇze vliv meteorologick´ ych veliˇcin na koncentraci radonu nen´ı konstantn´ı. Z´aleˇz´ı na mnoha fyzik´aln´ıch p˚ usoben´ıch, tud´ıˇz v´ ysledn´e hodnoty bereme sp´ıˇse jako pr˚ umˇernou dobu, ve kter´e je u ´roveˇ n radonu ovlivˇ nov´ana. To tak´e koresponduje s v´ ysledky, kter´e d´av´a vz´ajemn´a korelaˇcn´ı funkce (hodnoty teplot a rychlost´ı vˇetru maj´ı nejvˇetˇs´ı vliv na koncentraci plynu kter´a n´asleduje za tˇri aˇz sedm hodin).
Phase spectrum −− stacDataHod, stacTlak 3 phase
−1
0
1
2
0.8 0.6 0.4
−3
−2
0.2 0.0
squared coherency
1.0
Squared Coherency −− stacDataHod, stacTlak
0.0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.0
frequency
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
frequency
Obr´ azek 5.19: Vyhlazen´ y koherenˇcn´ı a f´azov´ y diagram mezi stac. ˇradami tlaku a koncentrac´ı radonu
Na obr´azku 5.19 je koherenˇcn´ı a f´azov´ y diagram pro stacionarizovan´e ˇrady koncentrace radonu a tlaku. Potvrzuje se, ˇze pr˚ ubˇeh tlaku a koncentrace radonu nem´a d˚ uleˇzitou spoleˇcnou denn´ı periodicitu. Na z´akladˇe vz´ajemn´eho periodogramu tˇechto dvou ˇrad jsou s vˇetˇs´ı intenzitou obsaˇzeny pouze n´ızk´e frekvence (dlouhodob´e periody). Hodnoty koherenˇcn´ıho diagramu pro frekvence odpov´ıdaj´ıc´ı dlouhodob´ ym period´am nejsou nijak v´ yznamn´e. Jejich f´azov´ ym posunem se proto nebudeme zab´ yvat.
34
5.5
Z´ avˇ ery z anal´ yzy ˇ casov´ ych ˇ rad
V r´amci anal´ yzy ˇcasov´ ych ˇrad by se znaˇcnˇe rozˇs´ıˇrily moˇznosti, pokud bychom mˇeli k dispozici vˇetˇs´ı mnoˇzstv´ı dat. Jak jsme vidˇeli, velmi zaj´ımav´e v´ ysledky pro odhad roˇcn´ı pr˚ umˇern´e koncentrace d´avaj´ı kr´atkodob´e odhady, kter´e upravujeme v z´avislosti na tom, v jak´e f´azi roku se nach´az´ıme. Pro pouˇzit´ı t´eto metody by se hodily v´ ysledky mˇeˇren´ı v horizontu nˇekolika let a z vˇetˇs´ıho poˇctu dom˚ u. Roˇcn´ı pr˚ ubˇeh by se dal l´epe vymodelovat. Tak´e by bylo uˇziteˇcn´e mˇeˇrit meteorologick´e promˇenn´e pˇr´ımo v m´ıstˇe, kde zkoum´ame koncentraci radonu. Dan´e z´avislosti by pak byly pˇresnˇejˇs´ı. Na z´akladˇe zpracov´avan´ ych dat jsme z´ıskali pˇrehled o tom, ˇze koncentrace radonu, vnˇejˇs´ı teplota a rychlost vˇetru maj´ı periodick´ y denn´ı pr˚ ubˇeh a jsou v denn´ı periodˇe z´avisl´e. Aktu´aln´ı koncentrace radonu je nejv´ıce ovlivˇ nov´ ana hodnotami teploty a vˇetrn´ ymi podm´ınkami, kter´e panovaly pˇred tˇremi aˇz sedmi hodinami. Tlak ovlivˇ nuje u ´roveˇ n radonu pˇribliˇznˇe se zpoˇzdˇen´ım 0, 5 - 1 hodina a nem´a v´ yznamnˇejˇs´ı denn´ı periodu. U vˇsech zkouman´ ych ˇrad je nˇekolik sousedn´ıch hodnot znaˇcnˇe z´ avisl´ ych. Tyto v´ ysledky se daj´ı zohlednit pˇri konstrukci regresn´ıch model˚ u pro koncentraci radonu v z´avislosti na meteorologick´ ych promˇenn´ ych a tak´e v konstrukci pl´anu pro dalˇs´ı mˇeˇren´ı.
35
Kapitola 6
Regrese radonu na meteorologick´ e promˇ enn´ e 6.1
Identifikace probl´ emu
Shrˇ nme v´ ysledky z kapitoly 4 v n´asleduj´ıc´ı tabulce: d´ elka mˇ eˇ ren´ı den t´ yden 14 dn´ı mˇes´ıc
maximum 3926,2 3081,2 2333,3 1797,4
minimum 104,2 322 546,7 565,3
medi´ an 852,3 913,1 912,1 891,3
odmocnina z MSE 768 565,1 468,1 424,2
Proˇc nepˇresnost odhad˚ u kles´a s rostouc´ı d´elkou pozorov´an´ı tak pomalu, je zˇrejm´e. Staˇc´ı se pod´ıvat na graf denn´ıch pr˚ umˇer˚ u koncentrace radonu. Z nˇej je patrn´e, ˇze hodnoty pro jednotliv´e dni nejsou nez´avisl´e, ale naopak silnˇe pozitivnˇe korelovan´e v ˇcase. Spoˇc´ıtejme v´ ybˇerov´e autokorelaˇcn´ı koeficienty naˇs´ı 366 ˇclenn´e ˇcasov´e ˇrady koncentrac´ı (Obr. 6.1).
Obr´azek 6.1: Autokorelaˇcn´ı funkce ˇrady denn´ıch koncentrac´ı radonu
36
ˇ ıseln´e hodnoty korelac´ı jsou: C´ 0 1,000
1 0,709
2 0,424
3 0,308
4 0,211
5 0,156
6 0,174
7 0,165
8 0,156
9 0,217
11 0,235
12 0,187
13 0,175
14 0,167
15 0,204
16 0,189
17 0,187
18 0,189
19 0,163
20 0,147
10 0,253
V´ yznamnˇe pozitivn´ı hodnoty autokorelac´ı vysvˇetluj´ı, proˇc variabilita pr˚ umˇeru nˇekolika po sobˇe jdouc´ıch ˇclen˚ u ˇrady nen´ı v´ yraznˇe menˇs´ı neˇz variabilita jednotliv´ ych ˇclen˚ u ˇrady. Popsanou vlastnost ˇcasov´e ˇrady denn´ıch pr˚ umˇer˚ u koncentrace radonu lze vyslovit i tak, ˇze stˇredn´ı hodnota pozorov´an´ı t´eto ˇrady nen´ı konstantn´ı, ale pozvolna se v ˇcase mˇen´ı. Pokud bychom na uvaˇzovanou ˇcasovou ˇradu chtˇeli jako pˇredpovˇedn´ı metodu pouˇz´ıt jednoduch´e exponenci´aln´ı vyrovn´av´an´ı, uk´aˇze se b´ yt z hlediska minimalizace stˇredn´ı ˇctvercov´e pˇredpovˇedn´ı chyby jako optim´aln´ı hodnota vyrovn´avac´ı konstanty α = 0, 981. N´ahodn´emu v´ ybˇeru by odpov´ıdala hodnota α = 0. Pokud bychom mohli z cel´eho roku n´ahodnˇe vybrat napˇr. 7 dn´ı a v nich zmˇeˇrit koncentraci radonu, ˇslo by jiˇz prakticky o n´ahodn´ y v´ ybˇer a nepˇresnost odhadu vzat´eho jako pr˚ umˇer z tˇechto 7 mˇeˇren´ı by byla podstatnˇe menˇs´ı, neˇz jakou nepˇresnost m´a t´ ydenn´ı pr˚ umˇer (tj. pr˚ umˇer ze 7 po sobˇe jdouc´ıch dn´ı). Naˇs´ım probl´emem tedy nen´ı mal´ y poˇcet dn´ı, po kter´e mˇeˇr´ıme, ale pr´avˇe to, ˇze jde o po sobˇe jdouc´ı dny. Zpr˚ umˇerov´an´ım mˇeˇren´ı z tˇechto 7 dn´ı vlastnˇe odhadujeme lok´aln´ı u ´roveˇ n uvaˇzovan´e ˇcasov´e ˇrady, ale nez´ısk´av´ame explicitn´ı informaci o celoroˇcn´ım pr˚ umˇeru ˇrady. Tento probl´em ale nem˚ uˇzeme pˇr´ımo odstranit, protoˇze naˇs´ım limitem je pr´avˇe kr´atk´ y ˇcasov´ y interval, bˇehem kter´eho m˚ uˇzeme naˇse mˇeˇren´ı prov´adˇet. Je zˇrejm´e, ˇze naˇse odhady tˇeˇzko zpˇresn´ıme napˇr. pouˇzit´ım jin´e statistiky neˇz je v´ ybˇerov´ y aritmetick´ y pr˚ umˇer, prostˇe proto, ˇze u ´roveˇ n koncentrace radonu ve zkouman´em objektu je v dobˇe naˇseho mˇeˇren´ı obecnˇe jin´a, neˇz je celoroˇcn´ı pr˚ umˇer, kter´ y se snaˇz´ıme odhadnout. Jedin´ ym v´ ychodiskem je spolu s koncentrac´ı radonu mˇeˇrit i veliˇciny, kter´e maj´ı na jeho koncentraci vliv a kter´e tak zp˚ usobuj´ı kol´ıs´an´ı kr´atkodob´e a stˇrednˇedob´e u ´rovnˇe od celoroˇcn´ıho pr˚ umˇeru. Pˇredstavme si, ˇze napˇr. v t´ ydnu, po kter´ y budeme naˇse mˇeˇren´ı prov´adˇet, zjist´ıme pr˚ umˇernou venkovn´ı teplotu 25 ◦ C. Pˇritom bude zn´amo, ˇze celoroˇcn´ı pr˚ umˇern´a teplota je v dan´em m´ıstˇe rovna jen 18 ◦ C. V´ıme-li, ˇze koncentrace radonu kles´a s rostouc´ı venkovn´ı teplotou, m˚ uˇzeme pˇredpokl´adat, ˇze n´ami namˇeˇren´ y t´ ydenn´ı pr˚ umˇer bude niˇzˇs´ı, neˇz je odhadovan´ y celoroˇcn´ı pr˚ umˇer. Mˇeli bychom tedy z´ıskanou hodnotu koncentrace radonu korigovat smˇerem vzh˚ uru, abychom eliminovali d˚ usledek toho, ˇze jsme si pro naˇse mˇeˇren´ı vybrali zrovna nadpr˚ umˇernˇe tepl´ y t´ yden. Podobn´a u ´vaha plat´ı i pro ostatn´ı meteorologick´e veliˇciny, kter´e nˇejak´ ym zp˚ usobem ovlivˇ nuj´ı aktu´aln´ı v´ yˇsi koncentrace radonu v objektu. V n´asleduj´ıc´ıch odstavc´ıch se pokus´ıme vyvinout metodu, jak takov´e korekce za u ´ˇcelem vylepˇsen´ı pˇresnosti naˇsich odhad˚ u prov´adˇet.
6.2
Pouˇ zit´ı regrese ke zpˇ resnˇ en´ı odhad˚ u
Statistick´ ym n´astrojem, kter´ y pouˇzijeme k odvozen´ı korekc´ı naˇsich odhad˚ u, bude regresn´ı anal´ yza. Konkr´etnˇe se pokus´ıme pomoc´ı regrese koncentrace radonu na meteorologick´e promˇenn´e kvantifikovat m´ıru dotyˇcn´e z´avislosti a na z´akladˇe t´eto kvantifikace pak zkonstruovat odpov´ıdaj´ıc´ı 37
korekce. Vypoˇr´adat se budeme muset s nˇekolika z´akladn´ımi ot´azkami: 1. Jak´e meteorologick´e promˇenn´e do regresn´ıho modelu zahrnout? 2. Pracovat s hodinov´ ymi ˇci denn´ımi pr˚ umˇery zkouman´ ych veliˇcin? 3. Jak´ y tvar modelu z´avislosti radonu na meteorologick´ ych promˇenn´ ych uvaˇzovat? 4. Z jak´ ych dat odhadovat parametry regresn´ıho modelu a jak obecnou platnost jim pˇrisoudit?
Pˇredem poznamenejme, ˇze u kaˇzd´e z tˇechto ot´azek bylo vyzkouˇseno nˇekolik moˇzn´ ych ˇreˇsen´ı. Nˇekter´e se uk´azaly jako m´enˇe vhodn´e, jin´e naopak vhodnˇejˇs´ı. Neznamen´a to vˇsak, ˇze v jin´e situaci (pokud bychom mˇeli jin´a ˇci v´ıce dat) by se situace nemohla zmˇenit. Pro u ´sporu m´ısta zde budou prezentov´any jen v´ ysledky obdrˇzen´e v danou chv´ıli nejlepˇs´ım moˇzn´ ym postupem. V´ ybˇer meteorologick´ ych promˇenn´ ych, kter´e budou vstupovat do regresn´ıho modelu jako nez´avisle promˇenn´e, je veden nˇekolika hledisky. Jednak na z´akladˇe pˇr´ısluˇsn´ ych fyzik´aln´ıch u ´vah vytipujeme seznam promˇenn´ ych, kter´e by na koncentraci radonu teoreticky mˇely ˇci mohly m´ıt vliv. D´ale zohledn´ıme naˇse mˇeˇr´ıc´ı moˇznosti, tj. z´ uˇz´ıme seznam na ty promˇenn´e, kter´e m´ame moˇznost dostateˇcnˇe pˇresnˇe mˇeˇrit. Nakonec uˇz podle ˇcistˇe statistick´ ych krit´eri´ı, na z´akladˇe konkr´etn´ıch dat, vyˇclen´ıme koneˇcnou mnoˇzinu promˇenn´ ych, kter´e do naˇseho regresn´ıho modelu zahrneme. Na koncentraci radonu v objektu m˚ uˇzou teoreticky m´ıt vliv t´emˇeˇr vˇsechny mysliteln´e meteorologick´e veliˇciny. Z jiˇz uveden´ ych fyzik´aln´ıch u ´vah vypl´ yv´a, ˇze nejvˇetˇs´ı v´ yznam bude m´ıt venkovn´ı teplota, atmosf´erick´ y tlak a rychlost vˇetru. Vˇsechny tyto tˇri veliˇciny jsou tak´e pomˇernˇe snadno a pˇresnˇe mˇeˇriteln´e, nav´ıc je moˇzn´e jejich namˇeˇren´e hodnoty z´ıskat i z kaˇzd´e meteorologick´e stanice. To je tak´e n´aˇs pˇr´ıpad. K dispozici m´ame mˇeˇren´ı ze dvou meteorologick´ ych stanic pobl´ıˇz naˇseho objektu. Prvn´ı leˇz´ı v obci Svratouch asi 11 km od obce Telec´ı. Odtud m´ame k dispozici hodinov´a pozorov´an´ı uveden´ ych veliˇcin, pro kaˇzd´ y den 14 hodnot pro ˇcasy 7:00 aˇz 20:00. Druh´a stanice se ´ ı nad Orlic´ı asi 34 km od naˇseho objektu. Odtud m´ame pro kaˇzd´ nach´az´ı v Ust´ y den kompletn´ıch 24 hodinov´ ych pozorov´an´ı. V obou pˇr´ıpadech m´ame k dispozici data pro odpov´ıdaj´ıc´ı obdob´ı od 1.5. 2003 do 30.7. 2004, kdy jsme mˇeˇrili koncentraci radonu v naˇsem domˇe. Je zˇrejm´e, ˇze ˇc´ım bl´ıˇze bude meteorologick´a stanice naˇsemu objektu, t´ım budou tam namˇeˇren´e hodnoty l´epe popisovat klimatick´e podm´ınky panuj´ıc´ı ve stejnou chv´ıli v bezprostˇredn´ım okol´ı zkouman´eho objektu. Na druhou stranu je samozˇrejmˇe obecnˇe lepˇs´ı m´ıt k dispozici mˇeˇren´ı pro vˇsech 24 hodin dne a ne jen pro jeho u ´sek. Kaˇzd´a z obou uveden´ ych meteorologick´ ych stanic m´ a tedy pro n´as potenci´alnˇe jednu v´ yhodu a jednu nev´ yhodu. Kter´e jsou fakticky d˚ uleˇzitˇejˇs´ı, se uk´aˇze teprve v souvislosti s dalˇs´ımi ˇreˇsen´ ymi ot´azkami. Pokud jde o volbu mezi denn´ımi a hodinov´ ymi pr˚ umˇery zkouman´ ych veliˇcin, ukazuje se z rozhoduj´ıc´ıch hledisek jako v´ yhodnˇejˇs´ı prvn´ı moˇznost. Pouˇzijeme-li jako vysvˇetlovanou promˇennou denn´ı pr˚ umˇery koncentrace radonu a jako vysvˇetluj´ıc´ı promˇenn´e denn´ı pr˚ umˇery hodnot meteorologick´ ych promˇenn´ ych, vyhneme se hned nˇekolika nepˇr´ıjemnostem, aniˇz by to, jak se ukazuje, mˇelo jak´ ykoli vliv na kvalitu z´ıskan´ ych v´ ysledk˚ u. Pˇrednˇe budeme pracovat jen s 366 m´ısto 8784 = 366 ∗ 24 pozorov´ an´ımi v pˇr´ıpadˇe hodinov´ ych dat. To pochopitelnˇe sn´ıˇz´ı jak pamˇet’ov´e tak v´ ypoˇcetn´ı n´aroky na skladov´an´ı, manipulaci a statistick´e zpracov´an´ı dat. Nav´ıc vˇsechny grafick´e v´ ystupy budou d´ıky tomu mnohon´asobnˇe pˇrehlednˇejˇs´ı.
38
Zpr˚ umˇerov´an´ım promˇenn´ ych pˇres jednotliv´e dny nav´ıc odstran´ıme jejich denn´ı periodicitu. To se t´ yk´a pˇredevˇs´ım venkovn´ı teploty a koncentrace radonu. Tato periodicita je zde velmi v´ yrazn´a a v´ıce m´enˇe pravideln´a. Regresn´ı model se tak bude moci soustˇredit na podchycen´ı z´avislosti radonu na poˇcas´ı jen z hlediska jeho nˇekolikadenn´ıch cykl˚ u a samozˇrejmˇe jeho roˇcn´ıho pr˚ ubˇehu. Dalˇs´ı d˚ uvod se t´ yk´a fyzik´aln´ıho mechanismu, jak´ ym uvaˇzovan´e meteorologick´e promˇenn´e ovlivˇ nuj´ı u ´roveˇ n koncentrace radonu v objektu. Jde o to, ˇze aktu´aln´ı hodnota t´eto koncentrace je z´avisl´a na intenzitˇe pˇr´ısunu a intenzitˇe ventilace plynu v pr´avˇe uplynul´em obdob´ı. Takto z´avis´ı koncentrace radonu v dan´ y okamˇzik na hodnot´ach meteorologick´ ych promˇenn´ ych od tohoto okamˇziku zpˇet do minulosti. Toto ˇcasov´e rozloˇzen´ı (zpoˇzdˇen´ı) z´avislosti lze oˇcek´avat v ˇr´adu hodin. Do naˇseho regresn´ıho modelu by tedy bylo tˇreba kromˇe meteorologick´ ych promˇenn´ ych ˇcasovˇe incidentn´ıch s koncentrac´ı radonu (hodnoty za stejnou hodinu) zahrnout i zpoˇzdˇen´e meteorologick´e promˇenn´e, tedy jejich hodnoty za nˇekolik uplynul´ ych hodin. Jak velk´e je pˇresnˇe ono ˇcasov´e rozloˇzen´ı z´avislosti a kolik regresor˚ u by tedy n´aˇs model mˇel ve skuteˇcnosti obsahovat, lze pˇribliˇznˇe usoudit z hodnot korelac´ı koncentrace radonu s r˚ uznˇe ´ ı nad Orlic´ı, kter´e jsou zakresleny zpoˇzdˇen´ ymi meteorologick´ ymi promˇenn´ ymi ze stanice v Ust´ na obr´azku 6.2.
Obr´ azek 6.2: Hodnoty vz´ajemn´ ych korelaˇcn´ıch funkc´ı radonu vzhledem k teplotˇe, tlaku a rychlosti vˇetru (hodinov´a data)
39
Nejtˇesnˇeji z´avis´ı koncentrace radonu na venkovn´ı teplotˇe zpoˇzdˇen´e o 4 a 5 hodin. V pˇr´ıpadˇe z´avislosti na atmosf´erick´em tlaku nen´ı zpoˇzdˇen´ı patrn´e - nejvˇetˇs´ı korelaci m´a koncentrace radonu s tlakem ve stejn´e a v minul´e hodinˇe. Rychlost vˇetru m´a nejvˇetˇs´ı vliv na koncentraci radonu po 5 hodin´ach. Tyto v´ ysledky koresponduj´ı s anal´ yzou provedenou na stacionarizovan´ ych ˇrad´ ach v kapitole 5. Letmou anal´ yzou lze usoudit, ˇze dobr´ ym kompromisem mezi jednoduchost´ı a vypov´ıdac´ı schopnost´ı by byl napˇr. model z´avislosti koncentrace radonu na atmosf´erick´em tlaku v danou hodinu, venkovn´ı teploty o 3 a 7 hodin zpˇet a rychlosti vˇetru zpoˇzdˇen´e o 0, 3 a 7 hodin. Celkem by tedy model obsahoval 7 nezn´am´ ych struktur´aln´ıch parametr˚ u. V pˇr´ıpadˇe pouˇzit´ı denn´ıch dat lze oˇcek´avat jednoduˇsˇs´ı model s m´enˇe parametry. Koeficient determinace v´ yˇse popsan´eho modelu pro hodinov´a pozorov´an´ı je nav´ıc pouze 40,8 %. To ukazuje, ˇze bud’ maj´ı na koncentraci radonu v objektu z´asadn´ı vliv jeˇstˇe jin´e faktory neˇz klimatick´e podm´ınky vyj´adˇren´e uvaˇzovan´ ymi tˇremi promˇenn´ ymi, nebo ˇze vzd´alenost 34 km pouˇzit´e meteorologick´e stanice od zkouman´eho domu je jiˇz pˇr´ıliˇs velk´a. S nejvˇetˇs´ı pravdˇepodobnost´ı je pravda oboj´ı. Dalˇs´ı d˚ uvod, proˇc nepouˇz´ıvat hodinov´a data je tedy nutnost pracovat s pˇr´ıliˇsn´ ym mnoˇzstv´ı ´ ı nad Orlic´ı, z n´ıˇz zpoˇzdˇen´ ych promˇenn´ ych a velk´a vzd´alenost meteorologick´e stanice v Ust´ m´ame k dispozici celodenn´ı mˇeˇren´ı. V pˇr´ıpadˇe stanice Svratouch n´am absence noˇcn´ıch mˇeˇren´ı poˇcas´ı z´asadn´ım zp˚ usobem nevad´ı. M˚ uˇzeme prostˇe modelovat z´avislost denn´ıho pr˚ umˇeru (tj. pr˚ umˇeru z 24 hodinov´ ych pr˚ umˇer˚ u) koncentrace radonu v objektu na pr˚ umˇeru 14 pozorov´an´ı meteorologick´ ych promˇenn´ ych v ˇcasech 7:00 aˇz 20:00. Pochopitelnˇe by bylo ide´aln´ı m´ıt k dispozici celodenn´ı mˇeˇren´ı z podobnˇe bl´ızk´e meteorologick´e stanice. N´ aˇs z´avˇer tedy zn´ı takto. Budeme modelovat z´avislost denn´ıho pr˚ umˇeru koncentrace radonu ve sledovan´em domˇe v obci Telec´ı na denn´ıch pr˚ umˇerech meteorologick´ ych promˇenn´ ych z´ıskan´ ych ze 14 mˇeˇren´ı v dobˇe od 7:00 do 20:00 na 11 km vzd´alen´e meteorologick´e stanici Svratouch. Nad´ale budeme hovoˇrit prostˇe o denn´ıch pr˚ umˇerech meteorologick´ ych veliˇcin, aniˇz bychom zd˚ urazˇ novali, ˇze jde o pr˚ umˇery jen ze 14 hodinov´ ych mˇeˇren´ı. Regresn´ı model budeme tedy odvozovat z 366 denn´ıch pozorov´an´ı za obdob´ı 1. 5. 2003 aˇz 30. 4. 2004. Nejprve se pod´ıvejme na vlastnosti naˇsich dat. N´asleduj´ıc´ı grafy (Obr. 6.3, 6.5 a 6.6) zobrazuj´ı pˇrekˇr´ıˇzen´ı regresor˚ u s vysvˇetlovanou promˇennou.
Obr´azek 6.3: Z´avislost koncentrace radonu na venkovn´ı teplotˇe
40
Obr´azek 6.4: Z´avislost koncentrace radonu na tlaku
Obr´azek 6.5: Z´avislost koncentrace radonu na rychlosti vˇetru
Minimum, maximum a hodnoty vˇsech kvartil˚ u pro uvaˇzovan´e ˇctyˇri promˇenn´e obsahuje n´asleduj´ıc´ı tabulka: radon Min. : 104.2 1st Qu.: 542.8 Median : 852.3 Mean : 1077.3 3rd Qu.: 1392.0 Max. : 3929.2
teplota Min. : -10.7000 1st Qu.: 0.0425 Median : 8.0650 Mean : 8.6189 3rd Qu.: 16.9800 Max. : 28.1500
tlak Min. : 1st Qu.: Median : Mean : 3rd Qu.: Max. :
41
907.9 926.4 931.7 930.4 935.0 947.8
vitr Min. : 1.710 1st Qu.: 4.070 Median : 5.395 Mean : 6.399 3rd Qu.: 8.140 Max. : 25.570
V´ ybˇerov´a korelaˇcn´ı matice naˇsich promˇenn´ ych vypad´a takto:
radon teplota tlak vitr
radon 1.0000000 -0.3250792 0.1639285 -0.3484751
teplota -0.3250792 1.0000000 0.2681720 -0.3003295
tlak 0.1639285 0.2681720 1.0000000 -0.2887262
vitr -0.3484751 -0.3003295 -0.2887262 1.0000000
Znam´enka vˇsech korelac´ı potvrzuj´ı teoretick´e pˇredpoklady o smˇeru z´avislosti mezi jednotliv´ ymi veliˇcinami. Zd´a se, ˇze nejvˇetˇs´ı vliv na koncentraci radonu bude m´ıt venkovn´ı teplota a s´ıla vˇetru. Pod´ıv´ame-li se na hodnoty korelac´ı mezi koncentrac´ı radonu a meteorologick´ ymi veliˇcinami s r˚ uzn´ ym ˇcasov´ ym zpoˇzdˇen´ım (Obr. 6.6), je jasn´e, ˇze ani pˇri pr´aci s denn´ımi pr˚ umˇery se u ´plnˇe nevyhneme zaˇclenˇen´ı zpoˇzdˇen´ ych vysvˇetluj´ıc´ıch promˇenn´ ych do modelu. Kaˇzdop´adnˇe se jev´ı rozumn´e zkouˇset do modelu zaˇradit veliˇciny s maxim´alnˇe jednodenn´ım zpoˇzdˇen´ım. Je moˇzn´e, ˇze pokud bychom mˇeli k dispozici mˇeˇren´ı meteorologick´ ych promˇenn´ ych po cel´ ych 24 hodin den, jiˇz by nebylo tˇreba zpoˇzdˇen´e promˇenn´e do modelu zaˇrazovat.
Obr´ azek 6.6: Hodnoty vz´ajemn´ ych korelaˇcn´ıch funkc´ı radonu vzhledem k teplotˇe, tlaku a rychlosti vˇetru (denn´ı data)
Vrat’me se nyn´ı k naˇsemu praktick´emu c´ıli, tj. pomoc´ı konstrukce regresn´ıho modelu mezi koncentrac´ı radonu a klimatick´ ymi podm´ınkami umoˇznit oˇciˇstˇen´ı namˇeˇren´ ych koncentrac´ı od vlivu tˇechto podm´ınek a z´ıskat t´ım kvalitnˇejˇs´ı odhad celoroˇcn´ıho pr˚ umˇeru koncentrace radonu. Naˇse strategie bude takov´a, ˇze se pokus´ıme zkonstruovat model, jehoˇz hodnoty parametr˚ u u meteorologick´ ych promˇenn´ ych budou platn´e i pro dalˇs´ı objekty, ne jen pro n´aˇs d˚ um v obci Telec´ı. Vych´az´ıme 42
pˇritom z toho, ˇze z pozorov´an´ı v relativnˇe kr´atk´em ˇcase (napˇr. t´ yden), kter´e bychom mohli v praxi prov´adˇet v jin´em neˇz naˇsem v´ yvojov´em objektu, nejsme schopni z´ıskat vˇerohodn´e odhady vˇsech parametr˚ u naˇseho modelu. Pokud napˇr´ıklad sestroj´ıme klasick´ y line´arn´ı modle z´avislosti mezi koncentrac´ı radonu a meteorologick´ ymi promˇenn´ ymi, v nˇemˇz bude m´ıt parametr u promˇenn´e teplota hodnotu 30, znamenalo by to, ˇze pˇri jinak stejn´ ych podm´ınk´ach zp˚ usob´ı n´ar˚ ust denn´ı pr˚ umˇern´e venkovn´ı teploty o 5 ◦ C 3 pokles oˇcek´avan´e denn´ı pr˚ umˇern´e koncentrace radonu o 150 Bq/m . Toto moˇzn´a bude platit pro n´aˇs objekt, v nˇemˇz je pˇr´ıtomnost radonu znaˇcn´a. V domˇe, kde se denn´ı koncentrace radonu pohybuje dejme tomu mezi 10 a 200 Bq/m3 , lze ale tˇeˇzko oˇcek´avat tak velk´ y absolutn´ı pohyb koncentrace radonu pˇri zmˇenˇe teploty o 5 ◦ C. Sp´ıˇse lze oˇcek´avat, ˇze stejn´a zmˇena venkovn´ı teploty zp˚ usob´ı u r˚ uzn´ ych dom˚ u stejnou relativn´ı zmˇenu koncentrace radonu. Jinak ˇreˇceno, z´avislost koncentrace radonu na vnˇejˇs´ıch vlivech bude sp´ıˇse multiplikativn´ı neˇz aditivn´ı. V´ yˇse popsan´emu zp˚ usobu z´avislosti odpov´ıd´a line´ arn´ı z´ avislost logaritmu koncentrace radonu na meteorologick´ych promˇenn´ych. Tento tvar z´avislosti, kromˇe v´ yˇse uveden´eho od˚ uvodnˇen´ı (kter´e bohuˇzel pro nedostatek dat nem˚ uˇzeme empiricky potvrdit), m´a i dalˇs´ı v´ yhody. Zaprv´e se uk´azalo, ˇze vede k modelu s lepˇs´ı vypov´ıdac´ı schopnost´ı i v pˇr´ıpadˇe 366 denn´ıch pr˚ umˇer˚ u v naˇsem zkouman´em domˇe. Pak tak´e obecnˇe zaruˇcuje, ˇze nikdy nez´ısk´ame jako odhad koncentrace radonu z´aporn´e ˇc´ıslo (coˇz by se v pˇr´ıpadˇe nezlogaritmovan´eho line´arn´ıho modelu mohlo st´at). Zkus´ıme nejprve do modelu zaˇradit pro kaˇzdou meteorologickou promˇennou i jej´ı jednodenn´ı zpoˇzdˇen´ı, k tomu jeˇstˇe vˇsechny pˇr´ısluˇsn´e druh´e mocniny. Nejbohatˇs´ı uvaˇzovan´ y model tedy vypad´a takto (symbolick´ y z´apis pro u ´sporu m´ısta): log(rad)~tep+tep1+tla+tla1+vit+vit1+tep^2+tep1^2+tla^2+tla1^2+vit^2+vit1^2, kde tep1 apod. jsou promˇenn´e zpoˇzdˇen´e o jeden den (jejich hodnoty byly mˇeˇreny 1.5. 2003 aˇz 29.4. 2004) a tep apod. jsou nezpoˇzdˇen´e promˇenn´e (mˇeˇren´e 2.5. 2003 aˇz 30.4. 2004). Koeficient determinace v tomto modelu je 60,1 %, ale spousta parametr˚ u nen´ı statisticky v´ yznamnˇe nenulov´ ych. To d´av´a nadˇeji, ˇze se podaˇr´ı vyvinout znaˇcnˇe jednoduˇsˇs´ı model s podobnˇe velkou vypov´ıdac´ı schopnost´ı. Budeme tedy postupnˇe z modelu vyˇrazovat regresory aˇz dojdeme k modelu: log(rad) ~ vit + vit1 + tep1 Jeho koeficient determinace je 57,8 %, coˇz nen´ı o moc m´enˇe neˇz u v´ ychoz´ıho modelu. Nav´ıc jsou zde vˇsechny parametry v´ yznamnˇe nenulov´e (vˇsechny p-hodnoty jsou menˇs´ı neˇz 2e-16). Jde o pomˇernˇe jednoduch´ y model neobsahuj´ıc´ı ˇz´adn´e kvadratick´e ˇcleny. To v´ yraznˇe zlepˇs´ı interpretaci odhadnut´ ych parametr˚ u a zjednoduˇs´ı pouˇzit´ı modelu k oˇciˇstˇen´ı namˇeˇren´ ych hodnot koncentrace radonu od vlivu poˇcas´ı.
43
Obr´azek 6.7: Autokorelaˇcn´ı funkce rezidu´ı regresn´ıho modelu
Rezidua v tomto modelu jsou silnˇe autokorelovan´a (viz. Obr. 6.7), coˇz znamen´a, ˇze vlivy, kter´e nebyly zahrnuty v naˇsich regresorech, p˚ usob´ı takt´eˇz setrvaˇcnˇe. Odhadnut´ y model (nezohlednili jsme korelovanost rezidu´ı a pouˇzili OLS odhady) je log(rad)~8,301075-0,083191*vit-0,111669*vit1-0,036831*tep1, nebo-li po aplikaci exponenci´aln´ı funkce rad~exp{8,301075-0,083191*vit-0,111669*vit1-0,036831*tep1} To, ˇze pouˇzit´ı logaritmick´e transformace na vysvˇetlovanou promˇennou je spr´avn´e, ukazuje i anal´ yza obecn´e ˇsk´aly Box-Coxov´ ych transformac´ı. Graf na obr´azku 6.8 ukazuje, ˇze hodnota λ = 0, odpov´ıdaj´ıc´ı pr´avˇe logaritmick´e transformaci, vede k nejlepˇs´ımu modelu.
Obr´azek 6.8: Logaritmick´a vˇerohodnost pˇri pouˇzit´ı r˚ uzn´ ych hodnot λ
44
Interpretace odhadnut´eho modelu je n´asleduj´ıc´ı: zmˇena teploty v uplynul´em dni o 1 ◦ C vzh˚ uru znamen´a (za jinak stejn´ ych podm´ınek) vyn´asoben´ı oˇcek´avan´e koncentrace radonu faktorem exp(−0, 036831). N´ar˚ ust rychlosti vˇetru v dan´ y den o 1 m/s znamen´a vyn´asoben´ı oˇcek´avan´e koncentrace radonu exp(−0, 083191) kr´at, atd. Naˇse korekce namˇeˇren´eho denn´ıho pr˚ umˇeru koncentrace radonu tedy bude vypadat n´asleduj´ıc´ım zp˚ usobem: adjrad = rad * exp{-0,083191*(m_vit-vit)-0,111669*(m_vit-vit1)-0,036831*(m_tep-tep1)}, kde m vit resp. m tep je m´ıstn´ı pr˚ umˇern´a denn´ı rychlost vˇetru resp. venkovn´ı teplota v dobˇe od 7:00 do 20:00, rad je namˇeˇren´a koncentrace radonu a adjrad (adjusted radon) je hodnota oˇciˇstˇen´a o vliv poˇcas´ı. N´ aˇs postup pˇri mˇeˇren´ı nov´eho objektu bude tedy tento. Zjist´ıme pr˚ umˇern´e hodnoty m vit a m tep, nejsp´ıˇse z dlouhodob´ ych pozorov´an´ı na nejbliˇzˇs´ı meteorologick´e stanici. Budeme mˇeˇrit hodnoty veliˇcin rad, vit, vit1 a tep. Pro kaˇzd´ y denn´ı pr˚ umˇer provedeme popsanou korekci. Ze z´ıskan´ ych denn´ıch hodnot adjrad pak spoˇc´ıt´ame aritmetick´ y pr˚ umˇer. To bude n´aˇs odhad celoroˇcn´ı pr˚ umˇern´e koncentrace radonu v mˇeˇren´em objektu. Bohuˇzel nem´ame moˇznost otestovat empiricky tuto proceduru na jin´em domˇe, neˇz na naˇsem v´ yvojov´em objektu v obci Telec´ı. V´ ysledky pro denn´ı, t´ ydenn´ı, 14 denn´ı a mˇes´ıˇcn´ı pozorov´an´ı obsahuj´ı n´asleduj´ıc´ı tabulky a grafy na obr´azc´ıch 6.9, 6.10, 6.11 a 6.12. Vˇzdy je k dispozici srovn´an´ı s hodnotami z´ıskan´ ymi bez pouˇzit´ı vyvinut´e korekce.
denn´ı pr˚ umˇ ery rozsah v´ ybˇeru aritmetick´ y pr˚ umˇer maximum minimum medi´an odmocnina z MSE
namˇ eˇ ren´ e 366 1077,264 3929,19 104,18 852,325 767,9936
korigovan´ e 365 941,6448 3249,367 239,1786 825,2938 481,3382
t´ ydenn´ı pr˚ umˇ ery rozsah v´ ybˇeru aritmetick´ y pr˚ umˇer maximum minimum medi´an odmocnina z MSE
namˇ eˇ ren´ e 52 1081,744 3081,19 321,9929 913,085 565,1238
korigovan´ e 52 942,8378 2045,831 449,6784 849,0487 386,6226
14 denn´ı pr˚ umˇ ery rozsah v´ ybˇeru aritmetick´ y pr˚ umˇer maximum minimum medi´an odmocnina z MSE
namˇ eˇ ren´ e 26 1081,744 2333,339 546,6536 912,1271 468,092
korigovan´ e 26 942,8378 1887,903 493,4905 866,3496 376,2645
45
mˇ es´ıˇ cn´ı pr˚ umˇ ery rozsah v´ ybˇeru aritmetick´ y pr˚ umˇer maximum minimum medi´an odmocnina z MSE
d´ elka mˇ eˇ ren´ı den t´ yden 14 dn´ı mˇ es´ıc
namˇ eˇ ren´ e 12 1075,248 1797,424 565,2503 891,3429 424,2218
typ namˇeˇren´e korigovan´e namˇeˇren´e korigovan´e namˇeˇren´e korigovan´e namˇeˇren´e korigovan´e
korigovan´ e 12 940,319 1742,918 547,1108 836,15 355,2779
maximum 3926,2 3249,4 3081,2 2045,8 2333,3 1887,9 1797,4 1742,9
minimum 104,2 239,2 322 449,7 546,7 493,5 565,3 547,1
medi´ an 852,3 825,3 913,1 849 912,1 866,3 891,3 836,1
odmocnina z MSE 768 481,3 565,1 386,6 468,1 376,3 424,2 355,3
Obr´azek 6.9: Denn´ı pr˚ umˇery oˇciˇstˇen´ ych koncentrac´ı radonu
46
Obr´azek 6.10: T´ ydenn´ı pr˚ umˇery oˇciˇstˇen´ ych a namˇeˇren´ ych koncentrac´ı radonu
ˇ actidenn´ı pr˚ Obr´azek 6.11: Ctrn´ umˇery oˇciˇstˇen´ ych a namˇeˇren´ ych koncentrac´ı radonu
47
Obr´azek 6.12: Mˇes´ıˇcn´ı pr˚ umˇery oˇciˇstˇen´ ych a namˇeˇren´ ych koncentrac´ı radonu
Pˇresto, ˇze korigovan´e odhady nejsou v´ ybˇerovˇe nestrann´e, maj´ı podstatnˇe niˇzˇs´ı MSE. Tak´e jejich maximum a minimum jsou ve vˇetˇsinˇe pˇr´ıpad˚ u bl´ıˇze odhadovan´e hodnotˇe. Nejv´ yraznˇejˇs´ı zlepˇsen´ı odhad˚ u lze pozorovat u jednodenn´ıho mˇeˇren´ı, s rostouc´ı d´elkou mˇeˇren´ı jiˇz nen´ı zlepˇsen´ı dramatick´e.
48
Kapitola 7
Odhady koncentrace radonu vˇ cl´ anc´ıch Probl´emem koncentrace radonu v domech se zab´ yvaj´ı mnoh´e ˇcl´anky publikovan´e ve vˇedeck´ ych ˇcasopisech. V t´eto kapitole kr´atce shrneme nˇekter´e z pouˇz´ıvan´ ych postup˚ u a v´ ysledk˚ u. V ˇcl´anku [5] je na z´akladˇe namˇeˇren´ ych koncentrac´ı radonu ve ˇctyˇrech budov´ach porovn´av´an vliv venkovn´ı teploty, rychlosti a smˇeru vˇetru. Kaˇzd´ y d˚ um je mˇeˇren velmi podrobnˇe. Mˇeˇren´ı zahrnuje koncentraci radonu na ˇctyˇrech m´ıstech (v zemi pod domem, ve sklepˇe, v ob´ yvac´ım pokoji a venku) a meteorologick´e ukazatele v bl´ızkosti domu. Doch´az´ı k z´avˇeru, ˇze pro zkouman´e ˇctyˇri domy m´a koncentrace radonu velmi odliˇsnou z´avislost na meteorologick´ ych veliˇcin´ach. Zkoumaj´ı tak´e vliv sez´onn´ıch opravn´ ych faktor˚ u. U bˇeˇzn´eho domu jejich pouˇzit´ı zlepˇsuje pˇresnost odhadu roˇcn´ıho pr˚ umˇeru (na z´akladˇe dat ze tˇr´ı mˇes´ıc˚ u). V domech, kter´e se v nˇejak´em smyslu chovaly netypicky (tˇri ze ˇctyˇr zkouman´ ych dom˚ u), sez´onn´ı korekce v´ yraznˇeji lepˇs´ıch odhad˚ u nedosahovaly. ˇ e republice zkoum´ V dalˇs´ı zaj´ımav´e studii v ˇcl´anku [3] jsou pro data nasb´ıran´a v Cesk´ any vztahy s venkovn´ı teplotou, atmosferick´ ym tlakem a t´ ydenn´ım u ´hrnem sr´aˇzek. Pro 29 m´ıstnost´ı (ze ˇsestn´acti dom˚ u) bylo vyhotoveno 1537 t´ ydenn´ıch mˇeˇren´ı koncentrace radonu v obdob´ı jednoho roku a pro kaˇzdou m´ıstnost byl vypoˇc´ıt´an roˇcn´ı aritmetick´ y pr˚ umˇer. Bylo uk´az´ano, ˇze vliv tlaku a sr´aˇzek nen´ı v´ yznamn´ y. Odchylky mezi roˇcn´ım pr˚ umˇerem koncentrace radonu a jeho odhadem zkonstruovan´ ym v r´amci jednoho t´ ydne v´ yznamnˇe z´avisely na pr˚ umˇern´e t´ ydenn´ı teplotˇe. Dobr´e v´ ysledky vykazovaly studie ve Francii a Anglii, kter´e se zab´ yvaly konstrukc´ı opravn´ ych sez´onn´ıch faktor˚ u. Na z´akladˇe vˇetˇs´ıho vzorku dom˚ u urˇcit´e oblasti byly zvl´aˇst’ vypoˇcteny opravn´e poloˇzky pro tˇr´ı a ˇsestimˇes´ıˇcn´ı odhady roˇcn´ı pr˚ umˇern´e koncentrace radonu. U tˇechto sez´onnˇe upraven´ ych odhad˚ u doˇslo k v´ yznamn´emu zlepˇsen´ı a tak´e byla uk´az´ana stabilita opravn´ ych koeficient˚ u v dlouhodobˇejˇs´ım ˇcasov´em u ´seku. Odhad opravn´ ych faktor˚ u je zaj´ımavˇe prov´adˇen pˇres regresi. (viz. ˇcl´anky [6], [1], [4]) Z r˚ uzn´ ych dosaˇzen´ ych v´ ysledk˚ u ve ˇcl´anc´ıch je vidˇet, ˇze odhad koncentrace radonu je velmi sloˇzit´a z´aleˇzitost. Typ z´avislosti na r˚ uzn´ ych ˇcinitelech se nejsp´ıˇs bude liˇsit m´ısto od m´ısta. Urˇcitˇe m´ a v´ yznam spolu s radonem sledovat i meteorologick´e ukazatele a vˇetˇs´ı vzorek okoln´ıch dom˚ u. V ˇcl´anku [7] je tak´e demonstrov´ana d˚ uleˇzitost znalosti zdroje z´aˇren´ı. R˚ uzn´e zdroje maj´ı na koncentraci odliˇsn´ y vliv. Pomˇernˇe u ´spˇeˇsn´e se zdaj´ı odhady, kter´e vyuˇz´ıvaj´ı sez´onn´ıch oprav.
49
Kapitola 8
Z´ avˇ er Z´akladn´ım c´ılem pr´ace bylo zhodnocen´ı moˇznost´ı odhadovat roˇcn´ı pr˚ umˇernou koncentraci radonu v objektu na z´akladˇe kratˇs´ıch mˇeˇren´ı. Pˇristupovali jsme k probl´emu tˇremi r˚ uzn´ ymi zp˚ usoby. V kapitole 4 jsme zkoumali pˇresnost odhad˚ u na z´akladˇe medi´anu, aritmetick´eho a geometrick´eho pr˚ umˇeru. Vˇsechny odhady vykazuj´ı vysokou hodnotu smˇerodatn´e odchylky, kter´a s rostouc´ı d´elkou mˇeˇren´ı kles´a pomˇernˇe pomalu. Pˇr´ıstup vyuˇz´ıvaj´ıc´ı vlastnosti rozdˇelen´ı zkouman´ ych dat jsme nevyuˇz´ıvali z d˚ uvod˚ u, ˇze nejde o n´ahodn´ y v´ ybˇer, ale o ˇcasovou ˇradu. Pˇr´ıstupu pˇres ˇcasov´e ˇrady byla vˇenov´ana kapitola 5. S vyuˇzit´ım sez´onn´ıch opravn´ ych koeficient˚ u zde bylo dosaˇzeno nejkvalitnˇejˇs´ıho odhadu roˇcn´ı koncentrace radonu na z´akladˇe mˇes´ıˇcn´ıch pozorov´an´ı. D´ale byla zodpovˇezena ot´azka ˇcasov´eho posunu p˚ usoben´ı meteorologick´ ych promˇenn´ ych na koncentraci radonu. Pomoc´ı spektr´aln´ı anal´ yzy byly vyhodnoceny periodicity ve zkouman´ ych ˇrad´ach. V kapitole 6 jsme se pokouˇseli odhady aritmetick´ ym pr˚ umˇerem kratˇs´ıch mˇeˇren´ı vylepˇsit vyuˇzit´ım namˇeˇren´ ych hodnot meteorologick´ ych promˇenn´ ych. Za t´ımto u ´ˇcelem byl sestrojen a odhadnut regresn´ı model z´avislosti koncentrace radonu na tˇechto promˇenn´ ych. Na jeho z´akladˇe pak byla navrˇzena korekce namˇeˇren´ ych hodnot koncentrac´ı, kter´a by je oˇcistila od vlivu poˇcas´ı. Nepˇresnost odhad˚ u z tˇechto oˇciˇstˇen´ ych hodnot byla niˇzˇs´ı, zejm´ena pˇri kratˇs´ıch d´elk´ach mˇeˇren´ı. Dle naˇsich v´ ysledk˚ u a citovan´ ych ˇcl´ank˚ u se zd´a b´ yt nejvhodnˇejˇs´ı konstrukce odhad˚ u zaloˇzen´ ych na sez´onn´ıch oprav´ach a vyuˇzit´ı z´avislosti na meteorologick´ ych promˇenn´ ych. Pro anal´ yzu by bylo vhodn´e pouˇz´ıt vˇetˇs´ıho mnoˇzstv´ı dat.
50
Literatura [1] H. Baysson, S. Billon, D. Laurier, A. Rogel and M. Tirmarche. Seasonal correction factors for estimating radon exposure in dwellings in France. Radiation Protection Dosimetry, 104(3):245–252, 2003. [2] T. Cipra. Anal´yza ˇcasov´ych ˇrad s aplikacemi v ekonomii. Statistics and Computing. SNTL, Praha, 1986. [3] J. Dolejs and J. H˚ ulka. The weekly measurement deviations of indoor radon concentration from the annual arithmetic mean. Radiation Protection Dosimetry, 104(3):253–258, 2003. [4] P. Grainger, S. H. Shalla, A. W. Preece and S. A. Goodfellow. Home radon levels and seasonal correction factors for the Isle of Man. Phys. Med. Biol., 45:2247–2252, 2000. [5] J. C. H. Miles. Temporal variation of radon levels in houses and implications for radon measurement strategies. Radiation Protection Dosimetry, 93(4):369–375, 2001. [6] J. Pinel, T. Fearn, S. C. Darby and J. C. H. Miles. Seasonal correction factors for indoor radon measurements in the United Kingdom. Radiation Protection Dosimetry, 58(2):127–132, 1995. [7] L. Sesana and S. Begnini. Hourly indoor radon measurements in a research house. Radiation Protection Dosimetry, 112(2):277–286, 2004. [8] W. N. Venables and B. D. Ripley. Modern applied statistics with S-Plus. Statistics and Computing. Springer-Verlag, New York, 1994.
51