A természet legmélyebb szimmetriái

A természet legmélyebb szimmetriái Horváth Dezs˝o [email protected]. RMKI, Budapest és ATOMKI, Debrecen

Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái

Ortvay-kollokvium, 2004. dec. 16.

– p.1

Vázlat Szimmetriák a részecskefizikában A CPT–invariancia Anyag és antianyag: kísérletek lassú antiprotonokkal Szuperszimmetria és a Standard Modell Új részecskék keresése: LEP és LHC



– p.2

Szimmetriák Mélyebb mikroszerkezet ⇒ nagyobb szerep szimmetriáknak A részecskefizikában még fontosabbak, mint a kémiában vagy a szilárdtestfizikában Térelmélet: Noether–tétel Globális szimmetria ⇒ megmaradó mennyiség Eltolás térben ⇒ impulzus Eltolás idoben ˝ ⇒ energia Forgatás ⇒ impulzusmomentum Tükrözés ⇒ paritás Mértékszimmetria ⇒ töltés (elektromos, fermion–) Fermilab és SLAC ismeretterjeszto˝ folyóirata: symmetry — dimensions of particle physics Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.3

A Standard Modell elemi részecskéi fermion-dublettek (S = 1/2) 

leptonok  kvarkok

 

νe e

u d0

    L

    L

 

νµ

 

µ

c s0

L

    L

ντ τ

t b0

töltés

 

L

 

0 −1 +2/3

L

−1/3

Összetett részecskék színtelenek színes kvarkokból hadronok = mezonok (qq) + barionok (qqq) Nukleonok (I = 12 ): p = (uud) n = (udd) p = (uud) √ + 0 Pionok (I = 1): π = (ud) π = (uu - dd)/ 2 π− = (ud) Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.4

Kölcsönhatások Származtatásuk lokális mértékinvarianciából de az nem ad tömeget és divergál Standard Modell: Szabad Dirac–fermion + lokális U(1) ⊗ SU (2) szimmetria ⇒ elektrogyenge kölcsönhatás (γ, Z, W± ) + lokális SU (3) szimmetria ⇒ eros ˝ kölcsönhatás (8 gluon)

+ Higgs–tér spontán szimmetriasértéssel ⇒ tömegek, integrálhatóság (Higgs-bozon)

A részecskefizika legfontosabb feladata a szimmetriák vizsgálata Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.5

CPT–invariancia Töltéstükrözés: C|p(r,t)> = |p(r, t)> Tértükrözés: P|p(r, t)> = |p(−r, t)> Idotükrözés: ˝ T |p(r, t)> = |p(r, −t)> Eros ˝ és elektromágneses kölcsönhatás tartja a paritást és a CP–t, gyenge sérti mindkettot ˝ Alapveto˝ fizikai törvény: CPT |p(r, t)> = |p(−r, −t)> = |p(r,t)> antirészecske ∼ részecske amely térben és idoben ˝ visszafelé megy. Legpontosabb CPT–teszt: 0 0 [m(K ) − m(K )]/m(average) < 10−18 Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái

(mezon–szektor)


– p.6

A CERN antiproton–lassítója (AD) a CPT–invariancia ellenorzésére ˝ épült Három CPT–kísérlet az AD-nál: ATRAP: q(p)/m(p) ↔ q(p)/m(p) H(2S − 1S) ↔ H(2S − 1S)

ATHENA: H(2S − 1S) ↔ H(2S − 1S) ASACUSA: q(p)2 m(p) ↔ q(p)2 m(p) µ` (p) ↔ µ` (p) Vörös: muködik, ˝ zöld: tervben ASACUSA: Atomic Spectroscopy And Collisions Using Slow Antiprotons

Tokió, CERN, Budapest, Debrecen Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.7

Az antiproton tömege és töltése Protoné jól ismert: m(p)/m(e) = 1836.15267261(85) q(e) = 1.602176462(63) C Pontosság: 5 · 10−10 és 4 · 10−8

Relatív mérés: proton ⇔ antiproton Ciklotron–frekvencia csapdában → q/m TRAP (LEAR) ⇒ ATRAP (AD) Harvard, Jülich, München, Szöul

Tokió Asakusa-negyede

Atomi átmenetek: En ≈ −mred c2 (Zα) 2 /(2n2 ) → m · q2 PS-205 (LEAR) ⇒ ASACUSA (AD)



– p.8

Metastabil antiproton–atomok Anyagban (gáz, folyadék, szilárd) τ(hadron) ∼ 1 ps kivéve X− He: K− , π− : τ0 ; p: 3–4 µs Lézerspektroszkópia antiprotonos héliumatomokon

N. Morita et al, Phys. Rev. Lett. 72 (1994) 1180–1183. Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.9

Principal quantum number

m(p), q(p) mérése 40 39 38

672.8 597.3 726.1 470.7

δM p [10 6] Mp

37 36

35

_4

p He

+

e pH

372.6

+

A LE

R 2

34

723.9

_3

525.5

p He

34

+

1

1.5

2

0.5

allowed region 0.5

n=31

35

463.9

0.5

36

264.7

1

38 37

593.4

32

p

Qp

1.5

33 296.1

/M

364.4

metastable states

33

0.5

1

1.5

2

δQ p [10 6] Qp

p He + AD

1 1.5

32

short-lived states

287.4

2

n=31 l = 30

31

32

33

34

35

Orbital quantum number

Felso˝ határ CPT–sértésre: 10 ppb (10−8 ) M. Hori, J. Eades, R. S. Hayano, T. Ishikawa, W. Pirkl, E. Widmann, H. Yamaguchi, H. A. Torii, B. Juhász, D. Horváth, T. Yamazaki: Phys. Rev. Lett. 91 (2003) 123401. Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.10

+

A pHe atom finomszerkezete Sur ˝ uségfüggés ˝ (T = 6 K)

− F ’=L’−1/2

#,&

%$"#

f− ν

−+

/0 ./

1; 2

8

/

/9

:

52

24 3 12 =<

8 #(& ++

*

--

-

J = L+1

)

(

--

'

--

#

--

"

νHF−

f+

-

νHF+

#'&

$ "# %

νHF

$ "# %

(n,L)

+

82 1;

J =L−1

6/

−

7/8

νSHF −−

F ’=L’+1/2

−

$%"# +#&

J =L

$ "# % $%"# )#& *#&

F−=L−1/2

νHF’

--

(n’,L’)

νSHF+

+

F =L+1/2

C

@ >?

J+−=L

MW N

T

KU K

SKT

V

QN

NP

JK YX

TN MW T HH

F

HH

E

HH

D

H

IH

HH

?

HH

H

1.05

>

BCD

@A>? EBC @ >? A

R++/R++off

1.10

O MN

ν−HF

ν+HF

RK

1.15

KL

B

BCC

+

@ >? A

ν

! @A>? @A>? @A>? BCF GCB CB

Nívóséma, frekvenciaspektrum

1.00 0.95 12.86

12.88

12.90

12.92

12.94

12.96

νMW (GHz)

Elmélet ⇔ kísérlet p ∼ p ⇒ CPT OK

E. Widmann, R.S. Hayano, T. Ishikawa, J. Sakaguchi, H. Yamaguchi, J. Eades, M. Hori, H.A. Torii, B. Juhász, D. Horváth, T. Yamazaki: Phys. Rev. Lett. 89 (2002) 243402. Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.11

A jövo˝ : lassú antiproton–nyaláb Monoenergetic Ultra Slow Antiproton Source for High–precision Investigations 5.8 MeV p AD ⇒ RFQ 100 keV p RFQ ⇒ csapda > 106 p csapdában hutve ˝ (2002) ∼ 350000 lassú p kivezetve (2004) antihidrogén Cél: fékezoképesség ˝ ionizáció K. Yoshiki Franzen, N. Kuroda, H. A Torii, M. Hori, Z. Wang, H. Higaki, S. Yoneda, B. Juhász, D. Horváth, A. Mohri, K. Komaki, Y. Yamazaki: Rev. Sci. Instr., 74 (2003) 3305-3311. Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.12

Szuperszimmetria (SUSY): motiváció A Standard Modell elméleti problémái: Természetesség (hierarchia): Higgs-bozon tömege a korrekciók miatt négyzetesen divergál, ezt eliminálná, ha a fermionok és bozonok páronként léteznének. Sötét anyag: a Világegyetem tömegének túlnyomó része. Mi lehet, hogy nem észleljük, csak a gravitációs hatását? Gravitáció: nem illik bele a három másik kölcsönhatás (eros, ˝ elektromágneses, gyenge) rendszerébe. Kölcsönhatások összetartása: a SM csatolási állandói extrém nagy energián összetartanak, de nem egy pontban találkoznak. Ezeket egy fermion ⇔ bozon szimmetria megoldaná. Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.13

Szuperszimmetria: partner-részecskék Tulajdonság részecske

közönséges

SUSY

R-paritás Spin

+1 S = 12 S=1 S=0 S=2 XL, XR M(XL = XR )

-1 S=0 S = 12 S = 12 S = 32 ˜ 1, X ˜2 X ˜ 1 ) 6= M(X ˜ 2) M( X

Kiralitás Tömeg

fermion mértékbozon Higgs-bozon graviton fermion fermion

A töltések (elektromos, szín-) azonosak R-paritás: R = (−1)2S+3B+L S: spin, B: barionszám, L: leptonszám Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.14

A fermionok SUSY-partnerei Leptonok (S = 12 ) skalár leptonok (S = 0) e, µ, τ e˜ , µ˜ , τ˜ ν˜ e , ν˜ µ , ν˜ τ ν e , νµ , ντ Kvarkok (S = 12 ) skalár kvarkok (S = 0) ˜ c˜ , s˜ , ˜t, b˜ u, d, c, s, t, b u˜ , d, Antirészecske ↔ antipartner ˜2 ˜ 1, X XL , X R ↔ X



– p.15

A bozonok SUSY-partnerei Elemi bozon foton: γ gyenge bozonok: Z, W+ , W− gluonok: g 1 , ... g8 Higgs-terek − H01 , H02 , H+ , H 1 2 graviton

spin 1 1 1 1 0 2

SUSY-partner spin 1 fotinó: γ˜ 2 1 zinó: Z˜ 2 1 ˜− ˜ +, W winó: W 2 1 8 gluinó: g˜ 1 , ... g˜ 8 2 1 higgszinók 2 ˜ 0, H ˜ +, H ˜− ˜ 0, H H 1 2 1 2 3 gravitinó 2

Két Higgs-dublett ⇒ 5 Higgs-bozon: h, H, A, H+ , H−



– p.16

Szuperszimmetria? Szuperszimmetria nyilvánvalóan sérül: nincsenek ilyen részecskék, legfeljebb sokkal nagyobb tömeggel Mire jó egy sérül o˝ szimmetria? Higgs-mechanizmus: szimmetriasérto˝ tér ⇒ tömegek, renormálhatóság A Higgs–tér sért egy létezo˝ szimmetriát m ˝ SUSY bevezet egy nem-létezot Mindez egy racionális, kiszámítható elméletért Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.17

Szuperszimmetria: + és − elmélet természetessége

+

világegyetem hideg sötét anyaga (23 %) kölcsönhatások egyesítése gravitáció beépítése DE: SUSY-sértés mechanizmusa??

−

sokféle modellfelépítés rengeteg új paraméter m˜ ∼ 100 GeV alatt nem látjuk



– p.18

MSSM Minimális Szuperszimmetrikus Standard Modell Sok egyszerusít ˝ o˝ megszorítás (határfeltétel), > 100 ⇒ 5 vagy 6 paraméter, pl.: m1/2 : fermiontömegek a nagy egyesítés energiájánál (GUE ∼ 1014 − 1015 GeV) m0 : bozontömegek (GUE) A0 : SUSY-sérto˝ hármas (X–Y–Higgs) csatolási állandók (GUE) tan β = v1 /v 2 : felso˝ és alsó Higgs-tér vákuumbeli várható értékének hányadosa mA : az egyik Higgs-bozon tömege µ: Higgszinók keveredési paramétere Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.19

SUSY-részecskék észlelése Ha részecskeállapotok keveredhetnek, keverednek Kísérlet tömeg-sajátállapotokat kereshet − ± ± ˜ +, W ˜ −, H ˜+ ˜ ˜ ˜ Charginók: {W , H } ⇒ { χ , χ 1 2 1 2} ˜ H ˜ 01 , H ˜ 02 } ⇒ {χ˜ 01 , χ˜ 02 , χ˜ 03 , χ˜ 04 } Neutralinók: {γ˜ , Z,

Keressünk szuperszimmetrikus partnereket! ˝ Tulajdonságaik modell- és paraméterfügg ok



– p.20

SUSY-részecskék keresése R-paritás megmarad ⇓ Keletkezés párokban, bomlás közönséges és SUSY-részecskékre Legkönnyebb SUSY-részecske (LSP) észlelhetetlen ⇒ észleléskor hiányzó energia Melyik a legkönnyebb SUSY-részecske? ˜ Modellfüggo. ˝ MSSM: χ˜ 01 ; GMSB: G Keresés a CERN-ben: LEP, 1989 – 2000; LHC, 2007 –



– p.21

A CERN gyorsítói LEP 2000–ig

˝ LHC 2007–tol?



– p.22

A néhai LEP–gyorsító



– p.23

A néhai LEP–gyorsító



– p.24

Omni–Purpose Apparatus for LEP Large Electron Positron collider, 1989–2000

Az OPAL magyar résztvevoi: ˝ diplomamunkás doktorandusz OPAL–PhD

Csilling Ákos

RMKI

2000–

γγ

Dienes Beatrix

ATOMKI

1997–

QCD

Hajdu Csaba

RMKI

1995–

Higgs

Horváth Dezso˝

RMKI & ATOMKI

1995–

Higgs

Hudácskó Attila

DE

2003–

γγ

Igó–Kemenes Péter

Heidelberg

ifj. Krasznahorkay Attila

DE

2003–2004

γγ

Pálinkás József

DE & ATOMKI

1995–2000

QCD

Patay Gergely

BME

2004–2005

W

Pásztor Gabriella

RMKI

1995–

Higgs

Trócsányi Zoltán

DE & ATOMKI

1997–

QCD

Ujvári Balázs

DE

2001–

γγ

Vértesi Róbert

DE & RMKI

2002–

γγ


Higgs


– p.25

(

&'

)

*

(


%

#

$

!

!

!

"

θ


1989–2000

ϕ

10 m × Ø10 m

A néhai OPAL detektor

– p.26

Tipikus OPAL-esemény e+ e − → W+ W− ⇓ 4 kvark ⇓ 4 hadronzápor ⇓ 75 töltött részecske



– p.27

SUSY-részecskék keresése a LEP-nél Nagyon bonyolult: nehéz megkülönböztetni SM-reakcióktól. Példa: skalár lepton e+ e− → `˜+ `˜−

Bomlás pl. `˜± →χ˜ 01 `± modellfügg o˝ valószínuséggel ˝

Keresünk e+ e− → `+ `− + hiányzó energia reakciót

Fo˝ háttér: e + e− → W+ W− → `+ ν`− ν¯

LEP-eredmény (ALEPH + DELPHI + L3 + OPAL): Nem látunk szuperszimmetrikus részecskét m˜ ∼ 90 − 100 GeV alatt (kinematikai határ) Statisztikus analízis ⇒

kizárási régiók többdimenziós paramétertérben



– p.28

Higgs-bozonok keresése A SM Higgs–bozonja spin–nélküli, semleges, nehéz részecske, nem találtuk meg 95% határ:

114.4 GeV < MH < 219 GeV LEP–keresés SM–fitting

SM kiterjesztése: 2 Higgs–dublett ⇒ h 0 , A 0 , H0 , H±

Semlegeseket nehéz SM–Higgs-tol ˝ megkülönböztetni. határozott különbség: H± Keresés: e+ e− →H+ H−



– p.29

A töltött Higgs–bozon keresése ˝ Képzodés párban: e+ e− →(H+ H− +ν τ τ Bomlás nehéz fermionokra: H+ → qq0(∼ cs) Három csatorna ⇒ három analízis:  + ν τ− ν  (leptonos : Manchester) τ τ τ  e + e− →H+ H− → τ+ ντ cs + τ− ντ cs (vegyes : Hajdu Csaba)   cscs (hadronos : HD) Elozetes ˝ OPAL-összesítés (Pásztor Gabriella): mH± > 75.5 GeV (95%) Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.30

Az LHC CMS–detektora



– p.31

Az LHC CMS–detektora



– p.32

Az LHC CMS–detektora (Compact Muon Solenoid) Súly: 12500 tonna, több vas, mint Eiffel–toronyban > 2000 résztvevo˝ a világ minden tájáról ˝ szolenoidja: A világ legnagyobb (szupravezeto) átméro˝ ∼ 8 m, B = 4 Tesla

Detektorépítésben magyar részvétel: Müondetektor pozicionáló rendszere: DE Kisérleti Fizika Tanszék és ATOMKI Very Forward Calorimeter: RMKI Eseményszurés: ˝ ≈ 4000 PC, 500 GBit/sec Eseménytárolás: ≈ 10 PB/év adat, 10 PB/év MC Adatkezelés: LHC Computing Grid RMKI (BUDAPEST): 100 PC, 7 TB HD Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.33

Keresés a CMS–nél Proton-proton-ütközésbol ˝ (uud + uud) sok hadron LHC: regisztrált eseményben 10-15 p-p kölcsönhatás ˝ Tiszta jel: nyalábra meroleges lepton vagy zápor, Nagyobb tömegu˝ részecskét könnyebb azonosítani. kedvezo˝ reakció ¯ „pp” → HW → bb`ν H → γγ H → WW∗ → `+ ν` − ν¯ H → ZZ∗ → `+ `− `+ `− 2mZ < m H < 700 GeV H → W+ W− → `+ ν`− ν¯ H → ZZ → `+ ` − q¯q mH > 350 GeV H → tt → W+ b W− b Higgs-tömeg mH < 120 GeV mH < 150 GeV mH < 2mZ



– p.34

H → ZZ → eeqq a CMS–nél



– p.35

H → γγ a CMS–nél

A CMS elektromágneses kaloriméterét erre optimalizálták



– p.36

SUSY-keresés a CMS–nél Jel: SUSY-pár részecskéi → fermion + könnyebb SUSY → ... → fermionok + LSP Fermionsorozat hiányzó transzverzális energiával g˜ → b˜ b¯ → χ˜ 02 b¯ b → `˜+ `− b¯ b → χ˜ 01 ` + `− b¯ b Tömegmérés: M inv (`+ `− ) maximális értéke ⇒ M(χ˜ 02 ) − M( χ˜ 01 ) Mérés valamennyi modell valamennyi paraméterértékére?? Együttm uködés ˝ elméleti kollégákkal: ˝ kiválasztott jellemzo˝ pontok ellenorzése Adott modell és paraméterek ⇒ számszeru˝ elorejelzés ˝ a SUSY-tulajdonságokra és a reakciók valószínuségeire ˝ ⇒ kísérletileg ellen orizhet ˝ o! ˝ Horváth Dezs˝o: A természet legmélyebb szimmetriái


– p.37

Összegzés Az LHC 2007-ben indul, de csak kis intenzitással ˝ Felfedezések 2008-tól remélhet ok A 14 TeV ütközési energia mindenre elegend o: ˝ Higgs-bozon(ok), SUSY-részecskék Precíz mérésekhez e+ e − ütközteto˝ kell: International Linear Collider (ILC) LHC tervezése LEP építése el ott ˝ elindult ILC tervein már dolgoznak, csak pénz nincs még rá ITER európaisága baljós, ILC-ben meg kell tudnunk állapodni



– p.38

Köszönetnyilvánítás ASACUSA együttmuködés ˝ OPAL együttm uködés ˝ CMS együttmuködés ˝ Tokiói Egyetem OTKA T033079, T042864 és T046095 TéT JAP-4/00 EU FP6 MC-ToK 509252 és IST 508833



– p.39

Köszönöm a figyelmet



– p.40

SUSY-modellek



– p.41

+ −

−

+

e e → H H → qqτν

OPAL Preliminary: H H → qqτν, 189 - 209 GeV

(Hajdu Csaba)

Events / 2 GeV

10

Signal*100 MH± = 60 GeV

3

10 2

10

1 0.2

10 3

0.4

0.6

0.8 1 Likelihood

Events / 2 GeV

0

Events / 0.05

Likelihoodeloszlás és LH-vágás utáni tömegspektrum a töltött Higgs-bozon két hipotetikus tömegére a félig leptonos csatornában

Events / 0.05

+


10 2

-

40 35 30 25 20 15 10 5 0

70 60

OPAL data (166) 4-fermion MH± = 60 GeV 2-fermion Signal SM bgr = 163.1 Signal = 59.8

60 80 100 Charged Higgs mass (GeV)

Data = 315 SM bgr = 315.0 Signal = 23.6

MH± = 75 GeV

50 40 30

10

20 10

1 0

0.2

0.4

0.6


0.8 1 Likelihood

0

60 80 100 Charged Higgs mass (GeV)


– p.42

+ −

−

+

e e → H H → qqqq

˝ (Horváth Dezso)

10 2

-

Events / 2 GeV

10 3

+

90 80 70 60 50 40 30 20 10 0

10 Signal*100 MH± = 60 GeV

0

10

0.2

0.4

0.6

0.8 1 Likelihood

Events / 2 GeV

1

Events / 0.05

Likelihoodeloszlás és LH-vágás utáni tömegspektrum a töltött Higgs-bozon két hipotetikus tömegére a hadron– csatornában

Events / 0.05

OPAL Preliminary: H H → qqqq, 189 - 209 GeV

2

MH± = 60 GeV

OPAL data (595) 4-fermion 2-fermion Signal (60 GeV) SM bgr = 587.0 Signal = 124.6

60 80 100 Reconstructed mass (GeV)

140

MH± = 75 GeV

120

Data = 1100 SM bgr = 1117.8 Signal = 62.1

100 80 60

10

40


20

1 0

0.2

0.4

0.6


0.8 1 Likelihood

0

60 80 100 Reconstructed mass (GeV)


– p.43

+ −

+

−

Tömeg — elágazási arány területek, ahogyan 95% konfidenciával a keresési csatornák külön-külön és együttesen kizárják a 2HDM modell keretein belül (Pásztor Gabriella). ˝ El ozetes OPAL-eredmény: mH± > 75.5 GeV (95%)

Br(τν)

e e →H H : tömeghatár 1

0.9 0.8 0.7 0.6 0.5 0.4 τντν qqτν qqqq Combined Expected

0.3 0.2 0.1 0

50 55 60 65 70 75 80 85 90 95 100 Charged Higgs mass (GeV)

OPAL Physics Note PN509, 2002; D. Horváth: Nucl. Phys. A, 721 (2003) 453c.



– p.44

A SM diadalmenete a LEP-nél Summer 2004 Measurement

Fit

(5) ∆αhad(mZ)

0.02761 ± 0.00036 0.02769

mZ [GeV]

91.1875 ± 0.0021

91.1874

ΓZ [GeV]

2.4952 ± 0.0023

2.4966

0 σhad

41.540 ± 0.037

41.481

20.767 ± 0.025

20.739

[nb]

Rl 0,l Afb

Al(Pτ) Rb

0.1465 ± 0.0032

3

Összes kísérlet többszáz mért adatából

0.21630 ± 0.00066 0.21562

0,b

0.0998 ± 0.0017

0.1040

Afb

0,c

0.0706 ± 0.0035

0.0744

Ab

0.923 ± 0.020

0.935

Ac

0.670 ± 0.026

0.668

0.1513 ± 0.0021

0.1483

sin θeff (Qfb) 0.2324 ± 0.0012

0.2314

mW [GeV]

80.425 ± 0.034

80.394

ΓW [GeV]

2.133 ± 0.069

2.093

mt [GeV]

178.0 ± 4.3

178.2

Al(SLD)

meas

0.1483 0.1723

Afb

fit

−O |/σ 1 2

0.01714 ± 0.00095 0.01650

0.1723 ± 0.0031

Rc

meas

|O 0

2 lept

Kilógó mennyiség változik Most: e+ e− → Z → bb¯ elore-hátra ˝ asszimmetriája 0

1

2


3 Ortvay-kollokvium, 2004. dec. 16.

– p.45

Nem találtunk új részecskét a LEP-nél, építsünk LHC-t!



– p.46

A természet legmélyebb szimmetriái

Recommend Documents