KALKULASI PEMBENTUKAN RADIONUKLIDA PADA KOMPONEN SUMBER ION SIKLOTRON

KALKULASI PEMBENTUKAN RADIONUKLIDA PADA KOMPONEN SUMBER ION SIKLOTRON KALKULASI PEMBENTUKAN RADIONUKLIDA PADA KOMPONEN SUMBER ION SIKLOTRON Silakhuddin

Abstrak

Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan, BATAN Silakhuddin Jl. Kuningan Barat, Mampang Prapatan Jakarta Pusat Teknologi Akselerator dan Proses Bahan, BATAN e-mail: [email protected] Jl. Kuningan Barat, Mampang Prapatan Jakarta e-mail: [email protected]

Studi untuk memprediksi paparan radiasi pada akselerator partikel jenis siklotron yang Abstrak

diawali dengan tahapan perhitungan terbentuknya radionuklida pada komponen sumber Studi untukdilakukan. memprediksi paparan akselerator jenis siklotron yang ion telah Sasaran yangradiasi akan pada dicapai adalah partikel teridentifikasi radionuklidadiawali dengan tahapan perhitungan terbentuknya radionuklida pada komponen sumber radionuklida yang terbentuk dan sebaran radius kebolehjadian terbentuknya pada ion telah dilakukan. akanadalah dicapai adalah teridentifikasi komponen sumber ion.Sasaran Metode yang penelitian dengan identifikasi reaksi radionuklidanuklir proton radionuklida yang terbentuk dan sebaran radius kebolehjadian pada dengan bahan komponen sumber ion, menentukan hubungan antara terbentuknya energi ion sebagai komponen sumber ion. Metode penelitian adalah dengan identifikasi reaksi nuklir proton fungsi radius yang kemudian dikonversi menjadi hubungan antara tampang lintang reaksi dengan bahan radius komponen sumber hubungan ion, menentukan hubungan antara energi nuklir dengan dan mencari antara koefisien transmisi berkas ion ion sebagai sebagai fungsi radius yang kemudian dikonversi menjadi hubungan antara tampang lintang reaksi fungsi radius. Kebolehjadian terbentuknya radionuklida diperoleh dengan mengalikan nuklir dengan radius dan mencari hubungan antara koefisien transmisi berkas ion sebagai nilai tampang lintang reaksi dengan nilai koefisien transmisi pada radius tertentu. Hasil fungsi Kebolehjadian terbentuknya radionuklida diperoleh denganpenting mengalikan analisisradius. menunjukkan bahwa 65Zn dan 63Zn adalah radionuklida yang cukup untuk nilai tampang lintang reaksi dengan nilai koefisien transmisi pada radius tertentu. Hasil diperhatikan radius beberapa centimeter menjelang radius ekstraksi adalah lokasi 65 63 analisis menunjukkan bahwa Zn dan Zn adalah radionuklida yang cukup penting untuk pembentukan maksimum yaitu sebesar relatif 100% pada radius 36 cm dan 38 cm. diperhatikan radius beberapa centimeter menjelang radius ekstraksi adalah lokasi pembentukan maksimum yaitu sebesar relatif 100% pada radius Kata kunci: pembentukan radionuklida, siklotron, sumber ion 36 cm dan 38 cm. Kata kunci: pembentukan radionuklida, siklotron, sumber ion

Abstract

This paper presents a prediction of radiation exposure on particle accelerator of Abstract

cyclotron type that was began with calculation of radionuclides formationon ion source This paper has presents a prediction of radiation exposure on identify particletheaccelerator component been done. The objectives of research are to formation of of cyclotron type that was began with calculation of radionuclides formationon ion source radionuclides and probability of its radial distribution on ion source component. The component done. are The to objectives research are toreaction identify with the formation of methods of has thisbeen research identify ofproton nuclear ion source radionuclides and probability of its radial distribution on ion source component. The component, determine of ion energy as radius function then converted to nuclear reaction methods of this research proton with transmission ion source cross section versus radius,are andto toidentify determine the nuclear relation reaction of ion beam component, determine of ion energy as radius function then converted to nuclear coefisient as function of radius. The probability of radionuclide formation reaction can be cross section versus radius, the andreaction to determine the relation of ion beam coeffisient transmission determined with multiplying cross section and transmission on 65 63 radionuclide formation coefisient as function of radius. probability can be certain radius. The result showed The that the Zn and of Zn radionuclides are important to determined with theseveral reaction cross section and the transmission coeffisient on be considered at multiplying the radius of centimeters towards extraction radius which certain The result that the 65Zn and 63Zn areon important to locationradius. at maximum yieldsshowed of radionuclides formation of radionuclides 100% relatively the radius be considered therespectively. radius of several centimeters towards the extraction radius which of 36 cm and 38atcm location at maximum yields of radionuclides formation of 100% relatively on the radius of 36 cm and 38 cm respectively. Keywords: cyclotron, ion source, radionuclides formation Keywords: cyclotron, ion source, radionuclides formation

PENDAHULUAN Suatu desain PENDAHULUAN

yang ditimbulkan oleh adanya reaksi nuklir siklotron

untuk

dari ditimbulkan antara partikel penembak yang oleh adanya reaksidengan nuklir

produksi radioisotop suatu Suatu desain memerlukan siklotron untuk

komponen-komponen dari antara partikel siklotron, penembakkomponen dengan

kajian menyangkut segi memerlukan keselamatan radiasi produksi radioisotop suatu

wadah target dan material target. Selain komponen-komponen siklotron, komponen

kajian menyangkut segi keselamatan radiasi

wadah target dan material target. Selain 41 41

Jurnal Penelitian Saintek, Vol. 18, Nomor 2, Oktober 2013 Jurnal Penelitian Saintek, Vol. 18, Nomor 2, Oktober 2013

komponen pemercepat rf dee dan magnet,

bentuk tersebut masih mempunyai energi

sumber ion pemercepat merupakan salah komponen rf deesatu dankomponen magnet,

yang menumbuk komponen sumber ion bentukbilatersebut masih mempunyai energi

siklotron penting. ini sumber ionyang merupakan salahKomponen satu komponen

yaitu padamenumbuk tangkai akan menimbulkan reaksi yang bila komponen sumber ion

berada vacuumKomponen chamber atau siklotrondalam yangsuatu penting. ini

nuklir yangtangkai dapat menghasilkan radionuklida yaitu pada akan menimbulkan reaksi

dikenal dengansuatu istilahvacuum tangki siklotron. berada dalam chamber Ionatau

pada komponen tersebut. Sebagian dari nuklir yang dapat menghasilkan radionuklida

ion dihasilkan ion kemudian dikenal dengan oleh istilahsumber tangki siklotron. Ion-

radionuklida ini dapat berpotensi menghasilpada komponen tersebut. Sebagian dari

adanya kombinasi listrik rf dari ion dihasilkan olehtegangan sumber ion kemudian

kan paparan iniradiasi gamma residu yang radionuklida dapat berpotensi menghasil-

dua dee kombinasi dan medantegangan magnet listrik maka ion-ion adanya rf dari

cukup berarti dan harusgamma menjadiresidu perhatian. kan paparan radiasi yang

akan bergerak spiral. Selama spiral dua dee dan medan magnet gerakan maka ion-ion

Sasarandanestimasi adalahperhatian. diperoleh cukup berarti harus menjadi

energi ion-ionspiral. bertambah akan bergerak Selama terus gerakansebagai spiral

pengetahuan tentang jenis radionuklida yang Sasaran estimasi adalah diperoleh

fungsi posisi terus radius.sebagai Lebar energi kuadrat ion-ion dari bertambah

terbentuk dantentang sebaran lokasi terbentuknya pengetahuan jenis radionuklida yang

horizontal dan dari vertikal padaradius. berkasLebar ion fungsi kuadrat posisi

yang akan dan sangat bermanfaat keselamatterbentuk sebaran lokasibagi terbentuknya

dalam ukuran beberapa pada milimeter, horizontal dan vertikal berkas dan ion

an personel dalam bermanfaat perawatan siklotron. Dalam yang akan sangat bagi keselamat-

ukuran tersebut terus dijaga oleh sifat dalam lebar ukuran beberapa milimeter, dan

kaitan dengan kegiatan pembuatan dokumen an personel dalam perawatan siklotron. Dalam

optik kutub magnet ukurandari lebarprofil tersebut terus dijagaagar oleh tidak sifat

desain rinci siklotron, suatu sub dokumen kaitan dengan kegiatan pembuatan

menumbuk komponen-komponen siklotron optik dari profil kutub magnet agar tidak

tentang analisis resiko keselamatan medesain rinci siklotron, suatu sub akan dokumen

selama gerakannya. menumbuk komponen-komponen siklotron

rupakan bagian resiko kelengkapan dokumen tertentang analisis keselamatan akan me-

selama Sekalipun gerakannya.lintasan berkas ion sudah

sebut. kebolehjadian terbenrupakanAnalisis bagiantentang kelengkapan dokumen ter-

dijaga Sekalipun agar tidaklintasan menumbuk berkaskomponenion sudah

tuknya radionuklida akan merupakan sebut. Analisis tentang ini kebolehjadian terben-

komponen tetapi padakomponensiklotron dijaga agarsiklotron, tidak menumbuk

bahan kontribusi pembuatan sub tuknya untuk radionuklida ini akan merupakan

-

yang mempercepat ion tetapi hidrogen negatif (H ), komponen siklotron, pada siklotron

dokumen analisiskontribusi resiko keselamatan. bahan untuk pembuatan sub

kehilangan sebagian ionnegatif tak dapat yang mempercepat ionberkas hidrogen (H-),

dokumen analisis resiko keselamatan.

dihindariakibat tumbukan dengan molekulkehilangan sebagian berkas ion tak dapat

METODE PENELITIAN

molekul gas residu selama pemercepatan dihindariakibat tumbukan dengan molekul-

Perangkat sumber ion dari suatu METODE PENELITIAN

siklik. tumbukan tersebut elektron molekulAkibat gas residu selama pemercepatan

siklotron yang mempercepat H negatif Perangkat sumber ioniondari suatu

dapat daritumbukan ion dan iontersebut menjadielektron atom H siklik.lepas Akibat

dengan hingga 13 MeV arus siklotronenergi yang mempercepat ion Hdan negatif

netral. Peristiwa ini dikenal dapat lepas dari ion dan ion sebagai menjadistripping atom H

central berkas µA pada (energi ~ dengan100 energi hingga 13 region MeV dan arus

dan berkasiniiondikenal akan sebagai berkurang yang netral.arus Peristiwa stripping

1berkas MeV)100 danµA 40 pada µA pada radius ekstraksi (13 central region (energi ~

dikenal loss. Efekyang ini dan arusdengan berkasefek ion stripping akan berkurang

MeV) menjadi objek kajian. Ilustrasi 1 MeV)akan dan 40 µA pada radius ekstraksi (13

akan dapat ditekan mungkin apabila dikenal dengan efeksekecil stripping loss. Efek ini

sumber ion dan penempatan di dalamIlustrasi tangki MeV) akan menjadi objek kajian.

kevakuman di dalamsekecil tangkimungkin dijaga setinggi akan dapat ditekan apabila

siklotron ditunjukkan pada Gambar Ionsumber ion dan penempatan di dalam1.tangki

mungkin. atom netral terkevakumanSelanjutnya, di dalam tangki dijagayang setinggi

ion negatifditunjukkan hidrogen diproduksi oleh sumber siklotron pada Gambar 1. Ion-

mungkin. Selanjutnya, atom netral yang ter42

ion negatif hidrogen diproduksi oleh sumber

42

Kalkulasi Pembentukan Radionuklida (Silakhuddin) Kalkulasi Pembentukan Radionuklida (Silakhuddin)

Gambar 1. Komponen Sumber Ion dan Penempatan dalam Tangki Siklotron Gambar 1. Komponen Sumber Ion dan Penempatan dalam Tangki Siklotron ion yang berada di pusat siklotron kemudian

Besarnya persentase berkas ion yang

dipercepat oleh disistem dee dan dibuat ion yang berada pusat rf siklotron kemudian

hilang karena stripping loss berkas sewaktu Besarnya persentase ionproses yang

gerakan spiral medan magnet. dipercepat oleholeh sistem rf dee dan Berkas dibuat

pemercepatan ditentukan oleh tingkat hilang karena stripping loss sewaktu proses

ion yang spiral berspiral antara tangkai gerakan olehmelintas medan dimagnet. Berkas

kevakuman di tangki siklotron (Zhang, pemercepatan ditentukan oleh 2009). tingkat

atasyang dan bawah sumber ion.diSemakin besar ion berspiral melintas antara tangkai

Dalam analisis ini(Zhang, diasumsikan kevakuman di tangki siklotron 2009).

radius energinya atas dansirkulasi, bawah sumber ion. semakin Semakin besar

bahwa Dalam kebolehjadian persentase analisisbesarnya ini diasumsikan

dan mencapai energi maksimum pada radius radius sirkulasi, energinya semakin besar

sangkutan berkas ion atau persentase koefisien bahwa kebolehjadian besarnya

ekstraksi di foil ekstraktor. Foilpada ekstraktor dan mencapai energi maksimum radius

transmisi sama seperti sangkutan berkas ion hasil ataupengamatan koefisien

merubah diionfoilnegatif hidrogen menjadi ekstraksi ekstraktor. Foil ekstraktor

Parkhomchuk dkk., pada fasilitas CYCLON transmisi sama seperti hasil pengamatan

proton, danionolehnegatif medan hidrogen magnet tepi akan merubah menjadi

18/9 buatan dkk., IBA pada yangfasilitas beroperasi pada Parkhomchuk CYCLON

dibelokkan arahmedan target. magnet Hal ini agar proton, dankeoleh tepi tidak akan

-5 dan beroperasi data-data komkevakuman 18/9 buatan10IBATorr yang pada

menggangguke arah medan magnet, dibelokkan target. Hal ini komponen agar tidak

-5 ponen dan 10 operasi jauh berbeda Torr tidak dan data-data komkevakuman

sumber ion terbuat darimagnet, bahan non magnet, mengganggu medan komponen

dengan dan siklotron 13 tidak MeV jauh yang berbeda sedang ponen operasi

dalam hal dipakaidari tembaga. sumber ionin terbuat bahan non magnet,

didesain. siklotron Data koefisien pada dengan 13 MeVtransmisi yang sedang

Pada Gambartembaga. 1, posisi sumber ion dalam hal in dipakai

fasilitas tersebut ditunjukkantransmisi pada Tabel didesain. Data koefisien pada1

memanjang head yang berada di daerah Pada dari Gambar 1, posisi sumber ion

(Parkhomchuk, fasilitas tersebut2012). ditunjukkan pada Tabel 1

pusat dan dari tangkainya memanjang secara memanjang head yang berada di daerah

Energi 2012). atom netral H pada proses (Parkhomchuk,

radial kearah tepi dari tangki siklotron.secara pusat dan tangkainya memanjang

diasumsikan stripping ion H-atom Energi netral Hsama pada dengan proses

radial kearah tepi dari tangki siklotron.

stripping ion H- diasumsikan sama dengan 43 43

Kalkulasi Pembentukan Radionuklida (Silakhuddin) Jurnal Penelitian Saintek, Vol. 18, Nomor 2,Kalkulasi Oktober Pembentukan 2013 Radionuklida (Silakhuddin)

Tabel 1. Koefisien Transmisi Berkas Ion H- pada Cyclotron sebagai Fungsi Energi HKoefisien Koefisien pada bentuk Cyclotron tersebut sebagai masihFungsi mempunyai Energi Henergi komponen Tabel 1. pemercepat Koefisien rf Transmisi dee danBerkas magnet, Ion HKoefisien Energi, Enegi, Enegi, transmisi, transmisi, transmisi, MeV MeV komponen sumber ionMeV merupakanKoefisien salah satu komponen yang bila menumbuk sumber ion Koefisien Koefisien % % % Energi, Enegi, Enegi, transmisi, transmisi, transmisi, siklotron MeV yang penting. reaksi 1 100Komponen 5,5MeVini 62 yaitu pada tangkai 10 akan menimbulkan 46 MeV % % % 1,5 92 6 60 10,5 45 berada dalam 1 suatu vacuum 100 chamber 5,5 atau 62 nuklir yang dapat 10 menghasilkan 46 radionuklida 2 84 6,5 57 11 44 1,5 istilah tangki 92 siklotron.6 Ion60 komponen 10,5 tersebut. 45 dikenal dengan pada Sebagian dari 2,5 78 7 54 11,5 43 2 84 6,5 57 11 44 3 75 7,5 52 12 42 ion dihasilkan radionuklida ini dapat berpotensi 2,5 oleh sumber 78 ion kemudian 7 54 11,5 43 menghasil3,5 72 8 50 12,3 40 3 75 7,5 52 12 42 residu yang adanya kombinasi tegangan kan gamma 4 69 listrik rf 8,5dari 48 paparan radiasi 13 39 3,5 72 8 50 12,3 40 4,5 67 9 47 dua dee dan4 medan magnet cukup 69 maka ion-ion 8,5 48 berarti dan 13 harus menjadi 39 perhatian. 5 85 9,5 46 4,5 spiral. Selama 67 gerakan 9spiral 47 akan bergerak Sasaran estimasi adalah diperoleh 5 85 9,5 46 energi ion-ion bertambah terus sebagai pengetahuan tentang jenis radionuklida yang energi ion H- pada waktu proses stripping dengan notasi reaksi (p,x). Untuk energi fungsi kuadrat dari posisi radius. Lebar terbentuk dan sebaran lokasi terbentuknya yang proton bawahreaksi 13 MeV, x dapat berupa n, pada suatu wakturadius. proses Distribusi stripping energiterjadi ion H-pada dengan dinotasi (p,x). Untuk energi horizontal dan vertikal pada berkas ion yang akan sangat bermanfaat bagi keselamatsudut arah pentalan H netral juga Distribusi dianggap 2n, dan (p+n). Untuk menentukan yang terjadi pada suatu radius. proton2pdi bawah 13 MeV, x dapat berupa n, dalam ukuran beberapa milimeter, dan an personel dalam perawatan siklotron. Dalam simetri vertikal dan horizontal. terjadinya reaksi nuklir terlebih dahulu sudut arah pentalan H netral juga dianggap 2n, 2p dan (p+n). Untuk menentukan ukuran lebar tersebut terus dijaga oleh sifat kaitan dengan kegiatan pembuatan dokumen nuklir H netral dihitung simetri Kelakuan vertikal danreaksi horizontal. terjadinya energi reaksiambang nuklir melalui terlebihformulasi dahulu optik dari profil kutub magnet agar tidak desain rinci siklotron, suatu sub dokumen dianggap sama dengan kelakuan yang sudah dikenal tentang melalui energi ambang Eth Kelakuan reaksi nuklir pada H reaksi netral dihitung energi ambang formulasi menumbuk komponen-komponen siklotron tentang analisis resiko keselamatan akan mem enurut persamaan 1 (Serway, 2005). nuklir dari proton, ini karena dianggap sama denganhalkelakuan pada reaksi yang sudah dikenal tentang energi ambang Eth selama gerakannya. rupakan bagian kelengkapan dokumen ter೚ೠ೟ ିெభ ିெమ ଶ nuklir menyangkut dan intireaksi atom ‫ܧ‬ ሾሺ‫ܯ‬௢௨௧ ൅ ‫ܯ‬ଵ ൅ ‫ܯ‬ଶ ሻ ൈ Ȁሺʹ‫ܯ‬ (1) dari proton, inti halatom ini karena m௧௛eൌ nurut persamaan 1 ெ(Serway, 2005). ଵ ሻሿ ൈ ‫ܥ‬ sebut. Analisis tentang kebolehjadian terbenSekalipun lintasan berkas ion sudah ெ೚ೠ೟ ିெభ ିெమ dari netral adalah proton. Rapatan nuklir Hmenyangkut inti atom dan inti atom ‫ܧ‬ ൌ ሾሺ‫ܯ‬ Ȁሺʹ‫ܯ‬ଵ ሻሿ ൈpartikel ‫ ܥ‬ଶ (1) merupakan jumlah massa M௧௛out ௢௨௧ ൅ ‫ܯ‬ଵ ൅ ‫ܯ‬ଶ ሻ ൈ dijaga agar tidak menumbuk komponentuknya radionuklida ini akan merupakan molekul residu dianggap merata untuk dari H gas netral adalah proton. Rapatan keluar, M1 massa nuklida jumlah target, massa Mpartikel Mout merupakan 2 massa bahan untuk kontribusi pembuatan sub komponen siklotron, tetapi pada siklotron semua 2010). molekulnilai gasradius residu(Nuttens, dianggap merata untuk partikel M datang (dalam kasus ini proton) dan keluar, nuklida target, M2 massa 1 massa yang mempercepat ion hidrogen negatif (H-), dokumen analisis resiko keselamatan. Analisis mengikuti semua nilai radius (Nuttens,prosedur 2010). sebagai C kecepatan cahaya. partikel datang (dalam kasus ini proton) dan kehilangan sebagian berkas ion tak dapat berikut.Analisis Lokasi mengikuti tumbukan prosedur dan jenissebagai bahan Reaksi nuklir dengan energi ambangC kecepatan cahaya. dihindariakibat tumbukan dengan molekulMETODE PENELITIAN komponen sumber ion yang berikut. Lokasi tumbukan dankemungkinan jenis bahan di atasReaksi 10 MeV diabaikan dalam nuklirakan dengan energi ambangmolekul gas residu selama pemercepatan Perangkat sumber ion dari suatu dapat tertumbuk oleh netral yang komponen sumber ionatom yangH kemungkinan identifikasi energi 13 dalam MeV di atas 10 karena MeV hingga akan diabaikan siklik. Akibat tumbukan tersebut elektron siklotron yang mempercepat ion H negatif terjadi setelah proses stripping dapat tertumbuk oleh atom Hdiidentifikasi. netral yang reaksi nuklir tersebut mempunyai identifikasi karena hinggaakan energi 13 MeV dapat lepas dari ion dan ion menjadi atom H dengan energi hingga 13 MeV dan arus Jenis reaksi yang terjadi antara terjadi setelah prosesnuklir stripping diidentifikasi. tampang lintangtersebut reaksi yang masih kecil. reaksi nuklir akan mempunyai netral. Peristiwa ini dikenal sebagai stripping berkas 100 µA pada central region (energi ~ proton Jenis dengan bahan penyusun komponen reaksi nuklir yang terjadi antara yangkecil. sudah tampangReaksi-reaksi lintang reaksi nuklir yang masih dan arus berkas ion akan berkurang yang 1 MeV) dan 40 µA pada radius ekstraksi (13 sumber didentifikasi dalam jangkau energi proton ion dengan bahan penyusun komponen teridentifikasi tersebut kemudian dicarisudah nilai Reaksi-reaksi nuklir yang dikenal dengan efek stripping loss. Efek ini MeV) akan menjadi objek kajian. Ilustrasi ion 0 hingga 13 MeV. dalam Reaksijangkau nuklir energi antara sumber ion didentifikasi tampang lintangtersebut reaksi untuk energidicari hingganilai 13 teridentifikasi kemudian akan dapat ditekan sekecil mungkin apabila sumber ion dan penempatan di dalam tangki proton dengan13 bahan dapat nuklir disimbulkan ion 0 hingga MeV. Reaksi antara MeV. Data tampang reaksi hingga diperoleh tampang lintang reaksilintang untuk energi 13 kevakuman di dalam tangki dijaga setinggi siklotron ditunjukkan pada Gambar 1. Ionproton dengan bahan dapat disimbulkan MeV. Data tampang lintang reaksi diperoleh mungkin. Selanjutnya, atom netral yang terion negatif hidrogen diproduksi oleh sumber 44

44 42


dari program EXFOR (Zerkin, 2013). Nilai

pada Tabel 1, sehingga dihasilkan tabulasi

tampang lintang reaksi tersebut dari program EXFOR (Zerkin, dibuat 2013).tabulasi Nilai

hubungan koefisiendihasilkan transmisi tabulasi sebagai pada Tabelantara 1, sehingga

terhadap lintang nilai reaksi energi tersebut partikel, diusahakan tampang dibuat tabulasi

fungsi radius. hubungan antara koefisien transmisi sebagai

didapat datanilai untukenergi setiap spasi 0,5 MeV. terhadap partikel, diusahakan

Oleh karena besarnya kebolehjadian fungsi radius.

Energi ionsetiap E sebagai didapat data untuk spasi 0,5fungsi MeV. radius

terbentuk radionuklida bukan kebolehjadian saja terganOleh karena besarnya

(r) siklik di dalam denganradius perEnergi ion E siklotron sebagai fungsi

tung energiradionuklida tetapi juga besar maka terbentuk bukanarus sajaiontergan-

samasiklik an (2).di dalam siklotron dengan per(r)

nilai energi kebolehjadian tung tetapi juga tersebut besar arusditentukan ion maka

మ ஻మ ௥ మ samaan ௤(2).

dengankebolehjadian cara mengalikan tampang lintang nilai tersebut ditentukan

‫ ܧ‬ൌ

(2)

ଶ௠ ௤ మ ஻మ ௥ మ

‫ܧ‬ ൌ q adalah muatan listrik ion hidrogen (2) dengan -1

ଶ௠

dan hidrogen m massa H , B intensitas dengan q adalah medan muatanmagnet listrik ion -1 -1 ion . ,HB intensitas medan magnet dan m massa H -1

ion H .Jika

dimasukkan

-19

nilai-nilai -27

1,6 ൈ 10Jika coulomb dan mŁ1,67 ൈ 10 dimasukkan nilai-nilai

qŁ kg qŁ

-19 -27 maka dapat ditulis 1,6 ൈ 10persamaan coulomb(2)dan mŁ1,67 ൈ 10dalam kg

bentuk persamaan (2) dapat ditulis dalam maka ଶ

‫ ܧ‬ൌ ͲǡͶͺ ൈ ‫ ܤ‬ൈ ‫ݎ‬ bentuk atau ‫ܧ‬ ൌ ͲǡͶͺ ൈ ‫ ܤ‬ൈ ‫ݎ‬

atau ଵ

ா

‫ݎ‬ൌ ට ஻ ଴ǡସ଼ ଵ ா ‫ݎ‬ൌ ට

ଶ

ଶ

ଶ

(3)

(3) (4) (4)

஻ E଴ǡସ଼ dengan dalam MeV, B dalam kG dan r

dalam m.E dalam MeV, B dalam kG dan r dengan Persamaan (4) dibuat tabulasi antara dalam m. radius dengan energi setiap 0,5 MeV. Persamaan (4)untuk dibuat tabulasi antara Nilai-nilai energi hasil tabulasi pada radius dengan energi untuk setiap 0,5 MeV.

3 dikonversi menjadi nilai-nilai radius pada hasil Nilai-nilai energi hasil tabulasi padamenjadi 4, hasil akhirnya 3tabulasi dikonversi nilai-nilai radiusberupa hasil tampang lintang berupa reaksi tabulasi antara pada nilai 4, hasil akhirnya dengan antara nilai radius untuk lintang setiap reaksi tabulasi nilai tampang nuklir yang sudah teridentifikasi. dengan nilai radius untuk setiap reaksi Nilai-nilai energi hasil tabulasi pada nuklir yang sudah teridentifikasi. Tabel 3Nilai-nilai digabungkan dengan tabulasi energi hasil hasil tabulasi pada Tabel 3 digabungkan dengan hasil tabulasi

reaksi hasil pada tampang Tabel 5 dengan dengan cara tabulasi mengalikan lintang besarnya koefisien untuk setiap reaksi hasil tabulasi transmisi pada Tabel 5 dengan radius hasil tabulasi transmisi 6. Hasil akhir besarnya koefisien untuk berupa setiap tabulasihasil antara nilai 6. kebolehjadian radius tabulasi Hasil akhir terbenberupa tuknya sesuatu sebagai terbenfungsi tabulasi antara radionuklida nilai kebolehjadian radius yang memberikan sebaran kebolehtuknya sesuatu radionuklida sebagai fungsi jadian yang terbentuknya di radius memberikan radionuklida sebaran kebolehsepanjangterbentuknya komponen sumber ion. jadian radionuklida

di

sepanjang komponen sumber ion. HASIL DAN PEMBAHASAN mengamati skema penemHASILDengan DAN PEMBAHASAN patan sumber pada siklotron seperti Dengan ion mengamati skema penemditunjukkan pada 1, kebolehjadian patan sumber ionGambar pada siklotron seperti atom H netralpada yangGambar lepas dari spiral ditunjukkan 1, gerakan kebolehjadian berkasHion akan menumbuk atom netral yang lepas daribagian gerakantangkai spiral atas dan Arah hamburan atom berkas ion bawah. akan menumbuk bagian tangkai tersebut akan ke segala atas dansetelah bawah.stripping Arah hamburan atom penjuru. setelah Analisisstripping distribusiakan hamburan setersebut ke segala benarnya Analisis dapat distribusi disimulasikan dengan penjuru. hamburan seprogram Monte (Moses et al, dengan 1985), benarnya dapatCarlo disimulasikan tetapi karena dalam estimasi akan program Monte Carlo (Mosesiniethanya al, 1985), ditentukan nilai kebolehjadian tetapi karena dalam estimasi inirelatif hanya maka akan hanya akannilai dipandang bahwarelatif persentase ditentukan kebolehjadian maka hanya akan dipandang bahwa persentase 45 45


atom netral yang menumbuk tangkai atas

yang lebih tinggi dibanding 65Zn tetapi berasal

sama bawah. atom dengan netral yang yang menumbuk menumbuktangkai tangkai atas

65 dari dengan kelimpahan yangberasal lebih yang nuklida lebih tinggi dibanding Zn tetapi

Jenis bahan yang tangkai adalah tangkai tembaga,bawah. yang sama dengan menumbuk

kecil, jadi keduanya kira-kira mempunyai dari nuklida dengan kelimpahan yang lebih

63

secara alami terdiri atasadalah dua nuklida yaitu yang Cu Jenis bahan tangkai tembaga,

yield samakira-kira di saat tepat setelah kecil, yang jadi hampir keduanya mempunyai

65 masing-masing dan secaraCu alami terdiri atas duadengan nuklidakelimpahan yaitu 63Cu

terjadinya karena yield yang reaksi hampirnuklir. sama Akan di saattetapi, tepat setelah

69,17% 30,83% (Yang,dengan 2004).kelimpahan dan 65Cudan masing-masing

umur paroreaksi dari 63nuklir. Zn yang hanya 0,65 jam terjadinya Akan tetapi, karena

nuklir yang2004). mungkin dari 69,17%Reaksi dan 30,83% (Yang,

65 dibandingkan yangyang hingga 58560,65 jam atau umur paro dariZn63Zn hanya jam

reaksi proton tersebut Reaksidengan nuklirkedua yang nuklida mungkin dari

63 65 Zn 244 hari, maka radiasi dibandingkan Znpaparan yang hingga 5856dari jam atau

ditunjukkan Tabel 2. nuklida tersebut reaksi protondalam dengan kedua

menjadi kurang 244 hari, makapenting. paparan radiasi dari

Dari dalam Tabel Tabel 2 ada2.lima radionuklida ditunjukkan

tampang menjadiData kurang penting. lintang reaksi untuk

63 62 62 yang terbentuk yaitu2 ada Zn,lima Zn,radionuklida Cu, 65Zn Dari Tabel

65 63 pembentukan Zn dan lintang Zn yang diekstrak Data tampang reaksi untuk

64 63 62 Cu. Energiyaitu proton penembak 13 dan Zn, Zn, 62hanya Cu, 65Zn yang terbentuk

dari program 65EXFOR dibuat oleh pembentukan Zn dan 63yang Zn yang diekstrak

MeV64Cu. maka radionuklida-radionuklida yang dan Energi proton penembak hanya 13

IAEA (Zerkin,EXFOR 2013) dan dari program yangYang dibuat(Yang, oleh

dalam maka pembentukannya diperlukan energi MeV radionuklida-radionuklida yang

2004) pada Tabel IAEA ditunjukkan (Zerkin, 2013) dan 3. Yang (Yang,

ambang lebih besar daridiperlukan 10 MeV energi akan dalam pembentukannya

Untuk menentukan besar 2004) ditunjukkan pada Tabel 3. radius yang

diabaikan, hal inibesar karena tampang lintangnya ambang lebih dari 10 MeV akan

bersesuaian partikelbesar setiap langkah Untukenergi menentukan radius yang

masih sangat hingga energi lintangnya 13 MeV. diabaikan, hal kecil ini karena tampang

0,5 MeV, digunakan persamaan (4) langkah dengan bersesuaian energi partikel setiap

Oleh itukecil tinggal dua radionuklida yang masihsebab sangat hingga energi 13 MeV.

memasukkan besaran persamaan magnet yang 0,5 MeV, digunakan (4) digunadengan

63 65 akan dibahas Zn, masingOleh sebab ituyaitu tinggal Zn duadan radionuklida yang

kan pada DECY 13 yaitu Bൌ12,75 kgauss; memasukkan besaran magnet yang diguna-

63

63

65

63

63

Zn

masing melalui Cu(p,n) dan akan dibahas yaitureaksi Zn dan Zn, Zn masing-

hasilnya pada Tabel 4. kgauss; kan padaditunjukkan DECY 13 yaitu Bൌ12,75

65

63 Cu(p,n)melalui Zn. Produk Zn Cu(p,n)63Zn dan masing reaksi radionuklida

menggabungkan hasilnyaDengan ditunjukkan pada Tabel 4.data pada

65 65 63 berasal dengan tampang lintang Cu(p,n)dari Zn.reaksi Produk radionuklida Zn

Tabel Dengan 3 dan 4menggabungkan diperoleh tabulasi dari data pada

berasal dari reaksi dengan tampang lintang

Tabel 3 dan 4 diperoleh tabulasi dari

65

63

Tabel 2. Data Reaksi Proton dengan Cu Nuklida target Nuklida 63 Cu target 63 Cu

46 46

65

Cu

65

Cu

Nuklida hasil/umur Tabel 2. Data Reaksi Proton dengan Cu Jenis reaksi Energi ambang paro(Yang, 2004) Nuklida hasil/umur 63 (p,n) 4,215ambang MeV Zn/0,65 jam Jenis reaksi Energi paro(Yang, 2004) 62 (p,2n) 13,475 MeV 63 Zn/9,3 jam (p,n) 4,215 MeV Zn/0,65 jam 62 (p,2p) 6,221 MeV 62 Ni/stabil (p,2n) 13,475 MeV 62 Zn/9,3 jam (p,n+p) 11,028 MeV Cu/0,165 jam 62 (p,2p) 6,221 MeV 65 Ni/stabil (p,n) 2.168 MeV Zn/5856 jam 62 (p,n+p) 11,028 MeV Cu/0,165 jam 64 (p,2n) 10,272 MeV 65 Zn/stabil (p,n) 2.168 MeV Zn/5856 jam 64 (p,2p) 7,569 MeV 64 Ni/stabil (p,2n) 10,272 MeV 64 Zn/stabil (p,n+p) 10,065 MeV Cu/12,9 jam 64 (p,2p) 7,569 MeV Ni/stabil 64 (p,n+p) 10,065 MeV Cu/12,9 jam


Tabel 3. Data Tampang Lintang Reaksi 65Cu(p,n)65Zn dan 63Cu(p,n)63Zn sebagai Fungsi Energi 65 63 Energi Tampang lintang reaksi, Energi Tampang lintang reaksi, Tabel 3. Data Tampang Lintang Reaksi Cu(p,n)65Zn dan 63Cu(p,n) Zn sebagai Fungsi Energi proton, milibarn proton, milibarn Energi lintang reaksi, Energi lintang 65 Tampang 65 Tampang 63 reaksi,63 MeV MeV Cu(p,n)65Zn 63Cu(p,n)63Zn Cu(p,n)65Zn Cu(p,n) Zn proton, milibarn proton, milibarn 0,5 0 0 7 480 250 65 65 63 MeV MeV Cu(p,n)65Zn 63Cu(p,n)63Zn Cu(p,n)65Zn Cu(p,n)63Zn 1 0 0 510 280 7,5 0,5 0 0 7 480 250 1,5 0 0 540 310 8 1 0 0 510 280 7,5 2 0 0 8,5 590 340 1,5 0 0 540 310 8 2,5 0 0 9 640 360 2 0 0 8,5 590 340 3 20 0 9,5 670 400 2,5 0 0 9 640 360 3,5 60 0 10 700 410 3 20 0 9,5 670 400 4 100 0 10,5 730 420 3,5 60 0 10 700 410 4,5 140 20 11 730 440 4 100 0 10,5 730 420 5 220 80 11,5 700 460 4,5 140 20 11 730 440 5,5 320 150 12 620 460 5 220 80 11,5 700 460 6 400 190 12,5 580 460 5,5 320 150 12 620 460 6,5 440 220 13 500 460 6 400 190 12,5 580 460 6,5 440 220 13 500 460

Tabel 4. Radius Lintasan Ion Bersesuaian dengan Energi Energi ion, (MeV) ion, (m) dengan EnergiEnergi ion, (MeV) Tabel 4. Radius Lintasan Radius Ion Bersesuaian 0,5 0,080 7 Energi ion, (MeV) Radius ion, (m) Energi ion, (MeV) 1 0,113 7,5 0,5 0,080 7 1,5 0,139 8 1 0,113 7,5 2 0,160 8,5 1,5 0,139 8 2,5 0,180 9 2 0,160 8,5 3 0,196 9,5 2,5 0,180 9 3,5 0,212 10 3 0,196 9,5 4 0,226 10,5 3,5 0,212 10 4,5 0,240 11 4 0,226 10,5 5 0,253 11,5 4,5 0,240 11 5,5 0,265 12 5 0,253 11,5 6 0,277 12,5 5,5 0,265 12 6,5 0,289 13 6 0,277 12,5 6,5 0,289 13

Radius ion, (m) 0,300 Radius ion, (m) 0,310 0,300 0,320 0,310 0,330 0,320 0,340 0,330 0,349 0,340 0,358 0,349 0,367 0,358 0,375 0,367 0,384 0,375 0,392 0,384 0,400 0,392 0,408 0,400 0,408

tampang lintang reaksi sebagai fungsi radius

Nilai relatif kebolehjadian terbentuknya

65 untuk reaksi-reaksi pembentukan dan tampang lintang reaksi sebagai fungsiZn radius

suatu di suatu radius diperoleh Nilai radionuklida relatif kebolehjadian terbentuknya

63

Zn seperti ditunjukkan pada Tabel655.Zn dan untuk reaksi-reaksi pembentukan

dengan mengalikan koefisien transmisi suatu radionuklida di suatu radius diperoleh

63

Kombinasi antarapada Tabel 1 dan Zn seperti ditunjukkan Tabel 5. Tabel

berkas (Tabel 6) dengan tampang lintang denganionmengalikan koefisien transmisi

4 akanKombinasi dihasilkan antara suatu Tabel tabulasi hubungan 1 dan Tabel

reaksi pembentukan radionuklida pada berkas ion (Tabel 6) dengan tampang lintang

antara transmisi sebagai 4 akankoefisien dihasilkan suatu berkas tabulasiionhubungan

radius (Tabel 5).radionuklida Untuk nilai relatif reaksi tersebut pembentukan pada

fungsi hasilnya tercantum 6. antara radius, koefisien transmisi berkaspada ionTabel sebagai

kebolehjadian 1 pada nilai terbesar, radius tersebut sebesar (Tabel 5). Untuk nilai relatif

fungsi radius, hasilnya tercantum pada Tabel 6.

kebolehjadian sebesar 1 pada nilai terbesar, 47 47

Kalkulasi Pembentukan Radionuklida (Silakhuddin) Jurnal Penelitian Saintek, Vol. 18, Nomor 2,Kalkulasi Oktober Pembentukan 2013 Radionuklida (Silakhuddin)

Tabel 5. Data Tampang Lintang Reaksi Fungsi Radius 65 Radius, Tampang lintang reaksi, mb Tampang lintang reaksi, yang lebih tinggi dibanding atom Tabel netral 5. Data yangTampang menumbuk Lintang tangkai Reaksiatas Fungsi Radius, Radius Zn tetapimb berasal 65 65 63 63 65 65 63 (m) (m) Cu(p,n) Zn Cu(p,n) Zn Cu(p,n) Zn Cu(p,n)63Zn lintang reaksi, mb Radius, lintang reaksi, mb lebih samaRadius, dengan yangTampang menumbuk tangkai bawah. dari nuklidaTampang dengan kelimpahan yang 0,080 0 0 0,300 480 250 65 65 (m) (m) Cu(p,n)65Zn 63Cu(p,n)63Zn Cu(p,n)65Zn 63Cu(p,n)63Zn 0 0,310 jadi keduanya 510 Jenis 0,113 bahan tangkai adalah tembaga, 0yang kecil, kira-kira 280 mempunyai 0,080 0 0 0,300 480 250 0,139 0 063 0,320 540 310 secara0,113 alami terdiri atas0dua nuklida yaitu0 Cu yield tepat setelah 0,310yang hampir 510sama di saat 280 0,160 0 0 0,330 590 340 0,139 0 0 0,320 540 310 0 dengan kelimpahan 0 0,340 360 karena terjadinya reaksi640 nuklir. Akan tetapi, Cu masing-masing dan 650,180 0,160 0 0 0,330 590 340 0,196 20 0 0,349 670 400 63 umur 69,17% dan 30,83% (Yang, 0,180 0 2004). 0 0,340 paro dari640Zn yang hanya 3600,65 jam 0,212 60 0 0,358 700 410 0,196 20 0 0,349 400 65670 0,226 0,367 730 420 jam atau Reaksi nuklir100yang mungkin0 dari dibandingkan Zn yang hingga 5856 0,212 60 0 0,358 700 410 0,240 140 20 0,375 730 440 63 reaksi0,226 proton dengan100 kedua nuklida tersebut 244 0 0,367hari, maka730paparan radiasi 420dari Zn 0,253 220 80 0,384 700 460 0,240 140 20 0,375 730 440 0,265 dalam Tabel 320 2. 150 0,392 kurang 620 460 menjadi penting. ditunjukkan 0,253 220 80 0,384 700 460 0,277 400 190 0,400 580 460 lintang reaksi Dari Tabel 2320 ada lima radionuklida 0,265 150 0,392 Data tampang 620 460 untuk 0,289 440 220 0,408 500 460 0,277 400 190 0,400 580 460 pembentukan 65Zn dan 63Zn yang diekstrak yang terbentuk yaitu 63Zn, 62Zn, 62Cu, 65Zn 0,289 440 220 0,408 500 460 64 dan Cu. Energi proton penembak hanya 13 dari program EXFOR yang dibuat oleh Tabel 6. Besar Koefisien Transmisi Berkas Ion sebagai Fungsi Radius IAEA (Zerkin, 2013) dan Yang (Yang, MeV maka radionuklida-radionuklida yang Radius, Radius, Radius, Koefisien Tabel 6. Koefisien Besar Koefisien TransmisiKoefisien Berkas Ion sebagai Fungsi Radius (m) transmisi,% % (m) pada transmisi, dalam pembentukannya diperlukan (m) energi transmisi, 2004) ditunjukkan Tabel 3. % Radius, Koefisien Radius, Koefisien Radius, Koefisien 0,113 100 0,253 85 0,340 47 besar radius ambang lebih dari 10 MeV(m)akan transmisi, %Untuk menentukan (m) besar transmisi,% (m) transmisi, % yang 0,139 92 0,265 62 0,349 46 0,253 85 0,340 partikel 47 bersesuaian energi setiap langkah diabaikan,0,113 hal ini karena100 tampang lintangnya 0,160 84 0,277 60 0,358 46 0,139 92 0,265 62 0,349 46 0,180 78 0,289 57 0,367 45 0,5 masih sangat MeV. 0,160kecil hingga 84 energi 13 0,277 60 MeV, digunakan 0,358 persamaan 46 (4) dengan 0,196 75 0,300 54 0,375 44 0,180 78 0,289 57 0,367 45yang digunamemasukkan besaran magnet Oleh sebab itu tinggal dua yang 0,212 72radionuklida 0,310 52 0,384 43 0,196 75 0,300 54 0,375 44 0,226 69 65 0,320 50 0,392 42 63 masingakan dibahas kan kgauss; 0,212yaitu Zn72dan Zn, 0,310 52 pada DECY 0,38413 yaitu Bൌ12,75 43 0,240 67 0,330 48 0,400 40 0,226 reaksi 6963Cu(p,n)63Zn 0,320dan 50 0,392 42 masing melalui hasilnya ditunjukkan 0,408 pada Tabel 39 4. 0,240 67 0,330 48 0,400 40 65 Cu(p,n)65Zn. Produk radionuklida 63Zn Dengan menggabungkan 0,408 39 data pada

data daridari nilai-nilai tersebut tampang adalah sebagaiberasal reaksi dengan lintang

63 ekstraksi. Zn tabulasi mulai terjadi Tabel 3 Pembentukan dan 4 diperoleh dari

mana ditunjukkan Gambar masingdata dari nilai-nilaipada tersebut adalah2 sebagai-

pada radiusPembentukan 24 cm terus63naik hinggaterjadi nilai ekstraksi. Zn mulai

maksimum pada radius 38 naik cm dan kemudian masing untuk pembentukan radionuklida Tabel 2. Data Reaksi Proton dengan Cucm mana ditunjukkan pada Gambar 2 masingpada radius 24 terus hingga nilai 65

63 Nuklida Zn dan untuk Zn. pembentukan radionuklida turun sedikit Nuklida menujuhasil/umur radius ekstraksi. masing maksimum Jenis reaksi Energi ambang pada radius 38 cm dan kemudian target paro(Yang, 2004) 63 65 63 Gambar Waktu menit ekstraksi. sehingga Zn dan Zn. 2 menunjukkan bahwa punturun paro sedikit Znmenuju radius 63 63hanya 38 Cu (p,n) 4,215 MeV Zn/0,65 jam 65 cak pembentukan Zn mulai terlihat beberapa jam63setelah operasi efek radiasinya (p,2n) Zn/9,3 jam MeVparo Zn 62hanya 38 menit sehingga Gambar 2 menunjukkan bahwa pada pun- 13,475 Waktu 62 (p,2p) 6,221 MeV Ni/stabil 65 radius 20 cm pada65Zn nilai 5% terlihat dari puncak tidak cukup Zn waktu paronya mulai pada beberapa jam penting. setelah operasi efek radiasinya cak pembentukan 62 (p,n+p) 11,028 MeV Cu/0,165 jam 65 65 kemudian naik dan nilai mencapai maksimum hingga 244 hari sehingga efek radiasiparonya residu Cu pada (p,n) MeV Zn/5856 jam radius 20 65cm 5% dari puncak 2.168 tidak cukup penting. Zn waktu 64 (p,2n) 10,272 MeV Zn/stabil pada kira-kira kemudianmaksimum menurun dari radionuklida ini untuk residu diperkemudian naik 36 dancmmencapai hingga 244 hari sehingga efek radiasi 64 penting (p,2p) 7,569 MeV Ni/stabil 64 kembali hingga36 nilai 60% padamenurun radius 10,065 hitungkan, dan lokasi yang perlu diperdiberi (p,n+p) Cu/12,9 jam untuk pada kira-kira cm kemudian dariMeV radionuklida ini penting

kembali hingga nilai 60% pada radius 48 48 46

hitungkan, dan lokasi yang perlu diberi


Gambar 2a. Distribusi Kebolehjadian Pembentukan 65Zn Gambar 2a. Distribusi Kebolehjadian Pembentukan 65Zn

Gambar 2b. Distribusi Kebolehjadian Pembentukan 63Zn Gambar 2b. Distribusi Kebolehjadian Pembentukan 63Zn perhatian adalah daerah menjelang radius

menunjukkan bahwa radionuklida yang

ekstraksi. perhatian adalah daerah menjelang radius

65 63 terbentuk adalahbahwa Zn dan Zn yang terjadi menunjukkan radionuklida yang

ekstraksi.

65 63 pada tangkai sumber ion. yangterjadi harus Zn danLokasi Zn yang terbentuk adalah

KESIMPULAN

menjadi perhatian efek pada tangkai sumber terhadap ion. Lokasi yangradiasi harus

Hasil perhitungan dari pembentukan KESIMPULAN

residu daerah menjelang radius menjadi adalah perhatian terhadap efek radiasi

radionuklida pada komponen sumber ion Hasil perhitungan dari pembentukan

ekstraksi tepatnyadaerah adalah pada sekitar radius residu adalah menjelang

radionuklida pada komponen sumber ion

ekstraksi tepatnya adalah pada sekitar radius 49 49


36 cm. Kontribusi radionuklida

65

Zn pada

efek radiasi residu penting untuk 65diperhati36 cm. Kontribusi radionuklida Zn pada kan paronya hingga hari. efekkarena radiasiumur residu penting untuk244 diperhatikan karena umur paronya hingga 244 hari. Daftar Pustaka Daftar Moses, Pustaka J.D., Holtkamp, D., King, J.D., Lisowski, P.W., Simmons, J.E. 1985. Moses, J.D., Holtkamp, D., King, J.D., The angular distribution of neutral Lisowski, P.W., Simmons, J.E. 1985. hydrogen following collisional electron The angular distribution of neutral detachement from H-, Publication No. hydrogen following collisional electron La-10326-MS DE85 014258. Los detachement from H-, Publication No. Alamos Natiional Laboratory USA. La-10326-MS DE85 014258. Los Alamos USA.2010. Nuttens, V., Natiional Abs, M.,Laboratory Delvaux, J.L. -

Cyclotron Vacuum Model and H Gas Nuttens, V., Abs, M., Delvaux, J.L. 2010. Stripping Losses. Proceedings- of Cyclotron Vacuum Model and H Gas CYCLOTRONS 2010, Lanzhou, China. Stripping Losses. Proceedings of CYCLOTRONS 2010, Lanzhou, China. Parkhomchuk, V., Papash, A. 2012.8 MeV H- Cyclotron To Charge Electron Parkhomchuk, V., Papash, A. 2012.8 MeV H- Cyclotron To Charge Electron . .

50 50

Cooling System for HECR, http:// accelconf.web. cern.ch/AccelConf/r06/ Cooling System for HECR, http:// TALKS/TUEO03_TALK.PDF, diakses accelconf.web. cern.ch/AccelConf/r06/ pada Maret 2012. TALKS/TUEO03_TALK.PDF, diakses pada R.A., Maret 2012. Serway, Moses, C.J., Moyer, C.A. 2005. Modern physics. Thomson Serway, R.A., Moses, C.J., Moyer, C.A. Learning, Inc, third edition. 2005. Modern physics. Thomson Learning, third edition. Yang, J.M., Inc, McKenna, P., Ledingham, K.W.D. 2004. Nuclear reactions in Yang, J.M., McKenna, P., Ledingham, copper induced by protons from a K.W.D. 2004. Nuclear reactions in petawatt laser-foil interaction, Applied copper induced by protons from a Physics Letters.Vol. 84, no. 5. petawatt laser-foil interaction, Applied Physics 84, no. 5. Nuclear Zerkin, V. Letters.Vol. 2013. Experimental Reaction Data (EXFOR). Database Zerkin, V. 2013. Experimental Nuclear Version of February 26, 2013, IAEA. Reaction Data (EXFOR). Database Version of February 26, 2013, IAEA. Zhang, T., Zhong, J., Wang, J. 2009. Beam

Loss By Lorentz Stripping and Vacuum Zhang, T., Zhong, J., Wang, J. 2009. BeamDissociation in a 100 MeV Compact H Loss By Lorentz Stripping andrd Vacuum Cyclotron. Proceedings of 23 ParticleDissociation in a 100 MeV Compact H Accelerator. Cyclotron. Proceedings of 23rd Particle Accelerator.

KALKULASI PEMBENTUKAN RADIONUKLIDA PADA KOMPONEN SUMBER ION SIKLOTRON

Recommend Documents