Hőerőgépek, hűtőgépek, hőszivattyúk Körfolyamat esetén az összes belső energia változás nulla.
Hőtan I. főtétele::
Feladat: 12
A hőtan második főtétele Vannak olyan folyamatok amik nem megfordíthatók, irreverzibilisek. példák: - hővé alakult mozgási energia nem alakul vissza - összetört pohár nem pattan épségben vissza - üres részhez nyitott gáz molekulái nem fognak mind visszajönni az eredeti kamrába Ezeket a folyamatokat a fizika törvényei nem tiltják, viszont elenyésző a valószínűségük. Ezért statisztikailag kimondható, hogy a folyamatok csak olyan irányba mehetnek végbe, amivel a rendezetlenség nő. A rendezetlenség mértéke az entrópia. Lokálisan csökkenthető az entrópia, de csak annak árán, ha máshol viszont nő. A világegyetem entrópiája tehát folyamatosan nő. Hőtan második főtétele: nem lehet olyan gépet készíteni, amely egyetlen tartály lehűlése árán munkát végezne (kell egy hideg tartály is). Ez a másodfajú örökmozgó. Másik megfogalmazás: Zárt rendszer entrópiája sohasem csökkenhet. Megfordítható folyamatok esetén a rendezetlenség változatlan. pl. rugalmas ütközés
Valódi anyagok
Reális gázok Van der Waals állapotegyenlete Valóságos gázok nyomása és térfogata nem tart nullához a hőmérséklettel. A részecskék által elfoglalt térfogat nem elhanyagolható. 1 mol részecske térfogata: b Egymáshoz közel kerülő részecskék között vonzóerő hat, ami a nyomást csökkenti. A Van der Waals állapotegyenlet 1 mol gázra (v = V/n):
Reális gázoknál a potenciális energia is hozzájárul a belső energiához. Növekvő térfogat esetén a részecskék távolabb kerülnek, nő a potenciális energia. Tehát a belső energia nem csak a hőmérséklettől függ, hanem a térfogattól is. Van der Waals kölcsönhatás potenciális energiája:
Lennard-Jones féle empirikus formula. A befolyásolja a-t, B pedig b-t
Hőtágulás* Lineáris hőtágulás kis hőmérsékletváltozás esetén:
Tehát az új hossz:
∆h = αh1∆T
h1: a rúd eredeti hossza
α: lineáris hőtágulási együttható az anyagra jellemző szilárd testekre: α ~ 10-5 °C-1
h2 = h1(1 + α∆T )
A hőtágulás oka a potenciál aszimmetriája: a lehetséges távolságok átlaga a nagyobb értékek felé tolódik el (r2 > r0). Térfogati hőtágulás: h1 oldalélű kocka Kezdeti térfogat V1 = h13, az új V2 = h23 Felhasználva a lineáris hőtágulás törvényszerűségét:
α∆T kicsi, így a magasabb rendű tagok elhagyhatók β: térfogati hőtágulási együttható Érvényes bármely izotróp szilárd testre és folyadékokra. folyadékokra: β ~ 10-3 °C-1 Vízre pl. nem, mert annak térfogata minimális 4 °C-on (hűtve is tágul!)
Elektrosztatika
Elektrosztatikai jelenségek Ebonit vagy üvegrudat megdörzsölve az apró tárgyakat magához vonz.
Két selyemmel megdörzsölt üvegrúd között taszítás, üvegrúd és gyapjúval megdörzsölt borostyánkő között vonzás lép fel. Kétféle elektromos állapot. Megdörzsölt üvegrúd pozitív. Borostyán negatív. Elektromos töltés: milyen mértékben vesz rész egy test az elektromos kölcsönhatásban. Jele: Q SI mértékegysége: C (coulomb) Egynemű töltések között taszítás, ellenkező neműek között vonzás.
Elektromos töltések szétválasztása Semleges test: pozitív és negatív töltések egyenlő mértékben vannak jelen.
A töltés megmaradó mennyiség, viszont szétválasztható. Elektromos megosztás, vagy influencia. Vezetők: a töltések szabadon elmozdulhatnak. (pl. fémek; sók, savak, bázisok vizes oldatai) Szigetelők: a töltések csak néhány nanométert mozdulhatnak el. (polarizáció). (pl. kvarc, gumi, ebonit, porcelán) A töltések fizikai kontaktus során átvihetők egyik testről a másikra. Vezető esetén a töltés szétterjed a test teljes felületére. Töltött test közelében lévő fémben a töltések megoszlanak.
elektroszkóp
Coulomb törvény Inerciarendszerben nyugvó, pontszerű elektromos töltésekre: q: próbatöltés
r
k: Coulomb állandó q
Q ahol
Mivel a q-ra ható erő csak a helytől függ az erőtér konzervatív. Newton 4. axiómája: Bármely töltéselrendezés erőtere is konzervatív.
a vákuum permittivitás, vagy a vákuum dielektromos állandója.
Feladat: 13
Az elektromos térerősség Az elektromos térerősség a próbatöltéstől független, egy P pontban csak a teret jellemző mennyiség: Mértékegysége:
Térerősség érzékeltetésére az erővonalakat használjuk - iránya a vonalakkal párhuzamos minden pontban - nagysága a vonalak sűrűségével van jelölve - pozitív töltésekről indulnak, negatív töltéseken végződnek Szuperpozíció: két vagy több töltés esetén a térerősség az egyes töltések által létrehozott térerősségek vektori összege.
A q-ra ható eredő erő :
Elektromos feszültség Az elektrosztatikus tér munkája a q próbatöltésen amíg az A-ból B-be jut:
A feszültség az egységnyi próbatöltésen végzett munka: Mértékegysége: V Homogén térben, azzal egyirányú d elmozdulás esetén: U = Ed
Az elektromos feszültség csak a térre és a két pontra jellemző mennyiség.
Potenciális energia és potenciál Konzervatív erőtérben a tér által az A és B pontok között végzett munka megegyezik a kezdő és végpontbeli potenciális energia különbségével:
Az egységnyi pozitív töltésre jutó potenciális energia a potenciál:
Két pontban vett potenciálok különbsége a két pont közötti feszültség:
Az elektrosztatikus potenciált általában (véges töltéseloszlások esetén) a végtelenben vehetjük zérusnak: Hasonlóan:
A potenciális energia és a potenciál gradiense Az erő mindig az alacsonyabb potenciális energiájú hely irányába hat, és annál nagyobb minél nagyobb az egységnyi hosszra eső energiaváltozás:
A q próbatöltéssel végigosztva kapjuk a térerősségre:
Példa: Az elektrosztatikus potenciál az U = b(3x + 4z) módon függ a helykoordinátáktól. Mekkora és milyen irányú a térerősség az origóban és a (2, 1, 0) pontban?
Az elektrosztatikus tér I. alaptörvénye Mivel az elektrosztatikus tér konzervatív, az általa bármely zárt görbe mentén végzett munka nulla: 𝑊0 =
𝐹 ∙ 𝑑𝑟 = 𝐺
𝑞𝐸 ∙ 𝑑𝑟 = 0 𝐺
q-val végigosztva:
𝐸 ∙ 𝑑𝑟 = 0 𝐺
Felhasználva Stokes tételét a zárt hurok által határolt felületre:
𝐸 ∙ 𝑑𝑟 = 𝐺
rot 𝐸 ∙ 𝑑𝐴 = 0 𝐹
Majd a zárt görbe méretével nullához tartva kapjuk a törvény lokális alakját: (az elektrosztatikus tér örvénymentes)
Az elektrosztatikai tér I. alaptörvényét egy áramköri hurokra alkalmazva kapjuk a Kirchhoff-féle huroktörvényt. Bármely zárt görbén végighaladva a potenciálváltozások (feszültségek) előjeles összege nulla.
Ponttöltés elektromos tere és potenciálja* A térerősség definíciójából és a Coulomb törvényből:
A Q ponttöltés potenciálja attól R távolságra:
Töltött részecske mozgása homogén elektrosztatikus térben* A q töltésű és m tömegű részecskére felhasználva Newton 2. axiómáját:
Homogén elektrosztatikus tér esetén ez a gyorsulás is homogén és időben állandó. Vegyük fel az x tengelyt a gyorsulás irányába. Ekkor:
Vezetők elektrosztatikus térben Vezető: a töltések szabadon elmozdulhatnak Ha a vezető belsejében a térerősség nem lenne nulla akkor áram folyna.
Ha a felületen a térerősségnek lenne tangenciális (párhuzamos) komponense akkor a felület mentén áram folyna.
vezető darab
Egyensúly esetén (elektrosztatika) • vezetőben a térerősség nulla • a vezető egész térfogata ugyanolyan potenciálon van (ekvipotenciális) • a vezető felületén a térerősség merőleges a vezető felületére • a többlettöltés a vezető felülete mentén oszlik el • minél hegyesebb egy felületdarab annál nagyobb ott a töltéssűrűség - térerősség
Csúcshatás: kellően hegyes ponton olyan nagy lehet a térerősség, hogy a töltések kilépnek a fémből.
Kapacitás Kapacitás: az a mennyiség amely jellemzi, hogy egy bizonyos Q töltés szétválasztása mekkora potenciálkülönbséget (feszültség) eredményez a +Q és –Q között. Vezetőt körülvevő tér erőssége egyenesen arányos a rajta lévő töltéssel. Emiatt a vezető potenciálja is arányos a töltéssel, az arányossági tényező a kapacitás:
Magányos gömb kapacitása: gömbszimmetria miatt – ponttöltésre érvényes képlet használható U-ra
R Q
Ez nagyon pici, de ha az ellentétes töltést nem visszük a végtelenbe hanem közel marad akkor sokkal nagyobb lesz a kapacitás, mivel a feszültség így sokkal kisebb!
Kondenzátor A szétválasztott töltések tárolása egymáshoz közel történik – kis feszültség – nagy kapacitás. • párhuzamos lemezek (síkkondenzátor) • koncentrikus gömbök ekvipotenciális felületek • koaxiális hengerek Síkkondenzátor • A fegyverzetek mérete sokkal nagyobb mint a köztük lévő távolság (d ). - végtelen síkoknak tekinthetők - a térerősség a lemezek között homogén és azokra merőleges. - az ekvipotenciális felületek a lemezekkel párhuzamosak.
A
d +Q
-Q
Kondenzátorok kapcsolásai* soros kapcsolás eredő kapacitása
Jobbról és balról szakadás középen lévő darab ösztöltése feltöltés előtt és után is nulla (piros téglalap)
párhuzamos kapcsolás eredő kapacitása
A kondenzátor megfelelő lemezei vezetővel vannak összekötve. (zöld vonal, de a másik két lemez is) Ezért azonos potenciálon vannak és
A feszültség összeadódik: A töltés összeadódik:
Feladat: 15
Elektromos dipólus Egy pozitív és egy negatív töltésből áll melyek egymástól l távolságra vannak rögzítve. Dipólusmomentum:
Dipólusra ható eredő erő homogén térben:
Dipólusra ható eredő forgatónyomaték (a C pontra) homogén térben:
A dipólust a tér vele egy irányba igyekszik befordítani – stabil egyensúlyi helyzet Ha a dipólmomentum párhuzamos a térrel, de ellentétes irányú – labilis egyensúly
Polarizáció Töltés-középpont:
Apoláros molekulák: a + és a – tkp. egybeesik (pl. H2 és O2) Poláros molekulák: a + és a – tkp. nem esik egybe (pl. HCl és H2O)
Indukált polarizáció: Az elektromos tér széthúzza a töltés-középpontokat. Orientációs polarizáció: Az elektromos tér a poláris molekulák által alkotott dipólusokat a tér irányába beforgatja (alacsonyabb hőmérsékleten számottevőbb a hatás). Az elektromos polarizáció vektor: Egy dielektrikum A pontja körüli kicsiny térfogatban található molekulák dipólusnyomatékának eredője.
Az anyagok nagy részére a polarizáció egyenesen arányos a térerősséggel: κ: elektromos szuszceptibilitás
Elektromos indukcióvektor Elektromos indukcióvektor: felhasználva a térerősséget és a polarizáció vektort Lineáris közelítéssel:
εr és ε a relatív, illetve az abszolút permittivitás Dielektrikumok használata:
ilyen tér lenne vákuumban ilyen teret okoz a dielektrikum
ez lesz az eredő a dielektrikumban
Elektromos fluxus Elektromos fluxus: Megadja a felületet átdöfő indukcióvonalak előjeles számát. Ha az indukció a felület mentén homogén:
Ha nem homogén az indukció akkor a felületet kicsi darabokra bontjuk és a járulékokat összegezzük: 𝜓=
𝐷 ∙ 𝑑𝐴 𝐹
Az elektrosztatika második alaptörvénye Zárt felületre vett fluxus a ponttöltéstől r távolságban: vákuum esetén:
𝜓=
𝐷 ∙ 𝑑𝐴 = 𝐹
1 𝑄 = 4𝜋 𝑟 2
𝐹
𝐹
1 𝑄 𝑒 ∙ 𝑑𝐴 = 4𝜋 𝑟 2 𝑟
𝐹
1 𝑄 𝑑𝐴 = 4𝜋 𝑟 2
4𝜋𝑟 2 𝑄 𝑑𝐴 = =𝑄 4𝜋 𝑟 2
Bármilyen felületre igaz: zárt felületre vett elektromos fluxus egyenlő a felületben foglalt töltéssel. 𝐷 ∙ 𝑑𝐴 = 𝑄
Elektrosztatika II. alaptörvénye (Gauss törvény): 𝐹
Dielektrikumok esetén is igaz, a kémiai anyag jelenléte az elektromos indukciót nem befolyásolja, mert annak forrásai csak a valódi (szabad) töltések. A Gauss törvény differenciális (lokális alakja):
(bármely pontban)
Példák a Gauss törvény használatára* Végtelen töltött membrán σ felületi töltéssűrűséggel:
𝐷 ∙ 𝑑𝐴 = 𝑄 𝐹
𝐷 ∙ 𝑑𝐴 = 𝐷𝑑𝐴 + −𝐷 −𝑑𝐴 = 2𝐷𝑑𝐴 =
𝐹
Végtelen töltött felület σ felületi töltéssűrűséggel:
𝐷 ∙ 𝑑𝐴 = 𝑄 𝐹
𝐷 ∙ 𝑑𝐴 = 𝐷𝑑𝐴 𝐹
𝑄 = 𝜎𝑑𝐴
=
Feladat: 14
Síkkondenzátor kapacitása
Elektromos mező energiája: A kondenzátor annyi energiát tárol, mint amennyi a feltöltéséhez kell. Tegyük fel már van rajta q(t) töltés és a feszültség u(t). Ekkor további dq töltés szétválasztásához végzendő munka:
A teljes feltöltésre q = 0 és q = Q között:
A térfogati energiasűrűség:
Általános esetben:
ha a közeg anizotrop, így akkor is érvényes
Egyenáram
Elektromos áramerősség Két különböző potenciálon lévő fémet vezetővel összekötve töltések áramlanak amíg a potenciál ki nem egyenlítődik. Az elektromos áram iránya a pozitív töltéshordozók áramlási iránya. Áramerősség: Egy vizsgált felület keresztmetszetén időegység alatt átáramló töltés. Amennyiben az áramerősség állandó:
Ha az áramerősség időben változik, a t1 és t2 között átáramlott töltés megadható mint:
Háztartási gépekben néhány tizedtől néhány amper erősségű áram. Halálos: kb. 0,5 A
Áramsűrűség vektor Elektromos áramsűrűség vektor: egy pontban értelmezett, nagysága megegyezik az áramlás irányára merőleges egységnyi felületen időegység alatt átáramló töltéssel. Iránya a pozitív töltések áramlási iránya. Az áramsűrűség vektor nagysága: Mértékegysége:
Egy bármely felületen átáramló áram erőssége általánosan: ahol A
egy felületelemre számolt elemi áramerősség. Ha az áramsűrűség vektor a felület minden pontjában ugyanakkora, és minden pontban merőleges a felületre, akkor:
Áramforrások A folyamatos töltésáramlás fenntartásához szükség van olyan idegen (nem elektromos) erőre amely a pozitív töltéshordozókat visszakényszeríti a magasabb potenciálú helyre. Áramforrások azok a berendezések, melyekben ilyen erők működnek.
Az elektromos energia forrása az áramforrásokban lehet pl. • mechanikai energia (generátorok, dinamók) • kémiai energia (galvánelemek, akkumulátorok) • hőenergia (termoelem) • fényenergia (fotocella) A q töltésre ható idegen erő: Az elektromotoros erő definíciója:
Ebből definiáljuk az idegen térerősséget: az áramforrás belsejében a – és + pólusok között integrálva.
Az áramforrásban az idegen erő miatt a negatív pólus felől a pozitív felé folyik az áram. Fogyasztó: Olyan vezető amelyben idegen erő nincs jelen. Egy fogyasztóban az áram a magasabb potenciálú helyről az alacsonyabb felé folyik.
Elektromos áram galvánelemben
Daniell-elem
Kémiai energia alakul át elektromos energiává. Porózus anyaggal elválasztott cink-szulfát és réz-szulfát oldatok, bennük fém elektródákkal. Cink beoldódik, két elektront hátrahagyva. Ezek a vezetőn keresztül a rézre kerülnek. Kiváló réz felveszi az elektronokat. Az áramforrásban az idegen erő miatt a negatív pólus felől a pozitív felé folyik az áram.
diafragma (csak szulfát-ionok jutnak át)
Egy fogyasztóban az áram a magasabb potenciálú helyről az alacsonyabb felé folyik.
Ohm-törvény (integrális alak) Egy homogén vezetőben folyó áram erőssége (állandó hőmérsékleten) arányos a vezető két vége közötti feszültséggel:
Hányadosuk a vezető két vége közötti ellenállás:
Egyenáramú áramkörök Stacionárius elektromos áram (egyenáram): az összes fizikai mennyiség állandó, és a töltések időben állandósult módon áramlanak. A töltésmegmaradás törvényét a kontinuitási egyenlet írja le:
A rögzített V térfogatot az A zárt felület határolja, melynek normálisa kifelé mutat. ρ a térfogati töltéssűrűség. Stacionárius esetben a baloldal nulla, így a befolyó (-) és kifolyó (+) áramok algebrai (előjeles) összege zérus. Kirchhoff I. törvénye (csomóponti törvény):
Kirchhoff II. törvénye (hurok törvény) A stacionárius elektromos tér konzervatív, tehát továbbra is fennáll: A térerősség görbe menti integrálja a potenciálkülönbség, tehát egy zárt hurok mentén a potenciálváltozások előjeles összege nulla. Ez Kirchhoff II. törvénye.
A törvény alkalmazása: felveszünk egy körüljárási irányt, és egy áramirányt.
Tehát egy ideális telep és egy ellenállás esetén:
Összetett áramkörök* Csomópont: azon pont ahová kettőnél több vezeték fut be Ág: két vége csomópont, de benne nincs több csomópont Az egy ágon belüli elemek sorosan vannak kapcsolva és rajtuk ugyanakkora áram folyik keresztül.
Több ellenállásra: Párhuzamos kapcsolásnál az elemek megfelelő pólusai azonos potenciálon vannak.
Feladat: 17
Több ellenállásra:
Az ellenállás függése a geometriától* Fajlagos ellenállás (ρ): Egységnyi hosszú és egységnyi keresztmetszetű vezető ellenállása.
kétszeres hossz: mintha sorosan lenne kettő kétszeres keresztmetszet: …párhuzamosan…
Tehát az ellenállás arányos a hosszal, fordítottan a keresztmetszettel:
A fajlagos ellenállás csak az anyagra jellemző mennyiség.
pl. réz esetén: műanyagokra:
(áramkörben elhanyagolható ellenállás) (szigetelők)
Differenciális Ohm-törvény Vékony vezetőre vehetjük az áramsűrűséget állandónak és a vezetővel párhuzamosnak.
A vezető ellenállására így:
illetve
Innen:
Vektori formában:
azaz
Bevezetve a ϭ = 1/ρ fajlagos vezetőképességet a differenciális Ohm-törvény:
Fémeknél állandó hőmérsékleten jó közelítéssel igaz, de pl. félvezető diódák esetében még állandó hőmérsékletre sem teljesül.
Valóságos áramforrás belső ellenállása Kirchhoff II. törvényéből:
Rövidzár, ha a külső fogyasztók ellenállása elhanyagolható: A rövidzárási áram: A külső fogyasztókra jutó feszültség a kapocsfeszültség:
Terheletlen telep esetén, a kapocsfeszültség egyenlő az elektromotoros erővel (üresjárási feszültség, 𝑈0 ): 𝑈𝑘 = 𝑈0 = 𝜀 ha 𝐼 = 0
Áram és feszültségmérés Ampermérőt sorba kell a mérendő elemmel kapcsolni. Kis ellenállása legyen. Voltmérőt párhuzamosan kell a mérendő elemmel kapcsolni. Nagy ellenállása legyen. Méréshatár kiterjesztése: előtét ellenállás
sönt ellenállás
Feladat: 16
Feszültségosztó (potenciométer) A főkörben folyó áram:
Az Rx ellenálláson eső feszültség:
ahol x az Rx és l a teljes R ellenállás hossza. A terheletlen feszültségosztó karakterisztikája lineáris függvénye az x-nek, de a terhelt feszültségosztó esetében a kapcsolat már nem lesz lineáris!
Ellenállás mérése Wheatstone-híddal Rx: ismeretlen ellenállás R2: szabályozható ellenállás R: védőellenállás G: galvanométer (érzékeny árammérő) Az R2 ellenállást addig szabályozzuk amíg a galvanométer nullát nem mutat. Ekkor rajta áram nem folyik, a híd ki van egyenlítve, és az Rx meghatározható: Kirchhoff II. törvényét felírva a két hurokra:
Beírva az első egyenletbe:
A stacionárius áram munkája és teljesítménye Ha egy fogyasztó kivezetései között a feszültség U és rajta t idő alatt Q = It töltés áramlik át, akkor az elektromos tér által végzett munka: Az elektromos energia eközben átalakulhat: • mechanikai energiává (motorok) • kémiai energiává (akkumulátorok töltése) • hőenergiává (vasaló) • fényenergiává (lámpa) • hangenergiává (mélyláda) Ha a fogyasztó R ellenállása nem nulla, akkor hő mindig keletkezik. Erre az R ellenállásra a munkát a Joule-törvény adja meg: innen a teljesítmény: Homogén drótban leadott teljesítményt osztva a V = Al térfogattal kapjuk a Joule-törvény differenciális alakját:
Feladat: 18
Más formákban:
A fajlagos ellenállás hőmérsékletfüggése* Meglehetősen tág hőmérsékleti tartományban a fémek fajlagos ellenállása a hőmérsékletnek lineáris függvénye:
ahol α a hőmérsékleti együttható.
Fajlagos ellenállás (μΩcm)
Szupravezetők: Egyes fémek és egyéb anyagok (pl. speciális kerámiák) fajlagos ellenállása egy bizonyos TC kritikus hőmérséklet alatt nullára esik. Ezekben az anyagokban külső tér nélkül is folyhat áram. Mivel R = 0, a hőveszteség is nulla. Felhasználás: • nagy erősségű mágnesek tekercselésénél • elektromos tápvezetékeknél
Hőmérséklet (K)
